1397 18 1 71 0
0 تشکیل اتم پوزیترونیوم در تقریب آیکونال مستقیم Positronium atomic formation in the Eikonal direct approximation https://ijpr.iut.ac.ir/article_1326.html 10.29252/ijpr.18.1.1 0 تشکیل پوزیترونیوم حالت پایه و حالت s2 از اتم هیدروژن توسط برخورد پوزیترون در انرژی‌های میانه و بالا، در فرمول‌بندی تقریب آیکونال مستقیم مورد مطالعه و بررسی قرار گرفته ‌است. دامنه پراکندگی انتقال بار آیکونال و سطح مقطع جزیی و کل جهت این فرایند توسط کاهش انتگرال‌های شش‌بعدی به یک‌بعدی محاسبه شده و با نتایج دیگر نظریه‌‌ها و تجربی قابل دسترس مقایسه شده است. . 1 Positronium (Ps) formation in a ground state and 2s state of the hydrogen atom by positron impact has been studied within the framework of Eikonal direct approximation in the intermediate and high energy range. For this process, we compute Eikonal charge- exchange scattering amplitude, the differential and total cross sections by reducing the six-dimensional integrals to one-dimensional integrals. Numerical results have been compared with some existing theoretical results and experimental findings. 1 12 فریده شجاعی F Shojaei دانشکده فیزیک دانشگاه شهید باهنر کرمان Iran fshojaei@uk.ac.ir رضا فتحی R Fathi دانشکده فیزیک دانشگاه شهید باهنر کرمان Iran rfathi@mail.uk.ac.ir حسین آفریده H Afarideh دانشکده مهندسی انرژی و فیزیک دانشگاه صنعتی امیر کبیر Iran hafarideh@aut.ac.ir شیما عزیزان Sh Azizan دانشکده فیزیک دانشگاه شهید باهنر کرمان Iran منصوره رحمانیان M Rahmanyan دانشکده فیزیک دانشگاه شهید باهنر کرمان Iran Eikonal Direct Approximation positronium Rearrangement differential cross Section Total Cross Section 1. M Charlton, G Clark, T C Griffith, and G K Heyland, J. Phys. B 16 (1983) L465.##2. L M Diana, P G Coleman, D L Brooks, P K Pendleton, and D M Norman, Phys. Rev. A 34 (1986) 2731.##3. D Fromme, G Kruse, W Raith, and G Sinapus, Phys Rev. Lett. 57 (1986) 3031.##4. L S Fornari, L M Diana, and P G Coleman, Phys. Rev. Lett. 51 (1983) 2276.##5. W Sperber, D Becke, K G Lynn, W Raith, and A Schweb, Phys. Rev. Lett. 68 (1992) 3690.##6. B C Saha and P K Ray, Phys. Rev. A 30 (1984) 2980.##7. J W Humberston, Phys, Adv. At. Mol. Phys. 22 (1986) 1.##8. T C Griffith, Physics Adv. At. Mol. Phys. 22 (1986) 37.##9. M Basu and A S Ghosh, J. Phys. B 21 (1988) 3439.##10. S N Nahar, Phys. Rev. A 40 (1989) 6231.##11. M J Roberts, J. Phys. B 22 (1989) 3315.##12. M A Bolorizadeh, M J Brunger, T Maddern, and E Ghanbare Adivi, J. Math. Phys 48 (2007) 033506.##13. F Shojaei, E Ghanbare Adivi, M J Brunger, and M A Bolorizadeh, J. Math. Phys 50 (2009) 013501.##14. E Gerjuoy and B K Thomas Rep. Prog phys. 37 (1974) 1395##15. C J Joachain, Comp. Phys. Commun. 6 (1970) 358.##16. C J Joachain and C. Quigg, Rev. Mod. Phys. 46 (1970) 279.##17. T Sekimura, Progress of Theoretical Physics, 64 (1980) 28-39.##18. F W Byron, Phys. Rev. A 4 (1971) 1907.##19. S Tripathi, C Sinha, and N C Sil, Phys. Rev. A 39 (1989) 2924.##20. C Sinha, S Tripathi, and N C Sill, Phys. Rev A 34 (1986) 1026.##21. R R Lewis. Phys. Rev. 102 (1956) 535.##22. M Z M Kamali, K Ratnavelu, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research B 266 (2008) 388.##23. K Ratnaveluyx, J Mitroyz and A T Stelbovicsy, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 29 (1996) 2775##
