ORIGINAL_ARTICLE
بررسی وابستگی زمان تنگش به فشار گاز در دستگاه های پلاسمای کانونی نوع فیلیپوف
ااین مقاله با استفاده از دادههای تجربی و شبیه سازی شده دو دستگاه پلاسمای کانونی نوع فیلیپوف با اندازههای کوچک و بزرگ، تهیه شده است. در قسمت اول مقاله، موضوع کانونی شدن پلاسما مطرح گردیده و پارامترهای دو دستگاه معرفی شدهاند. پس از آن نتایج بررسیهای تجربی در زمینه وابستگی زمان تنگش پلاسما به فشار گاز ارائه شده است. در قسمت بعدی مبانی نظری مدل ام- ال مرور شده و سپس نتایج حاصل از کاربرد این مدل در شبیهسازی دو دستگاه ارائه شده است. هم نتایج تجربی و هم نتایج شبیهسازی نشان دادند که در دستگاه بزرگتر، حساسیت زمان تنگش پلاسما به تغییرات فشار گاز به وضوح بیشتر است. این پژوهش همچنین نشان داد که احتمالاً پیشبینیهای مدل ام- ال، برای دستگاه بزرگتر، دقیقتر از پیشبینیهای آن برای دستگاه کوچکتر است
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1286_426589afdb82b6f2a08b0b9e7093d622.pdf
2019-11-26
507
512
10.29252/ijpr.17.4.507
واژه های کلیدی: پلاسمای کانونی
فیلیپوف
مدل ام-ال
فشار گاز
زمان تنگش
محمد
امیرحمزه تفرشی
m_a_tafreshi@yahoo.com
1
انرژی اتمی ایران
LEAD_AUTHOR
داریوش
رستمی فرد
dariush_rostami@yahoo.com
2
انرژی اتمی ایران
AUTHOR
علی
نصیری
nasiri_plasma@yahoo.com
3
انرژی اتمی ایران
AUTHOR
1- N V Filippov, T I Filippova and V P Vinogradov, Nuclear fusion suppl. 2 (1962) 577.
1
2- J W Mather, Phys. Fluid suppl. 7 (1964) 5.
2
3- L. Soto, Plasma Control. Fusion, 47(2005) 361-381.
3
4- N.V. Filippov, T.I. Filippova, A.N. Filippov, M.A. Karakin, E.Yu. Khautiev, V.I. Krauz, V.V. Mialton. S.A. Nikulin, V.P. Tykshaev, and V.P. vinogradov, Czech. J. of Physics, 50 (2000) 127.
4
5- J.O. Pouzo and M. M. Milanese, IEEE Trans. Plasma Sci., 6 (2003) 1237- 1242.
5
6- R. Gratton, A.R. Piriz, Nuclear Fusion, 26 (1986) 483.
6
7- C.K. Choi, L.T. Cox, G.T. Nakafuji, Proc. of IEEE Symp. on Fusion Eng., 30 Sep. - 5 Oct., 2 (1995), 1251-1253.
7
8- B. Temple, O. Barnouin, and G.H. Miley, Fusion Science and Technology, 19 (1991) 846-851.
8
9- Y. Kato, I. Ochiai, Y. Watanabe and S. Murayama, J. Vac. Sci. Technol. B 6 (1988) 195.
9
10- S. Lee, V. Kudryashov, P. Lee, G. Zhang, A. Serban. M. Liu, X. Feng, S.V. Springham. T.K.S. Wong, and C. Selvam, ICPP&25th EPS Conf. on Contr. Fusion and Plasma Physics, Praha, 29 June – 3 July. ECA 22 (1998) 2591-2594.
10
11- Vladymir A. Gribkov, Nukleonika 45 (2000) 149-153.
11
12- L.I. Ivanov, V.N. Pimenov, S.A. Maslyaevet, Elena V. Dyomina, Vladimir A. Gribkov, Franco Mezzetti, Paola DeChiara, and Linda Pizzo, Nukleonika, 45 (2000) 203-207.
12
13- Chhaya R. Kant, M. P. Srivastava, and R.S. Rawat, Physics Letters A. 239 (1998) 109-114.
13
14- R.S. Rawat, T. Zhang, K.S. Thomas Gan, P. Lee, and R.V. Ramanujan, Applied Surface Science, 253 (2006) 1611-1615.
14
15- V. I. Krauz, M.G. Levashova, M.A. Karakin, O.N. Krokhin, V.S. Lisitsa, A.N. Mokeev, V.V. Myalton, V.Ya Nikulin, A.V. Oginov. V.P. Smirnov, and V.E. Fortov, Plasma Physics Reports, 34 (2008) 43-51.
15
16- S. Lee, Journal of Fusion Energy, 33 (2014), 319-335.
16
17- V. Siahpoush, M.A. Tafreshi, S. Sobhanian, and S. Khorram, Plasma Phys. and Control. Fusion 47 (2005) 1065-1075.
17
18- V. Damideh, M. A. Tafreshi, A. Heidarnia, A. Asle-Zaeem, A. Sadighzadeh, J. Fusion Energ. 30 (2011) 462–465.
18
19- T.D. Mahabadi and M.A. Tafreshi, Plasma Phys. and Control. Fusion, 49 (2007) 1447-1455.
19
ORIGINAL_ARTICLE
تعیین سختی فرورفتگی و آنالیز آلیاژ های فولادی زنگ نزن به روش بیناب نمایی فروشکست القایی لیزری
سختی سطح، یکی از ویژگیهای مهم آلیاژها میباشد که اندازهگیری آن با روشهای مکانیکی مرسوم با چالشهایی همراه است. در این پژوهش ما از بیناب نمایی فروشکست القایی لیزری
(LIBS)
به عنوان یک روش جایگزین برای روشهای مکانیکی مرسوم برای اندازهگیری سختی سطح آلیاژهای مختلف، استفاده کردیم. پس از ثبت بیناب مربوط به نمونههای آلیاژی به منظور شناسایی سختی سطح نمونههای مورد بررسی از روشkنزدیکترین همسایه (KNN) استفاده شد که نتایج نشان داد روش
LIBS-KNN
قابلیت تفکیک و شناسایی سختی سطح نمونهها را با دقت 3/93% دارد. همچنین رهیافت درجه بندی به منظور تشخیص در صد عناصر سازنده آلیاژها و همچنین سختی سنجی آنها مورد بررسی قرار گرفت که نتایج این پژوهش در این رابطه نشان داد که رابطه خطی مناسبی بین خطوط گسیلی ثبت شده از بیناب
LIBS
نمونههای آلیاژی و در صد عناصر سازنده آلیاژها و عدد سختی ویکرز نمونهها وجود دارد. بنابراین با توجه به مزایای منحصر به فرد روش
LIBSهمچون آنالیز سریع و غیرمخرب و قابلیت سیار بودن، میتوان برخی از مشکلات روشهای سختی سنجی مکانیکی مرسوم را حذف کرد.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1287_09c63415a8aab03565e3b1af6aa60252.pdf
2019-11-26
513
522
10.29252/ijpr.17.4.513
بیناب نمایی فروشکست القایی لیزری
سختی فرورفتگی
آلیاژ ها
محمد
وحید دستجردی
mvd_vahid@yahoo.com
1
اصفهان -دانشگاه اصفهان - گروه فیزیک
LEAD_AUTHOR
سید جبار
موسوی
s.j.mousavi67@gmail.com
2
اصفهان -دانشگاه اصفهان - گروه فیزیک
AUTHOR
محمود
سلطان الکتابی
mssoltan@yahoo.com
3
دانشگاه اصفهان
AUTHOR
1. S H Avner, “Introduction to physical metallurgy”, (1964).
1
2. G E Dieter, and D J Bacon, “Mechanical metallurgy” McGraw-Hill New York (1986).
2
3. J S Cowpe et al., Spectrochimica Acta Part B 66 (2011) 290.
3
4. S Musazzi, U Perini, “Laser-induced breakdown spectroscopy”, Springer Series in Optical Sciences, 182. ISBN 978-3-642-45084-6. Springer-Verlag Berlin Heidelberg, 2014 (2014) 1.
4
5. NIST, “Atomic spectra database,” http://www.nist.gov/pml/data/asd.cfm.
5
6. Ż Trzebiatowska et al., Laser Physics and Applications (2013) Mar 15 (pp. 87700B-87700B). International Society for Optics and Photonics.
6
7. J Sánchez, K V MARDIA, J T KENT, and J M BIBBY, “Multivariate Analysis”, Biometrical Journal 24 (1982) 502.
7
8. Q Godoi et al., Spectrochimica Acta Part B: Atomic Spectroscopy 66 (2011) 138.
8
9. O Beckonert et al., “Analytica Chimica Acta” 490, (2003) 3.
9
10. T Cover, and P Hart, “IEEE transactions on information theory” 13 (1967) 21.
10
11. R. M. Balabin et al., Analytica Chimica Acta 671, (2010) 27
11
ORIGINAL_ARTICLE
طراحی و ساخت دستگاه تصویربردار و ردگیر خورشیدی به منظور کاربرد های تحقیقاتی و طیف سنجی
در این پژوهش که برای نخستین بار درکشور تحت نظارت مرکز نجوم ادیب اصفهان انجام شده است، طراحی و ساخت دستگاه تصویربرداری و ردگیر خورشیدی به منظور کاربردهای تحقیقاتی و طیفسنجی، ارائه شده است. دستگاه تصویربردار مذکور که قابلیت استفاده به عنوان تلسکوپ1، اسپکتروسکوپ2، اسپکتروفوتومتر3 و اسپکتروهلیوسکوپ4 را دارا میباشد، در مراحل تست و ارزیابی دادههای حاصل شده، کارایی قابل قبولی را کسب کرده است. دادههای حاصل شده از این دستگاه به منظور تحقیق در زمینههای متعدد فیزیک، از جمله بررسی طیفهای جذبی خورشید و عناصر روی سطح آن، گذر سیارهها از مقابل خورشید، اثرات دوپلری5، ارزیابی خطوط فرانهوفر، نمودار شدت بر حسب طول موج و بررسی شرارههای خورشیدی، انطباق قابل قبولی را با نتایج تئوری دارا است. در این پژوهش گزارش طراحی و ساخت دستگاه مذکور به همراه پارهای از نتایج حاصل شده ارائه شده است.
[1] Telescope
[2] Spectroscope
[3] Spectrophotometer
[4] Spectrohelioscope
[5] Doppler Effect
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1288_9dc5b8f0631353a42f67414a2d63dcba.pdf
2019-11-26
523
530
10.29252/ijpr.17.4.523
اسپکتروهلیوسکوپ
اثرات دوپلری
خطوط فرانهوفر
طیف سنج
مهرداد
حسینی
smhmehrdad20@gmail.com
1
دانشگاه اصفهان
LEAD_AUTHOR
احمد
کیاست پور
2
دانشگاه اصفهان
AUTHOR
1. J. C. D. Brand, Lines of Light (CRC Press, 1995).
1
2. D. R. Williams, "Sun fact sheet," Retrieved February 1, 2011 (2004).
2
3. H. Kinoshita, and S. Aoki, "The definition of the ecliptic," Celestial mechanics 31, 329-338 (1983).
3
4. A. B. Sproul, "Derivation of the solar geometric relationships using vector analysis," Renewable Energy 32, 1187-1205 (2007).
4
5. C. A. Palmer, E. G. Loewen, and R. Thermo, Diffraction grating handbook (Newport Corporation Springfield, Ohio, USA, 2005).
5
6. B. H. Kleemann, and J. Erxmeyer, "Independent electromagnetic optimization of the two coating thicknesses of a dielectric layer on the facets of an echelle grating in Littrow mount," journal of modern optics 51, 2093-2110 (2004).