0 روش نگاشت دیریکله- نویمن برای بررسی ساختار نوار بلورهای فوتونی فلزی حلقوی Generalization of the Dirichlet to Neumann map method for investigating the band structure of annular metallic photonic crystals https://ijpr.iut.ac.ir/article_1327.html 10.29252/ijpr.18.1.13 0 با استفاده از روش نگاشت دیریکله- نویمن، توانسته‌ایم ساختار نوار فوتونی بلورهای فوتونی فلزی حلقوی را محاسبه کنیم. شبکه مورد بررسی مربعی بوده و مراکز پراکندگی (میله‌ها) به شکل حلقه‌های هوا واقع در زمینه فلزی و همچنین حلقه‌های فلزی واقع در زمینه هوا هستند. ساختار نوار فوتونی در هر دو قطبش E و H برای امواج الکترومغناطیسی محاسبه شده است. نتایج به دست آمده حاکی از وجود نواحی ممنوعه بسامدی (گاف نوار فوتونی) به علاوه نوارهای تخت با سرعت نور کم هستند. اثر اندازه حلقه‌های هوا و فلزی بر روی ساختارهای نوار فوتونی، به طور نظری بررسی شده است.       1 Using the Dirichlet-Neumann mapping method, we were able to calculate the photonic band structure of the annular metal photonic crystals. The surveyed grid is square and scattering centers (bars) are in the form of air rings located on the metal surface, as well as metal rings located in the air. The photonic band structure is calculated for both polarizations E and H for electromagnetic waves. The results indicate that there are frequency bands (photon strips) plus flat bands at low light speeds. The effect of the size of the air and metal rings on photonic tape structures has been theoretically investigated 13 22 علی اصغر صدقی A A Sedghi دانشگاه آزاد اسلامی Iran a.sedghi@iaushab.ac.ir Annular metallic photonic crystals Dirichlet-to-Neumann map method photonic band structure photonic band gap 1. S John, Phys. Rev. Lett. 58 (1987) 2486.##2. M Imada, S Noda, A Chutinan, T Tokuda, M Murata, and G Sasaki, Appl. Phys. Lett. 75 (1999) 316.##3. A R McGurn and A A Maradudin, Phys. Rev. B 48 (1993) 17576.##4. M A Ustyantsev, L F Marsal, J Ferre-Borrull, and J Pallares, Opt. Commun. 260 (2006) 583.##5. T Ito and K Sakoda, Phys. Rev. B 64 (2001) 045117 (8).##A R Bananej and M Asadnia-Fard-Jahromi, Iranian Journal of Physics Research, 16, 3 (2016) 87.##7. V Kuzmiak, A Maradudin, and F Pincemin, Phys. Rev. B 50 (1994) 16835.##8. E R Brown and O B McMahon, Appl. Phys. Lett. 67 (1995) 2138.##9. D R Smith, S Schultz, N Kroll, M Sigalas, K M Ho, and C M Soukoulis, Appl. Phys. Lett. 65 (1994) 645.##10. M M Sigalas, C T Chan, K M Ho, and C M Soukoulis, Phys. Rev. B 52 (1995) 11744.##11. E Ozbay and B Temelkuran, Appl. Phys. Lett. 69 (1996) 743.##12. F Miyamaru, T Kondo, T Nagashima, and M Hangyo, Appl. Phys. Lett. 82 (2003) 2568.##13. M M Sigalas, R Biswas, K M Ho, C M. Soukoulis, and D D Crouch, Phys. Rev. B 60 (1999) 4426.##S H Zahraei and A Gharaati, Iranian Journal of Physics Research, 14, 1 (2014) 12##15. R Wang, X H Wang, B Y Gu, and G Z Yang, J. Appl. Phys. 90 (2001) 4307.##16. B Rezaei, T Fathollahi Khalkhali, A Soltani Vala, and M Kalafi, Opt. Commun. 282 (2009) 2861.##17. S Johnson and J Joannopoulos, Opt. Express 8 (2001) 173.##18. B Rezaei and M Kalafi, Opt. Commun. 266 (2006) 159.##19. B Rezaei and M Kalafi, Mater. Sci. Semicond. Process. 10 (2007) 159.##20. J J Li, Z Y Li, and D Z Zhang, Phys. Rev. E 75 (2007) 056606.##M Hosseini Farzad and N Yazdanpanah, Iranian Journal of Physics Research, 9, 4 (2010) 349.##22. J B Pendry, J. Phys. 8 (1996) 1085.##23. J Arriaga, A J Ward, and J B Pendry, Phys. Rev. B 59 (1999) 1874.##24. V Kuzmiak and A A Maradudin, Phys. Rev. B 58 (1998) 7230.##25. A A Sedghi, M Kalafi, A Soltani Vala, and B Rezaei, Opt. Commun. 283 (2010) 2356.##26. S Shi, C Chen, and D W. Prather, Appl. Phys. Lett. 86 (2005) 043104.##27. A Eftekharian, M Sodagar, M Khoshnegar, S Khorasani, M R Chamanzar, and A Adibi, Proc. International Society for Optics and Photonics 7223 (2009) 72230U.##28. H van der Lem and A Tip, J. Opt. Soc. Am. B 20 (2003) 1334.##29. A Modinos, N Stefanou, and V Yannopapas, Opt. Express 8 (2001) 197.