6
7. J. D. Ingle Jr, and S. R. Crouch, "Spectrochemical analysis," (1988).
7
ORIGINAL_ARTICLE
مطالعۀ گذار فاز هماتیت-آهن در فرآیند تولید نانوذرات هسته-پوستۀ آهن-کربن و بررسی خواص مغناطیسی و الکترومغناطیسی آنها
در مقاله حاضر، خصوصیات ساختاری و قابلیت جذب امواج میکروی نانوذرات آهن و نانوذرات هسته- پوسته آهن- کربن مورد مطالعه قرار گرفته است. نانوذرات مورد مطالعه با استفاده از روش هیدروترمال و با احیای نانوذرات هماتیت در حین عملیات حرارتی در محیط آرگون- هیدروژن تولید شدند. گذار فاز هماتیت به آهن در فرایند احیاء با استفاده از الگوهای پراش پرتو ایکس مورد بررسی قرار گرفت. نتایج الگوهای XRDحاکی از آن هستند که گذار فاز هماتیت به آهن در مورد نانوذرات آهن، پس از 30 دقیقه حرارتدهی تکمیل میشود ولی درباره نانوکپسول های آهن- کربن زمان مورد نیاز برای تکمیل گذار فاز 65 دقیقه است و قبل از آن، فاز ناخالصی ووستیت
(FeO) همچنان در الگوهای پراش قابل مشاهده است. حلقه های پسماند مغناطیسی و طیف های تراوایی مغناطیسی و گذردهی الکتریکی نانوذرات آهن و نانوکپسول های Fe-C
نیز مورد مطالعه قرار گرفتند. بررسی طیف های ε و µدر بازده بسامدی GHz 1-18نشان داد که ایجاد پوشش کربن بر خواص امواج میکروی نانوذرات آهن تأثیرگذار است و منجر به کاهش گذردهی الکتریکی و تراوایی مغناطیسی در کامپوزیت های حاوی نانوذرات آهن میگردد
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1289_d23d4d09e6dbf411b8ffff2ed26038ab.pdf
2019-11-26
531
540
10.29252/ijpr.17.4.531
نانوذرات هسته-پوستۀ آهن-کربن
روش هیدروترمال
گذار فاز هماتیت-آهن
جاذب امواج مایکروویو
امید
خانی
omidkhani@mut-es.ac.ir
1
دانشگاه شهید چمران اهواز
LEAD_AUTHOR
مرتضی
زرگر شوشتری
m_zargar@scu.ac.ir
2
دانشگاه شهید چمران اهواز
AUTHOR
محمد
جزیره پور
jazirehpour@yahoo.com
3
دانشگاه صنعتی مالک اشتر
AUTHOR
منصور
فربد
farbod_m@scu.ac.ir
4
دانشگاه شهید چمران اهواز
AUTHOR
1. M Jazirehpour, M Shams, and O Khani, J. Alloys Compd. 545 (2012) 32.
1
2. M Jazirehpour and S A Seyyed Ebrahimi, J. Alloys Compd. 639 (2015) 280.
2
3. M H Shams, S M A Salehi, and A Ghasemi, Mater. Lett. 62 (2008) 1731.
3
4. P Kameli, Z Mosleh, M Ranjbar, and H Salamati, Iranian Journal of Physics Research 14, 4 (2015) 341.
4
5. K Rozanov, D Petrov, A Maratkanova, and A Chulkina, and S Lomayeva, Phys. Met. Metallogr. 115 (2014) 642.
5
6. L Qiao, R Han, T Wang, L Tang, and F Li, J. Magn. Magn. Mater. 375 (2015) 100.
6
7. S Yan, S Dai, H Ding, Z Wang, and D Liu, J. Magn. Magn. Mater. 358 (2014) 170.
7
8. Y Yang, Z W Li, C P Neo, and J Ding, J. Phys. Chem. Solids 75 (2014) 230.
8
9. R Han, L Qiao, T Wang, and F s Li, J. Alloys Compd. 509 (2011) 2734.
9
10. H Huang, X F Zhang, B Lv, F H Xue, A Shah, L Su, J G Yan, M Yao, and X L Dong, J. Appl. Phys. 113 (2013) 084312.
10
11. Khani, M Zargar Shoushtari, and M Farbod, Physica B: Condens. Matter. 477 (2015) 33.
11
12. X Liu, D Geng, H Meng, P Shang, and Z Zhang, Appl. Phys. Lett. 92 (2008) 173117.
12
13. X Liu, G Zhou, S W Or, and Y Sun, RSC Adv. 4 (2014) 51389.
13
14. Y Du, W Liu, R Qiang, Y Wang, X Han, J Ma, and P Xu, ACS Appl. Mater. Interfaces. 6 (2014) 12997.
14
15. R Ghosh Chaudhuri, and S Paria, Chem. Rev. 112 (2011) 2373.
15
16. Q He, Z Zhang, J Xiong, Y Xiong, and H Xiao, Opt. Mater. 31 (2008) 380.
16
17. J Gu, S Li, M Ju, and E Wang, J. Cryst. Growth 320 (2011) 46.
17
18. C Cao, Z Ma, C Ma, W Pan, Q Liu, and J Wang, Mater. Lett. 88 (2012) 61.
18
19. Karaagac, J Supercond. Nov. Magn. 26 (2013) 1707.
19
20. Karaagac, H Kockar, B Ebin, and S Gurmen, J. Mater. Sci.: Mater. Electron. 24 (2013) 2602.
20
21. W Liu, J Y Lim, M A Saucedo, A N Hayhurst, S A Scott, and J S Dennis, Chem. Eng. Sci. 120 (2014) 149.
21
22. C Trevisanut, F Bosselet, F Cavani, and J Millet, Catal. Sci. Tech. 5 (2015) 1280.
22
23. X Liu, B Li, D Geng, W Cui, F Yang, Z Xie, D Kang, and Z Zhang, Carbon 47 (2009) 470.
23
24. A Ferrari and J Robertson, Phys. Rev. B 64 (2001) 075414.
24
25. A C Ferrari and J Robertson, Phys. Rev. B 61 (2000) 14095.
25
26. H Danan, A Herr, and A J P Meyer, J. Appl. Phys. 39 (1968) 669.
26
27. P Gelin and B P Karine, IEEE Trans. Microw. Theory Techn. 45 (1997) 1185.
27
28. G T Rado, Phys. Rev. 89 (1953) 529.
28
29. 29. E. Schlomann, J. Appl. Phys. 41 (1970) 204.
29
30. P Gelin, P Quéffélec, and F Le Pennec, J. Appl. Phys. 98 (2005) 053906.
30
31. P Gelin and P Queffelec, IEEE. Trans. Magn. 44 (2008) 24.
31
32. D Polder, Physica 15 (1949) 253.
32
33. C Kittel, Phys. Rev. 73 (1948) 155.
33
34. D Polder and J Smit, Rev. Mod. Phys. 25 (1953) 89.
34
35. C Neo, Y Yang, and J Ding, J. Appl. Phys. 107 (2010) 083906.
35
36. D M Pozar, Microwave engineering, John Wiley & Sons, New York, (2005).
36
37. G Tong, W Wu, Q Hua, Y Miao, J Guan, and H Qian, J. Alloys Compd. 509 (2011) 451.
37
ORIGINAL_ARTICLE
کاربرد آنالیز طیفی بیزی در تحلیل سریهای زمانی نورسنجی
مقاله حاضر به معرفی آنالیز طیفی بیزی به عنوان روشی قدرتمند و کارآمد جهت تحلیل طیفی سریهای زمانی نورسنجی میپردازد. برای این منظور، آنالیز طیفی بیزی برای سری زمانی نورسنجی XZ Dra که به صورت غیر یکنواخت همراه با گافهای بزرگ است، در نرمافزار متلب برنامهنویسی شده و طیف توانی حاصل از این آنالیز با طیف توانی به دست آمده از نرمافزار
04Periodکه جهت تحلیل آماری سریهای زمانی نجومی طراحی گردیده و از دادههای مصنوعی برای یکنواخت کردن آنها بهره میبرد، مقایسه شده است. اگر چه در طیف توانی حاصل از این نرمافزار قله طیفی اصلی که بیانگر بسامد اصلی نوسانات ستاره متغیر
XZ Dra
در (روز1-) 09864/2 = f است به خوبی شناسایی شده، اما قلههای طیفی کاذب نیز دیده میشوند. همچنین در این نرمافزار نحوه تولید داده مصنوعی به طور دقیق مشخص نشده است. در طیف توانی حاصل از آنالیز بیزی این قلههای کاذب حذف گردیدهاند، ضمن آنکه قله طیفی مذکور حول بسامد مورد نظر دارای عرض کمتری بوده و دقیقتر است. لازم به ذکر است که در آنالیز طیفی بیزی جهت به دست آوردن طیف توانی مطلوب، احتیاج به یکنواخت کردن سری زمانی نیست؛ ضمن آنکه، پژوهشگر نیز در جریان روند دقیق محاسبات قرار میگیرد.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1290_7c5fa53feb37252087307a2cbe0b9525.pdf
2019-11-26
541
551
10.29252/ijpr.17.4.541
آنالیز طیفی بیزی
تئوری بیز
نرمافزار Period04
طیف توانی
ستاره متغیر
منحنی نوری
سعیده
لطیف
saeideh_latif@yahoo.com
1
موسسه آموزش عالی عبدالرحمن صوفی رازی، زنجان
LEAD_AUTHOR
حسین
صفری
safari@znu.ac.ir
2
دانشگاه زنجان
AUTHOR
اسداله
صفایی
asafaei@kashanu.ac.ir
3
دانشگاه کاشان
AUTHOR
[2] The American Association of Variable Star Observers, "AAVSO Manual for Visual Observing of Variable Stars", 2013.
1
[3] M. Skarka, A&A, 549, 2013, A101.
2
[4] H. Schneller, Astron. Nachr., 235, 1929, 85.
3
[5] M. Beyer, Astron. Nachr., 252, 1934, 85.
4
[6] J. Bala´zs, & L. Detre, Astron. Nachr., 271, 1941, 231.
5
[7] B. Szeidl, J. Jurcsik., J.M. Benko˝, & G.A´. Bakos, Comm. Konkoly Obs., Budapest, 13, 2001, No 101.
6
[8] J. Jarcsik, J.M. Benko˝, & B. Szeidl, A&A, 396, 2002, 539.
7
[9] www.aavso.org/vsx/index.php?view= detail .top & oid= 13723.
8
[10] OPTEC, Inc., "Technical Manual for Theory of Operation and Operating Procedures for SSP5 Model Photoelectric Photometer", 2006.
9
[11] Budding, E., and Demircan, O., "Introduction Astronomical Photometry", Cambridge University Press, New York, 2007.
10
[12] P. Lenz, and M. Breger, CoAst. 146, 2005, 53.
11
[13] J. O. Smith III, "Mathematics of Discrete Fourier Transform (DFT)", 2nd Ed., BookSurge Publishing, 2007.
12
[14] Koen, C., "the Analysis of Indexed Astronomical Time Series-V. Fitting Sinusoids to High-Speed Photometry", MNRAS, 309, 1999, 769.
13
[15] G. L. Bretthorst, "Bayesian Spectrum Analysis and Parameter Estimation", Lecture Notes in Statistics 48, Springer-Verlag, 1988.
14
ORIGINAL_ARTICLE
یکسویهسازی نانوماشین کازیمیری با یک سیگنال موج مثلثی
در این مقاله یک نانوسیستم کازیمیری مرکب از دو قرص دیالکتریک مجزا را که هوا در فاصله بین آنها قرار دارد، مورد بررسی قرار میدهیم. هر کدام از قرصها دارای نواحی دیالکتریک چهارگانه هستند و نواحی یکسان آنها در مقابل یکدیگر قرار گرفتهاند. با استفاده از رهیافت پراکندگی در حد جفت شدگی ضعیف نشان میدهیم که اگر قرص بالایی به اندازه زاویه حول محور خود دوران کند، قرص پایینی یک گشتاور را تجربه میکند. در ادامه دینامیک این سیستم را در حضور بار خارجی بررسی میکنیم و سرعت زاویهای میانگین غیر صفر را برای قرص بالایی به دست میآوریم
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1291_7893b34fd66058bdc105d03734fd3e17.pdf
2019-11-26
553
560
10.29252/ijpr.17.4.553
نانو سیستم کازیمیر
دی الکتریک
یکسویه سازی
روش پراکندگی
علی
مرادیان
a.moradian@uok.ac.ir
1
دانشگاه کردستان
LEAD_AUTHOR
رضا
ستاره
rezakord@ipm.ir
2
دانشگاه کردستان
AUTHOR
ئه سرین
سیدزاهدی
a.seyedzahedi@gmail.com
3
دانشگاه کردستان
AUTHOR
1. T Emig, Phys. Rev. Lett. 98 (2007) 160801.
1
2. A Ashourvan, M F Miri and R Golestanian, Phys. Rev. Lett. 98 (2007) 140801.
2
3. A Moradian and M F Miri, Eur. Phys. J. E. 34 (2011) 12.
3
4. M Nasiri, A Moradian and M F Miri, Phys. Rev. E. 82 (2010) 037101.
4
5. E Dzyaloshinskii, E M Lifshitz and E M. Pitaevskii, Physics-Uspekhi 4(2) (1961) 153.
5
6. J Schwinger, Lett. Math. Phys. 1 (1975) 43.
6
7. V A Parsegian and G H.Weiss, J. Adhes. 3 (1972) 259.
7
8. H B Chan, V A Aksyuk, R N Kleinman, D J Bishop and F Capasso, Science 291 (2001) 1941.
8
9. J Zou, Z Marcet, A W Rodriguez, M T H Reid, A P McCauley, I I Kravchenko, T Lu, Y Bao, S G Johnson and H B Chan, Nature Communications 4 (2013) 1845.
9
10. C Genet, A Lambrecht and S Reynaud, Phys. Rev. A 67 (2003) 043811.
10
11. R Esquivel, C Villarreal and W L Mochan, Phys. Rev. A 68 (2003) 052103.
11
12. K A Milton, The Casimir Effect: Physical Manifestations of Zero-Point Energy, (World Scientific, Singapore 2001).
12
13. K A Milton, P Parashar and J Wagner, Phys. Rev. Lett. 101 (2008) 160402.
13
14. J Kim, A Sosso and A F Clark, J. Appl. Phys. 83 (1998) 3225.
14
15. M Abramowitz and I A Stegun, “Handbook of Mathematical Functions With Formulas”, Graphs, and Mathematical Tables, National Bureau of Standards, (1964).
15
16. M F Miri and R Golestanian, Appl. Phys. Lett. 92 (2008) 113103.
16
17. R Golestanian and M Kardar, Phys. Rev. Lett. 78 (1997) 3421.
17
18. M Nasiri and M F Miri, Phys. Rev. E 85 (2012) 041102
18
ORIGINAL_ARTICLE
بهبود عملکرد حسگر گازی نانومیله های اکسیدروی کپسوله شده با یک لایه اکسیدروی آلاییده با ناخالصی کروم در برابر بخار اتانول
در این مقاله، نانومیلههای اکسیدروی پوشیده شده به وسیله لایه اکسیدروی با غلظتهای مختلف آلاینده کروم (5/4 - 0) درصد، به روش هیدروترمال ساخته شدند. پاسخ حسگری این نمونهها به عنوان حسگر بخار اتانول بررسی شد. مورفولوژی نمونههای ساخته شده توسط میکروسکوپ الکترونی FESEM بررسی شد. این تصویربرداری نشان داد که استفاده از لایه پوششی موجب افزایش ضخامت نانومیلههای اکسیدروی میشود. وجود کروم در ساختار نانومیلههای اکسیدروی توسط آنالیز طیف سنجی پراش انرژی پرتو ایکس (EDS) تایید شد. بر اساس الگوی پراش پرتو ایکس (XRD) مشخص شد که نمونههای ZnO:Cr دارای ساختار ورتزیت میباشند، همچنین نشان داده شد که افزودن کروم ساختار بلوری اکسیدروی را تغییر نداد. اندازهگیریهای الکتریکی نشان داد که افزودن کروم موجب کاهش جریان میشود، درحالی که جریان در نمونه با 5/4 درصد ناخالصی افزایش یافته است. این کاهش جریان می تواند به دلیل حضور یونهای Cr3+ باشد، زیرا حضور این یونها منجر به کاهش حاملهای بار میشود. علاوه بر این، به دلیل خواص کاتالسیتی کروم و پایین بودن انرژی یونیزاسیون کروم نسبت به روی، مشاهده شده که آلاینده کروم موجب بهبود حساسیت آشکارسازی میشود و همچنین دما، عملکرد بهینه را نیز کاهش داد. در میان همه نمونهها بیشترین میزان حساسیت (14) به ازای غلظت 5/1 درصد کروم برای بخار اتانول ppm 500 در دمای بهینه (°C250) به دست آمد. در واقع با پوشانیدن نانومیلهها توسط یک لایه اکسیدروی، این نمونهها زبرتر شدند که در نتیجه آن مکانهای مناسب بر روی نانومیله جهت جذب و تجزیه مولکولهای گاز افزایش یافت.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1292_ee74f708dfc18a5b954075cf6237cfbc.pdf
2019-11-26
561
571
10.29252/ijpr.17.4.561
نیمه هادی
نانوساختار
اکسید فلزی
ساختار هسته/پوسته
سعید
صفا
safa1493@gmail.com
1
دانشگاه صنعتی مالک اشتر
AUTHOR
میلاد
اصغری
miladasghari1366@gmail.com
2
دانشگاه صنعتی مالک اشتر
AUTHOR
سعادت
محتاری
mokhtarisaadat@gmail.com
3
دانشگاه صنعتی مالک اشتر
AUTHOR
روح اله
عظیمی راد
azimirad@yahoo.com
4
دانشگاه صنعتی مالک اشتر
LEAD_AUTHOR
[1] D. Patil, L. Patil, D. Amalnerkar, Bulletin of Materials Science, 30 (2007) 553-559.
1
[2] Y. Zong, Y. Cao, D. Jia, S. Bao, Y. Lu, Materials Letters, 64 (2010) 243-245.
2
[3] M.V. Limaye, S.B. Singh, R. Das, P. Poddar, S.K. Kulkarni, Journal of Solid State Chemistry, 184 (2011) 391-400.
3
[4] S. Luo, G. Fu, H. Chen, Z. Liu, Q. Hong, Solid-state electronics, 51 (2007) 913-919.
4
[5] N. Al-Hardan, M. Abdullah, A.A. Aziz, Applied Surface Science, 257 (2011) 8993-8997.
5
[6] D. Barreca, D. Bekermann, E. Comini, A. Devi, R.A. Fischer, A. Gasparotto, C. Maccato, G. Sberveglieri, E. Tondello, Sensors and Actuators B: Chemical, 149 (2010) 1-7.
6
[7] H. Gong, J. Hu, J. Wang, C. Ong, F. Zhu, Sensors and Actuators B: Chemical, 115 (2006) 247-251.
7
[8] N. Al-Hardan, M. Abdullah, A.A. Aziz, Applied Surface Science, 270 (2013) 480-485.
8
[9] A. Yu, J. Qian, H. Pan, Y. Cui, M. Xu, L. Tu, Q. Chai, X. Zhou, Sensors and Actuators B: Chemical, 158 (2011) 9-16.
9
[10] H. Teterycz, P. Halek, K. Wiśniewski, G. Halek, T. Koźlecki, I. Polowczyk, Sensors, 11 (2011) 4425-4437.
10
[11] R.K. Sharma, M. Bhatnagar, G. Sharma, Sensors and Actuators B: Chemical, 45 (1997) 209-215.
11
[12] W. Wang, Z. Li, W. Zheng, H. Huang, C. Wang, J. Sun, Sensors and Actuators B: Chemical, 143 (2010) 754-758.
12
[13] D. Patil, L. Patil, P. Patil, Sensors and Actuators B: Chemical, 126 (2007) 368-374.
13
[14] T. Gao, T. Wang, Applied Physics A, 80 (2005) 1451-1454.
14
[15] M.E. Franke, T.J. Koplin, U. Simon, Small, 2 (2006) 36-50.
15
[16] O. Lupan, T. Pauporté, L. Chow, B. Viana, F. Pellé, L. Ono, B.R. Cuenya, H. Heinrich, Applied Surface Science, 256 (2010) 1895-1907.
16
[17] Q. Humayun, M. Kashif, U. Hashim, A. Qurashi, Nanoscale research letters, 9 (2014) 1-5.
17
[18] M. Zhuo, T. Yang, T. Fu, Q. Li, RSC Advances, 5 (2015) 68299-68304.
18
[19] N. Al-Hardan, M. Abdullah, A.A. Aziz, H. Ahmad, Applied Surface Science, 256 (2010) 3468-3471.
19
[20] J. Wang, W. Chen, M. Wang, Journal of Alloys and Compounds, 449 (2008) 44-47.
20
[21] A. Khayatian, M.A. Kashi, R. Azimirad, S. Safa, Journal of Physics D: Applied Physics, 47 (2014) 075003.
21
[22] W. Chen, J. Wang, M.-r. Wang, Vacuum, 81 (2007) 894-898.
22
[23] W. Yan, Z. Sun, Z. Li, Q. Liu, T. Yao, Z. Pan, C. Wang, F. Hu, Y. Jiang, Z. Qi, Advanced Materials, 24 (2012) 353-357.
23
[24] F. Tong, K. Kim, Y. Wang, R. Thapa, Y. Sharma, A. Modic, A. Claude Ahyi, T. Issacs-Smith, J. Williams, H. Ahn, ISRN Nanomaterials, 2012 (2012).
24
[25] C.M. Chang, M.H. Hon, I.C. Leu, J. Electrochem. Soc., 160 (2013), B170–B176
25
[26] K.B. Zheng, L.L. Gu, D.L. Sun, X.L. Mo, G.R. Chen, Mater. Sci. Eng. B: Adv. Funct. Solid State Mater., 166 (2010), 104–107
26
[27] L.X. Zhang, Y.Y. Yin, Sens. Actuators B: Chem., 183 (2013), 110–116
27
ORIGINAL_ARTICLE
ساختار نواری و تابش گرمایی بلور فوتونیکی دو بعدی سیلیکونی
در این تحقیق ساختار نواری، خواص اپتیکی و طیف تابش گرمایی بلور فوتونیکی دوبعدی سیلیکونی حفرهای با ساختار شش گوشی محاسبه شده است. ساختار نواری، نقشه و اندازه گاف نواری به روش بسط امواج تخت بر حسب شعاع محاسبه شده است. برای این بلور فوتونیکی با ثابت شبکه a، بیشینه گاف قطبشهای TE و TM و بیشینه گاف کامل به ترتیب 51%، 20% و 17% و مربوط به شعاعهای a43/0 و a50/0 و a48/0 میباشد. با محاسبه طیف جذب به روش FDTD و با استفاده از قانون کیرشهف، طیف تابش گرمایی در ناحیه m 1µتا m 10µ محاسبه شده است. نتایج به دست آمده نشان میدهد که با تنظیم پارامترهای هندسی شبکه، میتوان ساختار نواری بلور فوتونیکی سیلیکونی را مهندسی نمود و طیف تابش گرمایی را به نحوی کنترل نمود که در سیستمهای ترموفوتوولتایی قابل استفاده باشد.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1293_6e7df407811b8e660105505f5f624f5d.pdf
2019-11-26
573
583
10.29252/ijpr.17.4.573
بلور فوتونیکی سیلیکونی
ساختار نواری
گاف نواری
خواص اپتیکی
تابش گرمایی
میثم
دانشور
meysamdaneshvar@gmail.com
1
پژوهشکده الکتروسرام، دانشگاه صنعتی مالک اشتر، شاهین شهر، اصفهان
LEAD_AUTHOR
علی
رستم نژادی
arostamnejadi@gmail.com
2
پژوهشکده الکتروسرام، دانشگاه صنعتی مالک اشتر، شاهین شهر، اصفهان
AUTHOR
[1] J. D. Joannopoulos, S. G. Johnson, J. N. Winn, and R. D. Meade, Photonic crystals: molding the flow of light: Princeton university press, 2011.
1
[2] C. Sibilia, T. M. Benson, M. Marciniak, and T. Szoplik, Photonic crystals: physics and technology: Springer, 2008.
2
[3] Q. Gong and X. Hu, Photonic Crystals: Principles and Applications: CRC Press, 2014.
3
[4] I. Čelanović, M. Ghebrebrhan, Y. X. Yeng, J. Kassakian, M. Soljačić, and J. Joannopoulos, "Photonic crystals: shaping the flow of thermal radiation," in MRS Proceedings, 2009, pp. 1162-J01-02.
4
[5] M. Alessandro, "Photonic Crystals-Introduction, Applications and Theory," ed: InTech, 2012.
5
[6] S. G. Johnson and J. D. Joannopoulos, Photonic crystals: the road from theory to practice: Springer, 2002.
6
[7] S.-y. Lin, J. Fleming, D. Hetherington, B. Smith, R. Biswas, K. Ho, et al., "A three-dimensional photonic crystal operating at infrared wavelengths," Nature, vol. 394, pp. 251-253, 1998.
7
[8] K. Sakoda, Optical properties of photonic crystals vol. 80: Springer Science & Business Media, 2004.
8
[9] V. Rinnerbauer, Y. X. Yeng, W. R. Chan, J. J. Senkevich, J. D. Joannopoulos, M. Soljačić, et al., "High-temperature stability and selective thermal emission of polycrystalline tantalum photonic crystals," Optics express, vol. 21, pp. 11482-11491, 2013.
9
[10] S. E. Han, "Thermal emission control with periodic microstructures," 2009.
10
[11] C. J. Schuler, C. Wolff, K. Busch, and M. Florescu, "Thermal emission from finite photonic crystals," Applied Physics Letters, vol. 95, p. 241103, 2009.
11
[12] Y. X. Yeng, W. R. Chan, V. Rinnerbauer, J. D. Joannopoulos, M. Soljačić, and I. Celanovic, "Performance analysis of experimentally viable photonic crystal enhanced thermophotovoltaic systems," Optics express, vol. 21, pp. A1035-A1051, 2013.
12
[13] Y. X. Yeng, J. B. Chou, V. Rinnerbauer, Y. Shen, S.-G. Kim, J. D. Joannopoulos, et al., "Global optimization of omnidirectional wavelength selective emitters/absorbers based on dielectric-filled anti-reflection coated two-dimensional metallic photonic crystals," Optics express, vol. 22, pp. 21711-21718, 2014.
13
[14] V. Rinnerbauer, J. J. Senkevich, J. D. Joannopoulos, M. Soljačić, I. Celanovic, R. R. Harl, et al., "Low emissivity high-temperature tantalum thin film coatings for silicon devices," Journal of Vacuum Science & Technology A, vol. 31, p. 011501, 2013.
14
[15] Y. Nam, Y. X. Yeng, A. Lenert, P. Bermel, I. Celanovic, M. Soljačić, et al., "Solar thermophotovoltaic energy conversion systems with two-dimensional tantalum photonic crystal absorbers and emitters," Solar Energy Materials and Solar Cells, vol. 122, pp. 287-296, 2014.
15
[16] V. Rinnerbauer, S. Ndao, Y. X. Yeng, J. J. Senkevich, K. F. Jensen, J. D. Joannopoulos, et al., "Large-area fabrication of high aspect ratio tantalum photonic crystals for high-temperature selective emitters," Journal of Vacuum Science & Technology B, vol. 31, p. 011802, 2013.
16
[17] M. Ghebrebrhan, P. Bermel, Y. Yeng, I. Celanovic, M. Soljačić, and J. Joannopoulos, "Tailoring thermal emission via Q matching of photonic crystal resonances," Physical Review A, vol. 83, p. 033810, 2011.
17
[18] I. Celanovic, "Thermophotovoltaics: Shaping the flow of thermal radiation," vol. 67, ed, 2006.
18
[19] E. Rephaeli and S. Fan, "Absorber and emitter for solar thermo-photovoltaic systems to achieve efficiency exceeding the Shockley-Queisser limit," Optics express, vol. 17, pp. 15145-15159, 2009.
19
[20] V. Rinnerbauer, A. Lenert, D. M. Bierman, Y. X. Yeng, W. R. Chan, R. D. Geil, et al., "Metallic Photonic Crystal Absorber‐Emitter for Efficient Spectral Control in High‐Temperature Solar Thermophotovoltaics," Advanced Energy Materials, vol. 4, 2014.
20
[21] Y. X. Yeng, M. Ghebrebrhan, P. Bermel, W. R. Chan, J. D. Joannopoulos, M. Soljačić, et al., "Enabling high-temperature nanophotonics for energy applications," Proceedings of the National Academy of Sciences, vol. 109, pp. 2280-2285, 2012.
21
[22] V. Rinnerbauer, S. Ndao, Y. X. Yeng, W. R. Chan, J. J. Senkevich, J. D. Joannopoulos, et al., "Recent developments in high-temperature photonic crystals for energy conversion," Energy & Environmental Science, vol. 5, pp. 8815-8823, 2012.
22
[23] H. Ye, H. Wang, and Q. Cai, "Two-dimensional VO 2 photonic crystal selective emitter," Journal of Quantitative Spectroscopy and Radiative Transfer, vol. 158, pp. 119-126, 2015.
23
[24] M. Pralle, N. Moelders, M. McNeal, I. Puscasu, A. Greenwald, J. Daly, et al., "Photonic crystal enhanced narrow-band infrared emitters," Applied Physics Letters, vol. 81, pp. 4685-4687, 2002.
24
[25] A. Narayanaswamy and G. Chen, "Thermal emission control with one-dimensional metallodielectric photonic crystals," Physical Review B, vol. 70, p. 125101, 2004.
25
[26] A. Rogalski, Infrared detectors: CRC press, 2010.
26
[27] D. Hernández García, "Selective thermal emitters based on photonic crystals," 2014.
27
[28] D. Peykov, "The effects of capillarity on photonic crystal selective emitters," Massachusetts Institute of Technology, 2014.
28
[29] D. Peykov, Y. X. Yeng, I. Celanovic, J. D. Joannopoulos, and C. A. Schuh, "Effects of surface diffusion on high temperature selective emitters," Optics express, vol. 23, pp. 9979-9993, 2015.
29
[30] M. De Zoysa, T. Asano, K. Mochizuki, A. Oskooi, T. Inoue, and S. Noda, "Conversion of broadband to narrowband thermal emission through energy recycling," Nature Photonics, vol. 6, pp. 535-539, 2012.
30
[31] S. Enoch, J.-J. Simon, L. Escoubas, Z. Elalmy, F. Lemarquis, P. Torchio, et al., "Simple layer-by-layer photonic crystal for the control of thermal emission," Applied Physics Letters, vol. 86, p. 261101, 2005.
31
[32] H. Sai, H. Yugami, Y. Akiyama, Y. Kanamori, and K. Hane, "Spectral control of thermal emission by periodic microstructured surfaces in the near-infrared region," JOSA A, vol. 18, pp. 1471-1476, 2001.
32
[33] J. B. Chou, Y. X. Yeng, A. Lenert, V. Rinnerbauer, I. Celanovic, M. Soljačić, et al., "Design of wide-angle selective absorbers/emitters with dielectric filled metallic photonic crystals for energy applications," Optics express, vol. 22, pp. A144-A154, 2014.
33
[34] T. Bauer, Thermophotovoltaics: basic principles and critical aspects of system design: Springer Science & Business Media, 2011.
34
[35] M. Makarova, J. Vuckovic, H. Sanda, and Y. Nishi, "Silicon-based photonic crystal nanocavity light emitters," Applied physics letters, vol. 89, p. 221101, 2006.
35
[36] B. J. O’Regan, Y. Wang, and T. F. Krauss, "Silicon photonic crystal thermal emitter at near-infrared wavelengths," Scientific reports, vol. 5, 2015.
36
[37] S. Guo and S. Albin, "Simple plane wave implementation for photonic crystal calculations," Optics Express, vol. 11, pp. 167-175, 2003.
37
[38] S. Shi, C. Chen, and D. W. Prather, "Plane-wave expansion method for calculating band structure of photonic crystal slabs with perfectly matched layers," JOSA A, vol. 21, pp. 1769-1775, 2004.
38
[39] S. G. J. a. J. D. Joannopoulos, "The MIT Photonic-Bands package home page http://ab-initio.mit.edu/mpb/.".
39
[40] A. Taflove, A. Oskooi, and S. G. Johnson, Advances in FDTD Computational Electrodynamics: Photonics and Nanotechnology: Artech house, 2013.
40
[41] A. Taflove, "Application of the finite-difference time-domain method to sinusoidal steady-state electromagnetic-penetration problems," Electromagnetic Compatibility, IEEE Transactions on, pp. 191-202, 1980.
41
[42] U. S. Inan and R. A. Marshall, Numerical electromagnetics: the FDTD method: Cambridge University Press, 2011.
42
[43] A. F. Oskooi, D. Roundy, M. Ibanescu, P. Bermel, J. D. Joannopoulos, and S. G. Johnson, "MEEP: A flexible free-software package for electromagnetic simulations by the FDTD method," Computer Physics Communications, vol. 181, pp. 687-702, 2010.
43
[44] A. F. Oskooi, D. Roundy, M. Ibanescu, P. Bermel, J. Joannopoulos, and S. G. Johnson, "MEEP: A flexible free-software package for electromagnetic simulations by the FDTD method," Computer Physics Communications, vol. 181, pp. 687-702, 2010.
44
[45] E. D. Palik, Handbook of optical constants of solids vol. 3: Academic press, 1998.
45
[46] S. G. Johnson, S. Fan, P. R. Villeneuve, J. Joannopoulos, and L. Kolodziejski, "Guided modes in photonic crystal slabs," Physical Review B, vol. 60, p. 5751, 1999.
46
[47] V. Stelmakh, V. Rinnerbauer, R. Geil, P. Aimone, J. Senkevich, J. Joannopoulos, et al., "High-temperature tantalum tungsten alloy photonic crystals: Stability, optical properties, and fabrication," Applied Physics Letters, vol. 103, p. 123903, 2013.
47
ORIGINAL_ARTICLE
نظمهای مغناطیسی مدل هایزنبرگ j1-j2 پادفرومغناطیس شبکهی لانه زنبوری در حضور برهمکنش ژیالوشینسکی-موریا
بر اساس بررسیهای جدیدی که نشان دهنده وجود برهمکنش ژیالوشینسکی- موریا در مادهBi3Mn4O12(No3 است، در این مقاله به بررسی اثر این برهمکنش بر روی نظمهای مغناطیسی مدل هایزنبرگj1-j2 پادفرومغناطیس شبکه لانه زنبوری پرداختهایم. مطالعه مدل را با روش کلاسیکی لاتینجر- تیزا شروع میکنیم. در این تقریب کلاسیکی سیمای فاز به دو ناحیه تقسیم میشود. برای نواحی که 6/(J2 <1+D2 /مدل دارای نظم نل پیچیده شده است و برهمکنش ژیالوشینسکی- موریا باعث پیچش اسپینهای یکی از زیرشبکه میشود. اما برای نواحی که6/(J2 >1+D2 مدل دارای واگنی است و بینهایت بردار پیچش وجود دارد که میتوانند مدل را کمینه کنند. وجود این ناحیه در سیمای فاز به دلیل افزایش احتمال وجود فاز مایع اسپینی کوانتومی بسیار مهم است. برای بررسی اثر افت و خیزهای کوانتومی بر روی پایداری فازهای کلاسیک به دست آمده، از روش موج اسپینی خطی هولشتاین- پریماکوف استفاده میشود. نتایج به دست آمده نشان میدهد که در ناحیه واگنی که 2/(J2 >1+D2، وارد کردن افت و خیزهای کوانتومی باعث ایجاد نظم در دستگاه اسپینی میشود. اما برای2/(J2 <J2 <1+D2 افت و خیزهای کوانتومی هیچ نظمی را نمیتوانند پایدار کنند و همچنان این ناحیه گزینه مناسبی برای یافتن فاز اسپین مایع کوانتومی باقی میماند.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1294_01ebfa1c66762749440bbb7a9928ebe0.pdf
2019-11-26
585
594
10.29252/ijpr.17.4.585
برهمکنش ژیالوشینسکی- موریا
مدل هایزنبرگ پادفرومغناطیس
فریبا
مسعودی
1
دانشگاه شهرکرد
AUTHOR
حمید
مصدق
hamid.mosadegh@gmail.com
2
دانشگاه شهرکرد
LEAD_AUTHOR
1. A Y Kitaev, Ann. Phys., 303, (2003) 2.
1
2. Y-C He, D N Sheng, and Y Chen, Phys. Rev. Lett., 112, (2014) 137202.
2
3. A Koga and N Kawakami, Phys. Rev. B, 63, (2001) 144432.
3
4. P Chandra and B Doucot, Phys. Rev. B, 38, (1988) 9335.
4
5. B K Clark, D A Abanin, and S L Sondhi, Phys. Rev. Lett., 107, (2011) 087204.
5
6. A Mattsson., P Frojdh, and T Einarsson, Eur. Phys. J. B, 49, (1994) 3997.
6
7. H Mosadeq, F Shahbazi and S A Jafari, J. Phys. Cond. Mat., 23, (2011) 226006.
7
8. A Mulder, R Ganesh, L Capriotti, and A Paramekanti, Phys. Rev. B, 81, (2010) 214419.
8
9. L Balents, Nature, 404, (2010) 199.
9
10. S Okubo, et. al., Phys. Rev. B, 86, (2012) 140401.
10
11. I Dzyaloshinskii, J. Phys. Chem. Solids 4 (1958) 241.
11
12. T Moriya, Phys. Rev. 120, (1960) 91.
12
13. F Keffer, Phys. Rev. 126, (1962) 896.
13
14. J M Luttinger and L Tisza, Phys. Rev. 70, (1946) 954.
14
15. D H Lyons and T A Kaplan, Phys. Rev. 120, (1960) 1580.
15
16. T A Kaplan and N Menyuk, Philos. Mag. 87, (2006) 3711.
16
17. M H Zare, F Fazileh, and F Shahbazi, Phys. Rev. B, 87,(2013) 224416.
17
18. T Holstein and H Primakoff, Phys. Rev., 58, (1940) 1098.
18
19. P Fazekas, “Magnetism and electron correlations in strongly correlated systems”, World scientific (2010).
19
20. M –W Xiao, Arxiv.org:math-ph/0908.0787
20
ORIGINAL_ARTICLE
مطالعه امکان اندازه گیری میدان مغناطیسی ستاره چشمه درعبور از خط سوزان
در یک رویداد همگرایی گرانشی، هنگام عبور چشمه از خط سوزان، نور لکه روی ستاره میتواند چندین مرتبه بیشتر نسبت به خود ستاره تقویت شود. این اختلاف تقویت نور زمان مناسبی برای آشکار سازی اندازه میدان مغناطیسی روی ستاره فراهم میآورد. در این مقاله به بررسی امکان آشکار سازی میدان مغناطیسی به وسیله اثر زیمان1 در زمان عبور چشمه از خط سوزان خواهیم پرداخت. با استفاده از آنالیز فوریه میتوان سایر عوامل ایجاد جابهجایی در طیف ستاره را شناسایی و جابهجایی در اثر زیمان را مجزا کرد. در مرحله بعد با استفاده از فرمولبندی ریزهمگرایی گرانشی میزان اختلاف تقویت نور لکه و ستاره را محاسبه کرده و با استفاده از دو استراتژی رصدی و روش مونت کارلو، امکان آشکار سازی میدان مغناطیسی را مطالعه میکنیم. دقت طیفسنجی و میزان سیگنال به نوفه در هر استراتژی مشخص کننده میدانهای مغناطیسی قابل مشاهده است.
[1] Zeeman
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1295_cdd6b78da64d785de29826cda04fe6fb.pdf
2019-11-26
595
601
10.29252/ijpr.17.4.595
ریزهمگرایی گرانشی
میدان مغناطیسی ستارهای
طیفسنجی
احمد
مهرابی
ahmad.mehraby@gmail.com
1
دانشگاه بوعلی سینا
LEAD_AUTHOR
حبیب
خسروشاهی
habib@ipm.ir
2
پژوشگاه دانش های بنیادی
AUTHOR
هادی
رحمانی
hadi.rahmani@gmail.com
3
دانشگاه مارسلی
AUTHOR
1. H J Witt and S Mao, Apj, 430 (1994) 505.
1
2. P Schneide and A Weiss, A&A, 171 (1987) 49.
2
3. M Dominik, Mon. Not. Roy. Astron. Soc., 377 (2007) 1679.
3
4. A Gould, Publ. Astron. Soc. Pac., 113 (2001) 903.
4
5. S Rahvar, Int. J. Mod. Phys. D, 24, (2015) 1530020.
5
6. G Hale, Astrophys. J., 28, (1908) 315.
6
7. S V Berdyugina, Living Rev. Sol. Phys., 2, (2005) 8.
7
8. F Favata, F Reale, G Micela, Sciortino Silvio ., et al., Astron. Astrophys., 353 (2000) 9.
8
9. G W Preston, ApJ, 164 (1971) 309.
9
10. J R D Robinson, ApJ, 239 (1980) 961.
10
11. P Schneider, A&A, 143 (1985) 413.
11
12. A Reiners, Living Rev. Solar Phys., 8 (2012) 1.
12
13. H W Babcock, ApJ, 110 (1949) 126.
13
14. S H Saar, , ApJ, 324 (1988) 441.
14
15. G W Marcy, ApJ, 245 (1981) 624
15
ORIGINAL_ARTICLE
مطالعه تولید منحصر بفرد جفت پایونهای مثبت و منفی در برخوردهای پروتون-پروتون با مرکز جرم 7 ترا الکترون ولت
در این مقاله اندازهگیری انحصاری1 جفت پایون در برخوردهای پروتون- پروتون معرفی شدهاند که در این رویدادها، پروتونها شکسته نمیشوند. این اندازهگیری در شتاب دهنده بزرگ هادرونی LHC2
با استفاده از آشکارساز C7 TeV3در انرژی مرکز جرمCMS و با درخشائی450µb-1 انجام شده است. سطح مقطع تولید جفت پایون در فضای فاز با تکانه عرضی 0.2GeV/cو تندایی24 <|Y| ، اندازهگیری شده است. سطح مقطع اندازه گیری شده برابر است با
bµ(lumi) 8/0± (syst) 1/3 ± (stat) 3/0± 5/20
همچنین در این مطالعه، سطح مقطع دیفرانسیلی تابع جرم ناوردای جفت پایون، با مدلهای پدیده شناختی مقایسه شده است.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1296_1edb44f919d1e472162952a5ffa5d274.pdf
2019-11-26
603
607
10.29252/ijpr.17.4.603
انحصاری
پایون
سطح مقطع
محسن
خاکزاد
mohsen@cern.ch
1
پزوهشگاه دانشهای بنیادی
LEAD_AUTHOR
1. CMS Collaboration, “Measurement of Exclusive +- production in proton-proton at = 7 TeV”, CMS-PAS-FSQ-12-004.
1
2. M G Albrow, Int. J. Mod. Phys. A 29 (2014) 1402006.
2
3. M G Albrow, T D Coughlin, and J R Forshaw, Prog. Part. Nucl. Phys. 65, (2010) 149.
3
4. R Waldi and K R Schubert,. and K Winter, Z. Phys. C 18, (1983) 301.
4
5. T Åkersoon, and et al., Nucl. Phys. B 264, (1986) 154.
5
6. G Gutierrez, and M A Reyes, Int. J. Mod. Phys. A 29, (2014).
6
7. The CMS Experiment at the CERN LHC, CMS Collaboration, JINST, 3, (2008) S08004.
7
8. S Klein, et al., “STARlight: A Monte Carlo simulation for ultra-peripheral collisions of relativistic ions”, arXive: 1607.03838.
8
9. L A Harland-Lang, V A Khoze, M G Ryskin, and W J Stirling, Eur. Phys. J., C 72, 2012, 2110.
9
10. M G Albrow, “Hadron Spectroscopy in Double Pomeron Experiments”, arXiv:1701.09092v1, hep-ex, 31 Jan. (2017).
10
ORIGINAL_ARTICLE
بررسی پتانسیل نیلسون در تغییر شکلهای هسته ای مختلف
p { margin-bottom: 0.1in; direction: ltr; color: rgb(0, 0, 0); line-height: 120%; }p.western { }p.ctl { }
ما با استفاده از یک کد محاسباتی، بر اساس روش اختلال، ترازهای انرژی هامیلتونی نیلسون را در پارامترهای مختلف تغییر شکل محاسبه کردهایم. توجه اصلی بر روی تصویر یک حالت پروتونی بر روی 2ℓپایه های مجانبی بوده است. محاسبات ما نشان میدهد جملات تصحیحی اسپین- مدار و
ویژه حالات مختلف مجانبی را جفت کرده و بنابراین هامیلتونی نیلسون در این پایهها قطری نخواهد بود. با افزایش تغییر شکل، جملات غیر قطری کوچکتر میشوند. بنابراین در تغییر شکلهای به اندازه کافی بزرگ
0.4≤ε
اعداد کوانتومی مجانبی، اعداد کوانتومی خوبی خواهند بود
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1297_0b88eda1237b8c9753efb8b7bd62f5d5.pdf
2019-11-26
609
613
10.29252/ijpr.17.4.609
مدل نیلسون
روش اختلال
پارامتر تغییر شکل
ویژه حالتهای مجانبی
اعداد کوانتومی خوب
اعظم
کاردان
aakardan@du.ac.ir
1
دانشگاه دامغان
LEAD_AUTHOR
1. A Kardan, et al., Phys. Rev. C 86 (2012) 014309.
1
2. J C Marsh, et al., Phys. Rev. C 88 (2013) 041306(R).
2
3. Hai-Liang Ma, et al., Phys. Rev. C 90 (2014) 014316.
3
4. A Kardan and S Sayyah, Int. J. Mod. Phys. E 25 (2016) 1650044.
4
5. S G Nilsson, Mat. Fys. Medd. Dan. Vid. Selsk, 29, No.16 (1955).
5
6. C Gustafsson et al, Ark. Fys 36 (1967) 613.
6
7. S G Nilsson and I. Ragnarsson, “Shapes and shells in nuclear structure”, Cambridge University Press, (1995).
7
8. T Bengtsson and I Ragnarsson, Nucl. Phys. A 436 (1985) 14
8
ORIGINAL_ARTICLE
حل معادله تحولی DGLAP برای فرایند ترکش گلوئون در LO و NLO
در این مقاله ما معادله تحولی DGLAP < /span>1 را برای تابع ترکش گلئون به مزون یا باریون در مرتبه LO2 و NLO3 با استفاده از روش لاپلاس به دست میآوریم. با استفاده از این روش، معادلات به دست آمده برای مزونهای و g→j/Ψ
را تحول میدهیم تا درستی این روش را نشان دهیم. در این روش نیازی به محاسبه توابع در فضای لاپلاس نیست. از روش لاپلاس فقط برای ساده سازی معادلات استفاده میشود.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1298_c33c6dcfd946fdcb671c08bb7c06729f.pdf
2019-11-26
615
620
10.29252/ijpr.17.4.615
ترکش
تحول
لاپلاس
غلامرضا
برون
boroun@razi.ac.ir
1
دانشگاه رازی
LEAD_AUTHOR
صلاح
زرین
salah.zarin@gmail.com
2
دانشگاه رازی
AUTHOR
1. Y L Dokshitzer, Sov. Phys- JETP, 46 (1977) 641.
1
2. V N Gribov and L N Lipatov, Sov. J. Nucl. Phys., 15 (1972) 438.
2
3. G Altarelli and G Parisi, Nucl. Phys. B 126 (1977) 298.
3
4. A Cafarella, C Coriano, and M Guzzi, Nucl. Phys. B 748 (1), (2006) 253.
4
5. A V Kotikov and L N Lipatov, Nucl. Phys. B 661(1) (2003) 19.
5
6. R Baishya and J K Sarma, Phys. Rev. D 74(10) (2006) 107702.
6
7. M M Block, L Durand, P Ha, and D W McKay, Eur. Phys. J. C 69 (2010) 425.
7
8. M M Block, L Durand, P Ha, and D W McKay, Phys. Rev. D 84 (2011) 094010.
8
9. M M Block, L Durand, P Ha, and D W McKay, Phys. Rev. D 83 (2011) 054009.
9
10. M M Block, Eur. Phys. J. C 65 (2010) 1.
10
11. M M Block, Eur. Phys. J. C 68 (2010) 683.
11
12. M M Block, L Durand, P Ha, and D W McKay, arXiv: 1004.1440 (2010).
12
13. H Khanpour, A Mirjalili, and S Atashbar Tehrani, arXiv preprint arXiv:1601.03508 (2016).
13
14. S A Tehrani, F Taghavi-Shahri, A Mirjalili, and M M Yazdanpanah, Phys. Rev. D 87(11) (2013) 114012.
14
15. G R. Boroun, S Zarrin, Eur. Phys. J. Plus, 128, 10 (2013) 1.
15
16. G R Boroun, S Zarrin, and S Dadfar, Nucl. Phys. A 953 (2016) 21.
16
17. E Braaten, and T C Yuan, Phys. Rev. Lett., 71(11) (1993)1673.
17
18. J H Kuhn, H Schneider, Phys. Rev. D 24, 2996 (1981), Z. Phys. C 11, 263 (1981).
18
19. G Curci, W Furmanski, and R Petronzio, Nucl. Phys. B 175 (1980) 27.
19
20. E G Floratos, C Kounnas and R Lacaze, Nucl. Phys. B 192 (1981) 417.
20
ORIGINAL_ARTICLE
بررسی یکنواختی لایه نازک SiO2 ، تولید شده با روش تبخیر باریکه الکترون و تبخیر گرمایی
در این مقاله لایه نازک دیاکسیدسیلیسیم، SiO2، با دو روش تولید شده است: در روش اول، SiO2 مستقیماً توسط تفنگ الکترونی تبخیر میشود و همزمان برای جبران کمبود اکسیژن، گاز اکسیژن به محیط تزریق میشود. در روش دوم، منواکسیدسیلسیم، SiO، توسط تبخیر گرمایی بخار میشود و در حین تبخیر آن، زیر لایه با یونهای اکسیژن که توسط یک منبع یون تولید شدهاند بمباران میشود. ضریب شکست، ضریب خاموشی و ضخامت لایه به کمک حل عددی روابط عبور و بازتاب محاسبه شدهاند. از میزان جابهجایی منحنی عبور مقدار نایکنواختی لایه محاسبه شده است. نتایج نشان میدهد که اگر مقدار جریان و انرژی یونهای اکسیژن به طور مناسب انتخاب شوند، لایه SiO2 تولید شده در روش دوم، جذب ندارد. به علاوه لایه SiO2 تولید شده توسط روش دوم به مراتب یکنواختتر از لایه تولید شده با روش اول میباشد.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1299_b25657d368dfd8dc3ee41641a91abd2e.pdf
2019-11-26
621
628
10.29252/ijpr.17.4.621
دی اکسید سیلیسیم
منواکسید سیلسیم
یکنواختی
ضریب شکست
رضا
شکوری
shakouri@sci.ikiu.ac
1
گروه فیزیک، دانشکده علوم، دانشگاه بین المللی امام خمینی (ره)
LEAD_AUTHOR
حسن
حیدری
2
مرکز ملی علوم و فنون لیزر ایران
AUTHOR
[1] R. Chow and N. Tsujimoto "Silicon dioxide and hafnium dioxide evaporation characteristics from a high-frequency sweep E-beam system," Appl. Opt. 35, 5095 (1996).
1
Society of America, 2004), paper WD1.
2
[2] F. Rainer, H.W. Lowdermilk, D. Milam, C.K. Carniglia, T. Tuttle Hart, T.L. Lichtenstein, Appl. Opt. 24 496 (1985).
3
[3] P. Baumeister, O. Arnon, Appl. Opt. 16 439 (1977).
4
[4] F. Rainer, D. Milam, W.H. Lowdermilk, NBS Spec. Publ. 638 339 (1981).
5
[5] E. Kobeda and E. Irene “A measurement of intrinsic SiO2 film stress resulting from low temperature thermal oxidation of Si” J. Vac. Sci. Technol. B 4 720 (1986).
6
[6] K. Chen, X. Zhang and S. Lin “Intrinsic stress generation and relaxation of plasma-enhanced chemical vapor deposited oxide during deposition and subsequent thermal cycling” Thin Solid Films 434 190 (2003).
7
[7] M. Alvisia, G. Nunziob, M. Perroneb, A. Rizzoc, S. Scaglioned, and L. Vasanelli “Influence of the assisting-ion-beam parameters on the laser-damage threshold of SiO2 films” Thin Solid Films 338 269 (1999).
8
[8] www.eddyco.com
9
[9] P.J. Martin and R.P. Netterfield: “Ion-assisted deposition of magnesium fluoride films on substrates at ambient temperatures” Appl. Opt. 24, 1732 (1985).
10
[10] L. Dumas, E. Quesnel, F. Pierre, and F. Bertin, “Optical properties of magnesium fluoride thin films produced by argon ion-beam assisted deposition,” J. Vac. Sci. Technol. A. 20, 102 (2002).
11
[11] M.H.Fran Combe, R.W.Hoffman, Phys.ThinFilms, 6, 157 (1971).
12
[12] S.M. El-Sayed, Mater. Chem. Phys.78 262 (2002).
13
[13] Ortega, J. M. and W. C. Rheinboldt, “Iterative solution of nonlinear equations in several variables” Academic Press, New York, 572 (1970).
14
[13] A. Macleod, Thin Film Optical Filtes ,Fourth Edition, CRC Press (2004).
15
[14] Allgower, E. and K. Georg, Numerical continuation methods: an introduction, Springer- Verlag, New York, 1990, 388 pp.
16
[15] D. Faires and D. Burden “Numerical Methods”3 Edition Brooks Cole (2002).
17
[16] Kinosita K and Nishibori M 1969 Porosity of MgF2 films—evaluation based on changes in refractive index due to adsorption of vapors Journal of Vacuum Science and Technology 6 730–733.
18
ORIGINAL_ARTICLE
بهبود کران بالا روی بعد همدیس میدانهای اولیه
یکی از ویژگیهای نظریه میدان همدیس در دو بعد ناوردایی تابع پارش تحت تبدیلهای آجری است. با به کار گیری ناوردایی آجری تابع پارش، مجموعهای از قیود روی مشتقات تابع پارش (در یک نقطه خاص) به دست آمده است. این مجموعه از قیود بسط دمای متوسط نامیده میشود. اخیراً، برای نظریههایی که بار مرکزی چپ و بار مرکزی راست در آنها بزرگتر از یک است، با استفاده از بسط دمای متوسط برای مشتقهای مرتبه اول و مرتبه سوم، کران بالا روی بعد همدیس میدانهای اولیه، به دست آمده است. به منظور بهبود این کران بالا، روش تابعک خطی در نظریههایی که تنها تقارن دستیده در آنها، تقارن ویراسورو است، به کار گرفته شده است. در این مقاله با برداشتن این قید که تقارن ویراسورو تنها تقارن دستیده در نظریه باشد، و به کار گیری بسط دمای متوسط با در نظر گرفتن مرتبه دلخواه مشتق گیری، کران بهتری روی بعد همدیس اولین میدان اولیه به دست میآوریم. نشان خواهیم داد که کران بالا به مرتبه مشتق گیری بستگی دارد. در این مقاله به مطالعه مقدار بهینه مرتبه مشتق گیری که توسط آن کران بالای بهتری به دست میآید، میپردازیم.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1300_c5c2790716ce891ea7f534cecd3f7fcd.pdf
2019-11-26
629
629
10.29252/ijpr.17.4.629
کلمات کلیدی: نظریه میدان همدیس
ناوردایی آجری
بسط دمای متوسط
میدان اولیه
مریم
اشرفی
ma.ashrafi91@gmail.com
1
دانشگاه صنعتی اصفهان
LEAD_AUTHOR
A. M. Polyakov, JETP Lett. 12 (1970)381
1
A. A. Migdal, Phys. Lett. B 37 (1971) 386
2
A. M. Polyakov, Zh. Eksp. Teor.Fiz. 66 (1974) 23
3
F. A. Dolan and H. Osborn, Nucl. Phys. B 599 (2001) 459
4
F. A. Dolan and H. Osborn, Nucl. Phys. B 678 (2004)491
5
R. Rattazzi, V. S. Rychkov, E. Tonni and A. Vichi, JHEP 0812 (2008) 031
6
V. S. Rychkov and A. Vichi, Phys. Rev. D 80 (2009) 045006
7
R. Rattazzi, S. Rychkov and A. Vichi, J. Phys. A 44 (2011) 035402
8
A. Vichi, JHEP 1201 (2012) 162
9
F. Caracciolo and V. S. Rychkov, Phys. Rev. D 81 (2010) 085037
10
R. Rattazzi, S. Rychkov and A. Vichi, Phys. Rev. D 83 (2011) 046011
11
D. Poland and D. Simmons-Dun, JHEP 1105 (2011) 017
12
J. L. Cardy, Nucl. Phys. B 270 (1986) 186
13
S. Carlip, S. Carlip, Class. Quant. Grav. 17 (2000) 4175
14
F. Loran, M. M. Sheikh-Jabbari and M. Vincon, JHEP 1101 (2011) 110
15
S. Hellerman, JHEP 1108 (2011) 130
16
D. Friedan and C. A. Keller, JHEP 1310 (2013) 180
17
S. Hellerman and C. Schmidt-Colinet, JHEP 1108 (2011) 127
18
D. Friedan and C. A. Keller, JHEP 1310 (2013) 180
19
C. A. Keller and H. Ooguri, Commun. Math. Phys. 324 (2013) 107
20
C. A. Keller, Proc. Symp. Pure Math. 88 (2014) 307
21
J. D. Qualls and A. D. Shapere, JHEP 1405 (2014) 091
22
J. D. Qualls, JHEP 1512 (2015) 001
23
J. D. Qualls, arXiv:1508.00548 [hep-th].
24
N. Benjamin, E. Dyer, A. L. Fitzpatrick and S. Kachru, arXiv:1603.09745
25
M. R. Gaberdiel, S. Gukov, C. A. Keller, G. W. Moore and H. Ooguri, Commun.Num.Theor.Phys. 2 (2008) 743
26
ORIGINAL_ARTICLE
اثر ناخالصیها بر خواص نوری تک بلورهای KTP رشد یافته از فلاکس
در کار حاضر، بلورهای KTP < /span> به روش هستهبندی خود به خودی در محیط فلاکس با استفاده از فلاکس K6P < /span>4O13 رشد یافتهاند. در فرایند هستهبندی خود به خودی، آهنگهای سرمایش در گستره C/h °4/0 تا C/h °1 اعمال شدهاند. حضور و میزان ناخالصیها با استفاده از XRF تعیین شده است. طیف عبوردهی نوری بلورهای KTP < /span> ناخالص در ناحیه فرابنفش- مرئی مورد بحث واقع میشود. علاوه بر کاهش سریع جذب با افزایش طول موج، قطع عبوردهی در لبه جذب نوری به وضوح مشهود است. نشان داده میشود که حضور ناخالصی لبه جذب را به انرژیهای بالاتر انتقال میدهد. وابستگی طول موجی ضریب جذب α در گستره فرابفش- مرئی تعیین میشود و مشخصههای لبه جذب نوری بحث میشود. نتایج نشان میدهند که لبه جذب و نوع گذار نوری حامل بار را میتوان در نمونههای مورد مطالعه به گذار غیرمستقیم نسبت داد. نشان داده میشود که حضور ناخالصی، گاف نواری غیرمستقیم (Eg) بلورهای KTP < /span> را کاهش میدهد و باعث میل لبه جذب به سمت انرژیهای کم میشود. همچنین، مشخصه نگاری ساختاری با به کارگیری XRD و تحلیل IR انجام شد که مؤید رشد بلور KTP < /span> میباشد.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1301_83f9021b2fbd593715e1ac240ca26cd1.pdf
2019-11-26
630
630
10.29252/ijpr.17.4.630
روش هستهبندی خود به خودی
بلورهای KTP
گاف انرژی
طیف عبوردهی
روش فلاکس
حمیده
ذالیانی
zaliani8388@gmail.com
1
گروه فیزیک، دانشگاه سمنان، سمنان
LEAD_AUTHOR
مجید جعفر
تفرشی
m.tafreshi@gmail.com
2
گروه فیزیک، دانشگاه سمنان، سمنان
AUTHOR
داریوش
سوری
d.souri@gmail.com
3
گروه فیزیک، دانشگاه ملایر، ملایر
AUTHOR
[1] F C Zumsteg, J D Bierlein, T E Gier J. Appl. Phys. 47 4980 (1976)
1
[2] I Bhaumik, S Ganesamoorthy, R Bhatt, A K Karnal, R Sundar, V K Wadhawan Cryst. Res. Technol. 41 1180 (2006)
2
[3] J C Jacco, G M Zioacono, M Jaso, G Mizell, B Greenberg J. Cryst. Growth. 70 484 (1984)
3
[4] C V Kannan, S Ganesamoorthy, S Kumaragurubaran, C Subramanian, R Sundar, P Ramasamy Cryst. Res.Technol. 37 1049 (2002)
4
[5] P F Bordui, S Motakef J. Cryst. Growth. 96 405 (1989)
5
[6] T Sasaki, A Miyamoto, A Yokotani, S Nakai J. Crystal. Growth. 128 950 (1993)
6
[7] S Ganesamoorthy, F Josephkumar, S Balakumar, C Subramanian, P Ramasamy Mat. Sci. Eng. B 60 88 (1999)
7
[8] G M Loiacono, T F McGee, G Kostecky J. Cryst. Growth. 104 389 (1990)
8
[9] I Bhaumik, S Ganesamoorthy, R Bhatt, R Sundar, A K Karnal, V K Wadhawan J. Cryst. Growth. 243 522 (2002)
9
[10] L P Shi, J Chrosch, J W Wang, Y G Liu Cryst. Res.Technol. 27 76 (1992)
10
[11] S Haussuhl, S Luping, W Banlia, W Jiyang, J Liebertz, A Wostrack, C Fink Cryst. Res.Technol. 29 583 (1994)
11
[12] R J Bolt, H De Haas, M T Sebastian, H Klapper J.Crystal Growth. 110 587 (1991)
12
[13] P J Halfpenny, L O Neill, J N Sherwood, G S Simpson, A Yokotani, A Miyamoto, T Sasaki, S Nakai J.Crystal. Growth. 113 722 (1991)
13
[14] A Yokotani, A Miyamoto, T Sasaki, S Nakai J. Crystal Growth. 110 963 (1991)
14
[15] T Sasaki, A Miyamoto, A Yokotani, S Nakai J. Cryst. Growth. 129 950 (1993)
15
[16] E Gharibshahian, M J Tafreshi, M Fazli Indian J. Pure Appl.Phys. 47 356 (2009)
16
[17] A Miyamoto, Y Mori, T Sasaki Appl. Phys. Lett. 69 1032 (1996)
17
[18] CV Kannan, S Ganesamoorthy, H Kimura, A Miyazaki J.Crystal. Growth 279 403 (2005)
18
[19] D Souri, K Shomalian J. Non-Crys. Solids 355 1597 (2009)
19
[20] K De, A Textbook of Inorganic Chemistry (Wiley Eastern Limited, New Delhi), 7th edition, 1992
20
[21] D Bierlein, H Vanherzeele J. Opt. Sot. Am. B 6 622 (1989)
21
[ 22] V V Lemeshko, V V Obukhovskiy, V Stoyanov, N I Pavlova, A I Pisanskiy, P A Korotkov Ukran. Fii. Zh. 31 1746 (1986)
22
[23] G Hansson, H Karlsson, S Wang, F Laurell Appl.Optics. 39 5058 (2000)
23
[24] J C Jacco, G M Loiacono Appl. Phys. Lett. 58 560 (1990)
24
[25] R Blachman, P F Bordui, M M Fejer Appl. Phys. Lett. 64 1318 (1994)
25
[26] G M Loiacono, D N Loiacono, T McGee, M Babb J. Appl. Phys. 72 2705 (1992)
26
[27] M G J Roelofs Appl. Phys. 65 4976 (1989)
27
[28] K Terashima, M Takena, M Kawachi Jpn. J. Appl. Phys. 30 497 (1991)
28
[29] N B Angert, V M Garmash, N I Pavlova, A V Tarasov Sov. J. Quantum Electron. 21 426 (1991)
29
[30] L E Bausa, J G Sole, A Duran, J M F Navarro J. Non-Cryst. Solids 127 267 (1991)
30
[31] M J Martin, D Bravo, R Sole, F Diaz, F J Lopez, C Zaldo J. Appl. Phys. 76 7510 (1994)
31
[32] M J Martin, C Zaldo, F Diaz, R Sole, D Bravo, F J Lopez Radiat. Eff. Defects Solids 136 243 (1995)
32
[33] L E Halliburton, M P Scripsick SPIE. 235 2379 (1995)
33
[34] M P Scripsick, D N Loiacono, J Rottenberg, S H Goellner, L E Halliburton, F K Hopkins Appl. Phys. Lett. 66 3428 (1995)
34
ORIGINAL_ARTICLE
نگاهی جدید در توصیف ناحیه فضای بار در دیود صفحهای
در این مقاله روش نوینی برای توصیف فیزیکی ناحیه فضایی بار در یک دیود صفحهای ارائه شده است. با توجه به این که در این روش از رویکرد حوزه زمان استفاده شده است، رفتار گذرای مسئله قبل از رسیدن به حالت پایدار به عنوان نتیجهای از روش قابل دسترسی است. با فرض ورود الکترونها با سرعت اولیه صفر، توزیع پتانسیل و جریان به دست آمده از این روش تطابق کامل با نتایج دیگر محققان دارند. همچنین، اعمال روش برای ورود الکترون با سرعت غیرصفر نیز نتایجی موافق با کارهای قبلی دارد.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1302_6842152ef313ce3966d1981b48a63628.pdf
2019-11-26
631
631
10.29252/ijpr.17.4.631
ناحیه فضای بار
جریان محدوده فضای بار
دیود صفحهای
سرعت اولیه
میترا
قرقرهچی
mitragh@skku.edu
1
دانشکده مهندسی انرژی و فیزیک، دانشگاه صنعتی امیرکبیر، تهران 3. دانشکده مهندسی برق و الکترونیک، دانشگاه سونگ کیانکوان، سوان، کره جنوبی
LEAD_AUTHOR
اسفندیار
مهرشاهی
mehr@sbu.ac.ir
2
دانشکده مهندسی برق، دانشگاه شهید بهشتی، تهران
AUTHOR
حسام
احمدی
hesam.ahmady@gmail.com
3
دانشکده مهندسی برق، دانشگاه شهید بهشتی، تهران
AUTHOR
[1] C. D. Child, “Discharge from hot cao,” Phys. Rev. (Series I)., vol. 32, pp. 492-511, May. 1911.
1
[2] I Langmuir, “The effect of space charge and residual gases on thermionic currents in high vacuum,” Phys. Rev., vol. 2, no. 6, pp. 450-486, Dec. 1913.
2
[3] I. Langmuir, K. B. Blodgett, “Currents Limited by Space Charge between Coaxial Cylinders,” Phys. Rev, vol. 22, no. 4, pp. 347-356, Oct. 1923.
3
[4] I. Langmuir, K. B. Blodgett, “Currents Limited by Space Charge between Concentric Spheres,” Phys. Rev, vol. 24, no. 1, pp. 49-59, Jul. 1924.
4
[5] J. W. Luginsland, Y. Y. Lau, R. M. Gilgenbach, “Two-Dimensional Child-Langmuir Law,” Phys. Rev. Lett., vol. 77, no. 22, pp. 4668- 4670, Nov. 1996.
5
[6] Y. Y. Lau, “Simple Theory for the Two-Dimensional Child-Langmuir Law,” Phys. Rev. Lett, vol. 87, no. 27, pp. 278301- 278303, Dec. 2001.
6
[7] R. J. Umstattd, J. W. Luginsland, “Two-Dimensional Space-Charge-Limited Emission: Beam-Edge Characteristics and Applications,” Phys. Rev. Lett, vol. 87, no. 14, pp. 145002- 145005, Sep. 2001.
7
[8] K. J. Kostov, J. J. Barroso, “Space-charge-limited current in cylindrical diodes with finite-length emitter,” Phys. Plasmas, vol. 9, no. 3, pp. 1039- 1042, Mar. 2002.
8
[9] J. W. Luginsland, Y. Y. Lau, R. J. Umstattd, J. J. Watrous, “Beyond the Child–Langmuir law: A review of recent results on multidimensional space-charge-limited flow,” Phys. Plasmas, vol. 9, no. 5, pp. 2371- 2376, May. 2002.
9
[10] W. S. Koh, L. K. Ang, T. J. T. Kwan, “Three-dimensional Child–Langmuir law for uniform hot electron emission,” Phys. Plasmas, vol. 12, no. 5, pp. 053107-1- 053107-6, May. 2005.
10
[11] Y. Y. Lau, D. Chernin, D. G. Colombant, P. T. Ho, “Quantum extension of Child-Langmuir law,” Phys. Rev. Lett., vol. 66, no. 11, pp. 1446- 1449, Mar. 1991.
11
[12] L. K. Ang, T. J. T. Kwan, Y. Y. Lau, “New Scaling of Child-Langmuir Law in the Quantum Regime,” Phys. Rev. Lett., vol. 91, no. 20, pp. 208303- 208306, Nov. 2003.
12
[13] L. K. Ang, W. S. Koh, Y. Y. Lau, T. J. T. Kwan, “Space-charge-limited flows in the quantum regime,” Phys. Plasmas, vol. 13, no. 5, pp. 056701-1-056701-6, May. 2006.
13
[14] S. Bhattacharjee, A. Vartak, V. Mukherjee, “Experimental study of space-charge-limited flows in a nanogap,” Appl. Phys. Lett., vol. 92, no. 19, pp. 191503-1- 191503-3, May. 2008.
14
[15] H. R. Jori, A. W. Trivelpiece, “Exact Relativistic Solution for the One Dimensional Diode,” J. Appl. Phys., vol. 40, no. 10, pp. 3924- 3926, 1969.
15
[16] A. Valfells, D. W. Feldman, M. Virgo, P. G. O'Shea, Y. Y. Lau, “Effects of pulse-length and emitter area on virtual cathode formation in electron guns,” Phys. Plasmas., vol. 9, no. 5, pp. 2377- 2382, May. 2002.
16
[17] L. K. Ang, P. Zhang, “Ultrashort-Pulse Child-Langmuir Law in the Quantum and Relativistic Regimes,” Phys. Rev. Lett., vol. 98, no. 16, pp. 164802- 164805, Apr. 2007.
17
[18] A. Pedersen, A. Manolescu, A. Valfells, “Space-Charge Modulation in Vacuum Microdiodes at THz Frequencies,” Phys. Rev. Lett., vol. 104, no. 17, pp. 175002- 175005, Apr. 2010.
18
[19] Y. Zhu, L. K. Ang, “Child–Langmuir law in the Coulomb blockade regime,” Appl. Phys. Lett., vol. 98, no. 5, pp. 051502-1- 051502-3, Jan. 2011.
19
[20] T. C. Fry, “The Thermionic Current between Parallel Plane Electrodes; Velocities of Emission Distributed According to Maxwell's Law,” Phys. Rev, vol. 17, no. 4, pp. 441- 452, Apr. 1921.
20
[21] I. Langmuir, “The Effect of Space Charge and Initial Velocities on the Potential Distribution and Thermionic Current between Parallel Plane Electrodes,” Phys. Rev, vol. 21, no. 4, pp. 419- 435, Apr. 1923.
21
[22] D. H. Parsons, “Exact Integration of the Space-Charge Equation for a Plane Diode: A Simplified Theory,” Nature, vol. 200, pp. 126- 127, Oct. 1963.
22
[23] P. V. Akimov, H. Schamel, H. Kolinsky, A. Ya. Ender, V. I. Kuznetsov, “The true nature of space-charge-limited currents in electron vacuum diodes: A Lagrangian revision with corrections, ” Phys. Plasmas., vol. 8, no. 8, pp. 3788- 3791, May. 2001.
23
ORIGINAL_ARTICLE
برانگیختگیهای مستقیم یونهای +He و ++ Li از طریق برخورد با پروتون یا پاد پروتون
فرمالیزم پارامتر تاثیر تقریبهای جفت شدگی تک مرکزی بورن درجه اول و دوم برای بررسی برانگیختگیهای مستقیم یونهای ((26)+He) و لیتیوم ((26)++Li) در برخورد با پروتون یا پاد پروتون به کار گرفته شد. سطح مقطع برانگیختگیهای مقیاس بندی شده s 3، 3p < /span> و d 3 در محدوده انرژی مقیاس بندی شده (2 تا 1000 keV) محاسبه شد. هدف از تحقیق حاضر، بررسی حساسیت سطح مقطع در سازوکارهای انتقال الکترونیکی مختلف در رویکردهای مورد مطالعه و نیز بار هر پرتابه و هسته هدف است. همچنین، سطح مقطعهای حاصل از سطح مقطعهای محاسبه شده در محاسبات نظری قبلی مقایسه شد
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1303_b7392dfdba7191640503ee041aaa1ffd.pdf
2019-11-26
632
632
10.29252/ijpr.17.4.632
سطح مقطع برانگیختگی مستقیم مقیاس بندی شده
بسط جفت شدگی تک مرکزی
تقریب بورن
یونهای ((26)+He)
یونهای ((26)++Li)
پروتون
پاد پروتون
ردا
تانتوای
reda_tantawi2@yahoo.com
1
1. دانشکده ریاضی، گروه علوم، دانشگاه زاگازیگ، زاگازیگ، مصر
LEAD_AUTHOR
تارک
ناسار
2
2. دانشکده علوم پایه، موسسه تکنولوژیهای پیشرفته، مصر
AUTHOR
[1] T.G. Winter. Adv. At. Mol. Opt. Phys., 52, 391 (2005).
1
[2] J.S. Cohen. Rep. Prog., Phys., 67, 1769 (2004).
2
[3] W. Fritsch and C.D. Lin. Phys. Rep., 202, 1 (1991).
3
[4] C.D. Lin, Review of Fundamental Processes and Application of toms and Ions (World Scientific, Singapore. 1993).
4
[5] B.H. Bransden, Atomic Collision Theory (Benjamin-Cummings, Reading. 1983).
5
[6] H. Knudsen, U. Mikkelsen, K. Paludan, K. Kirsbom, S.P. Møller, E. Uggerhøj, J. Slevin,
6
M. Charlton, and E. Morenzoni, Phys. Rev. Lett., 74, 4627 (1995 ).
7
[7] T. Watanabe, X.M. Tong, D. Kato, and S. Ohtani, J. Chin. Chem. Soc., 48, 505 (2001).
8
[8] B. Manaut, S. Taj, and M. El Idrissi, Can. J. Phys., 91, 696 (2013).
9
[9] C.O. Reinhold, R. E. Olson, and W. Fritsch, Phys. Rev. A, 41, 4837 (1990).
10
[10] A.L. Ford, J.F. Reading, and K.A. Hall, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 26, 4537
11
[11. K.A. Hall , J.F. Reading, and A.L. Ford, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys., 27, 5257 (1994).
12
[12] K.A. Hall , J.F. Reading, and A.L. Ford, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys., 29, 1979 (1996).
13
[13] X. Tong, D. Kato, T. Watanabe, and S. Ohtani, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys., 33 5585 (2000 ).
14
[14] X. Tong, T. Watanabe, D. Kato, and S. Ohtani, Phys. Rev. A, 66, 032708 (2002).
15
[15] A.V. Nefiodov and G. Plunien, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys., 43, 165206 (2010).
16
[16] T.G. Winter, Phys. Rev. A , 87, 032704 (2013).
17
[17] B. Najjari and A.B. Voitkiv, Phys. Rev. A, 87, 034701 (2013).
18
[18] F. Khelfaoui, B. Lasri, and O. Abbes, J. Mater. Sc. and En. A, 3, 66 (2013).
19
[19] D.R. Schultz, J.C. Wells, P.S. Krstic, and C.O. Reinhold, Phys. Rev. A, 56, 3710 (1997).
20
[20] L. Liu, J.G. Wang, and R.K. Janev, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys., 42, 105206 (2009).
21
[21] E. Gusarevich and V. Matveev, J. of Exp. and Theo. Phys., 107, 933 (2008).
22
[22] R.S. Tantawi, Chin. Phys. Lett., 20, 366 (2003).
23
[23] R.S. Tantawi, J. Korean Phys. Soc., 64, 382 (2014).
24
[24] R.S. Tantawi and A. Nagah, Can. J. of Phys. 10.1139/cjp-2015-0045.
25
[25] L. Schiff, Quantum mechanics ( McGraw Hill, New York. 1968).
26
[26] P. G. Burke and C. J. Joachain, Theory of Electron-Atom Collisions: Part 1: Potential Scattering (Plenum Press, New York 1995)
27
[27] W.H. Press, S.A. Teukolsky, W.T. Vetterling, and B.P. Flannery, Numerical recipes (Cambridge University Press, New York. 1992).
28
[28] A.E. Kingston, B.L. Moiseiwitsch, and B.G. Skinner, Proc. R. Soc. London, Ser. A, 258, 237 (1960).
29
ORIGINAL_ARTICLE
پراکندگی نور از طریق ذرات مکعبی در تقریب WKB
در این تحقیق، عبارات تحلیلی عامل شکل در مورد ذره مکعبی در تقریب WKB تعیین شد. برخی متغیرها از قبیل پارامتر اندازه، ضریب شکست و زاویه پراکندگی تطبیق داده شد و عامل شکل در تقریب ریلی گانز- دبای (RGD) وانکسار غیرعادی مشخص شده و فاکتور کارایی انهدام تعیین شد. در نهایت، برای مصور کردن سازو کار، چند نمونه عددی تحلیل شد.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1304_2a4ae608b897d1a149e31ffc6f630afa.pdf
2019-11-26
633
633
10.29252/ijpr.17.4.633
پراکندگی
عامل شکل
ذره مکعبی
تقریب WKB
ردوانه
لمسعودی
lamsoudi@gmail.com
1
گروه فیزیک، دانشکده علوم، آزمایشگاه فیزیک مواد فشرده، دانشگاه شعیب دوکالی، مراکش
LEAD_AUTHOR
سلاح الدین
البهار
hamzasalah183@gmail.com
2
گروه فیزیک، دانشکده علوم، آزمایشگاه فیزیک مواد فشرده، دانشگاه شعیب دوکالی، مراکش
AUTHOR
1. N Tran, Numerical Solution of Many-body Electromagnetic Scattering Problem. arXiv preprint arXiv:1412.5409 (2014).
1
2. L Tsang, J A Kong, and K H Ding, “Scattering of Electromagnetic Waves, Theories and Applications,” John Wiley & Sons (2004).
2
3. U Nakaya and T Terada, J. Fac. Soc. Hokkaido Imp. Univ, Ser. II 1(1935) 191.
3
4. G Mie, Phys. 330 (1908) 377.
4
5. B R Johnson, Appl. Opt. 27 (1988) 4861.
5
6. G H Goedecke and S G O'Brien, Appl. Opt. 27 (1988), 2431.
6
7. M F Iskander, A Lakhtakia, and C H Durney, IEEE Trans. Antennas Propag. AP-31(1983) 317.
7
8. A W Musa and S O Bashir, ARPN J. of Engineering and Applied Sciences 8, 7 (2013)
8
9. G Frederic, Optics Communications 313 (2014) 394.
9
10. A Belafhal, M Ibnchaikh, and K Nassim, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 72 (2002) 385.
10
11. J D Klett and R A Sutherland, Applied Optics 31 (1992) 373.
11
12. N V Shepelevich, I V Prostakova, and V N Lopatin, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 63 (1999) 353.
12
13. C F Bohren and D R Huffman, “Absorption and Scattering of Light by Small Particles,” New York: John Wiley & Sons (1983).
13
14. K A Shapovalov, Opt. Spectrosc. 110, 5 (2011) 806.
14
15. H C Van de Hulst, “Light scattering by small particles,” New York:Wiley (1957).
15
16. P I Melina, I B Dimitra, and P Dimitris, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 60 (1998) 585.
16
17. P Chylek and J D Klett, J. Opt. Soc. Am. A 8, 2 (1991) 274
17
1. N Tran, Numerical Solution of Many-body Electromagnetic Scattering Problem. arXiv preprint arXiv:1412.5409 (2014).
18
2. L Tsang, J A Kong, and K H Ding, “Scattering of Electromagnetic Waves, Theories and Applications,” John Wiley & Sons (2004).
19
3. U Nakaya and T Terada, J. Fac. Soc. Hokkaido Imp. Univ, Ser. II 1(1935) 191.
20
4. G Mie, Phys. 330 (1908) 377.
21
5. B R Johnson, Appl. Opt. 27 (1988) 4861.
22
6. G H Goedecke and S G O'Brien, Appl. Opt. 27 (1988), 2431.
23
7. M F Iskander, A Lakhtakia, and C H Durney, IEEE Trans. Antennas Propag. AP-31(1983) 317.
24
8. A W Musa and S O Bashir, ARPN J. of Engineering and Applied Sciences 8, 7 (2013)
25
9. G Frederic, Optics Communications 313 (2014) 394.
26
10. A Belafhal, M Ibnchaikh, and K Nassim, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 72 (2002) 385.
27
11. J D Klett and R A Sutherland, Applied Optics 31 (1992) 373.
28
12. N V Shepelevich, I V Prostakova, and V N Lopatin, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 63 (1999) 353.
29
13. C F Bohren and D R Huffman, “Absorption and Scattering of Light by Small Particles,” New York: John Wiley & Sons (1983).
30
14. K A Shapovalov, Opt. Spectrosc. 110, 5 (2011) 806.
31
15. H C Van de Hulst, “Light scattering by small particles,” New York:Wiley (1957).
32
16. P I Melina, I B Dimitra, and P Dimitris, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transfer 60 (1998) 585.
33
17. P Chylek and J D Klett, J. Opt. Soc. Am. A 8, 2 (1991) 274
34
ORIGINAL_ARTICLE
منحنیهای درجه بندی برای تشخیص نشتیابی برخط با استفاده ازروش ردیابی پرتوی
یکی از نیازهای صنعت امروزی بررسی وتعیین برخط نشتی لولههای حامل سیالات و گازها میباشد. در این مقاله با استفاده از کد شبیهسازی مونت کارلوی
MCNP < /span>
به بررسی تعیین مقدار نشتی سیالات، با استفاده از ردیاب پرتویی پرداخته شده است. آرایه آشکارسازی شامل دو آشکارساز NaI(Tl) قبل و بعد از محل نشتی برای اندازهگیری گامای گسیل شده از ردیاب پرتوی استفاده میشود. پس از درجه بندی کردن آشکارسازهای تابشی، مقدار نشتی از اختلاف شمارش سطح زیر نمودار آشکارسازهای تابشی تعیین میشود. همچنین عوامل مؤثر بر تعیین میزان نشتی قابل تشخیص اعم از تأثیر جنس، ضخامت، قطر لوله، نوع سیال داخل لوله و ابعاد کریستال آشکارساز تابشی، فعالیت و نوع ردیاب
(99mTc, 113mIn, 131I, 82Br, 24Na
مورد بررسی قرار گرفتهاند. بر اساس نتایج حاصل از شبیهسازی، به عنوان مثال مقدار نشتی بیش از 007/0% از حجم سیال بنزین ورودی لوله آهنی با قطر 4 اینچ، ضخامت 5/0 سانتیمتر، با استفاده از آشکارساز با کریستال 3×3 اینچی و ردیاب سدیم با فعالیت 100 میلی کوری قابل تشخیص میباشد.
https://ijpr.iut.ac.ir/article_1305_00106c5cc839140a634ea8a8c3279d83.pdf
2019-11-26
634
634
10.29252/ijpr.17.4.634
نشتی
ردیاب پرتوی
MCNPX 2/7e
) NaI(Tl
خط لوله
ایوب
خاتونی
ayuobkhatooni@gmail.com
1
1. دانشکده مهندسی هستهای، دانشگاه شهید بهشتی تهران، تهران
AUTHOR
فائزه
رحمانی
frahmani@kntu.ac.ir
2
2. دانشکده فیزیک، دانشگاه صنعتی خواجه نصیرالدین طوسی، تهران
LEAD_AUTHOR
فریدون
عباسی دوانی
fabbasi@sbu.ac.ir
3
1. دانشکده مهندسی هستهای، دانشگاه شهید بهشتی تهران، تهران
AUTHOR
References
1
1.D. Covas, H. Ramos, A. B. De Almeida, J. of Hydraul. Engin., 2005. 131(12): p. 1106-1116.
2
2. M. Bimpas, A. Amditis, N. Uzunoglu, J. of Appl. Geophys., 2010. 70(3): p. 226-236.
3
3. Y. -D. Jo, B. J. Ahn, J. of Loss Prevent. in the Process Industries, 2002. 15(3): p. 179-188.
4
4.Underground Pipeline Leak Detection and Location Technology Application Guide, J.P. Lefave, L. Karr, April 1998.
5
5. H. J. Pant, V. K. Sharma, S. Goswami, J. S. Samantray, G.Singh, Development and Application of Radiotracer Technique for Online Leak Detection in High Pressure Heat Exchangers. INIS 45 (8), 2013.
6
6. I.A.E.A, Training Course Series 38, LEAK DETECTION IN HEAT EXCHANGERS AND UNDERGROUND PIPELINES USING RADIOTRACERS. 2009.
7
7- J. S. Samantray, S. Goswami, V. K. Sharma, J. Biswal, H. J. Pant, J. of Radioanal. and Nucl. Chemis., 302 (2) 2014, pp 979–982.
8
8.Robins, L. On-line Diagnostics Techniques in the Oil, Gas, and Chemical Industry. in Proceedings Third Middle East Non-destructive Testing Conference. 2005.
9
9. I.A.E.A., Radiotracer Applications in Industry — A Guidebook. 2004 (Results from Monte Carlo simulations: Determination of the required activity): p. 37.
10
10. Physics for Radiation Protection, J. E. Martin, John Wiley & Sons Inc., 2000.
11