##30. X Zhang, L M Li, Z Q Zhang, and C T Chan, Phys. Rev. B 63 (2001) 125114.##31. E Moreno, D Erni, and C Hafner, Phys. Rev. B 65 (2002) 155120.##32. A Kaso and S John, Phys. Rev. A 76 (2007) 053838##. M Sharifi, H Pashaei Adl, H Tajalli and A Bahrampour, Iranian Journal of Physics Research, 16, 2 (2016) 133.##34. V Kuzmiak and A A Maradudin, Phys. Rev. B 55 (1997) 7427.##35. C Chuan and C Xu, J. Appl. Phys. 106 (2009) 033101.##36. J Yuan and Y Y Lu, J. Opt. Soc. Am. A 23 (2006) 3217.##37. J Yuan and Y Y Lu, Opt. Commun. 273 (2007) 114.##38. A Sedghi and B Rezaei, Appl. Opt. 55 (2016) 9417.##39. R S Tucker, P C Ku, C J Chang-Hasnain, J. Lightw. Technol. 23 (2005) 4046.##40. T J Karle, D H Brown, R Wilson, M Steer, and T F Krauss, IEEE J. Sel. Topics Quant. Electron. 8 (2002) 909.##41. M F Yanik, W Suh, Z Wang, and S Fan, Phys. Rev. Lett. 93 (2004) 233903.##42. D Liu, Y Gao, A Tong, and S Hu, Phys. Lett. A 379 (2015) 214.##
0 تبدیلات دوگانگی آبلی استاندارد در گرانش f(T) Standard Abelian duality transformations in f(T) gravity https://ijpr.iut.ac.ir/article_1328.html 10.29252/ijpr.18.1.23 0 با توجه به مرتبه اختلال، معادلات حرکت مربوط به کنش مؤثر ریسمان در حد انرژی‌های پایین در واقع نوعی تعمیم معادلات انیشتین‌اند. بنابراین با استفاده از تبدیل همدیس متریک، کنش مؤثر ریسمان در حد انرژی‌های پایین به گرانش f(Tتصویر می‌شود، که ارتباطی بین میدان دیلتون و اسکالر پیچش برقرار می‌شود. با در نظر گرفتن یک جهان همگن و همسانگرد برای لاگرانژی کانونیک گرانش  f(Tنشان می‌دهیم که این لاگرانژی تحت تبدیلات همدیس متریک و دوگانگی آبلی (دوگانگی ضریب مقیاس) ناوردا باقی می‌ماند. در نهایت با استفاده از لاگرانژی دوگان یافته و همچنین ناوردایی اسکالر پیچش T تحت تبدیل دوگانگی ضریب مقیاس شکل دقیق (T) به دست آورده می‌شود. 1 According to the perturbation order, the equations of motion of low-energy string effective action are the generalized Einstein equations. Thus, by making use of the conformal transformation of  the metric tensor, it is possible to map the low-energy string effective action into f(T) gravity, relating the dilaton field to the torsion scalar. Considering a homogeneous and isotropic universe and writing the canonical Lagrangian for f(T) gravity, we show that the invariance under the duality transformation holds for the cosmic scale factor a(t)  at the level of the Lagrangian. Finally, by use of  the dualized Lagrangian and also the invariance of torsion scalar under the scale factor duality a(t)→1/a(t),  the specific form of the f(T) function is obtained. 23 29 محمد عطازاده M Atazadeh دانشگاه شهید مدنی آذربایجان Iran atazadeh@azaruniv.ac.ir علی اقبالی A Eghbali دانشگاه شهید مدنی آذربایجان Iran Abelian duality transformations String effective action f(T) gravity 1. J M Drouffe and C Itzykson, “Quantum Field Theory and Statistical Mechanics”, Cambridge University Press, 1990.##2. T H Buscher, B 194 (1987) 51; Phys. Lett. B 201 (1988) 466.##3. A Giveon, M Porrati and E Rabinovici, Phys. Rep. 244 (1994) 77.##4. A Giveon and M Rocek, Nucl. Phys. B 380 (1992) 128.##5. E Alvarez, L Alvarez-Gaume, and Y Lozano, Phys. Lett. B 336 (1994) 183.##6. M Rocek and E Verlinde, Nucl. Phys. B 373 (1992) 630.##7. S M Carroll, V Duvvuri, M Trodden, and M S Turner, Phys. Rev. D 70 (2004) 043528.##8. S Nojiri and S D Odintsov, Phys. Rev. D 74 (2006) 086005. S Nojiri and S D Odintsov, J. Phys. Conf. Ser. 66 (2007) 012005 ,hep-th/0611071; K Bamba, C Q Geng, S Nojiri, and S D Odintsov, Phys. Rev. D 79 (2009) 083014; K Bamba and C Q Geng, Prog. Theor. Phys. 122 (2009) 1267.##9. P Wu and H W Yu, Phys. Lett. B 693 (2010) 415; G R Bengochea, Phys. Lett. B 695 (2011) 405; S Basilakos, Phys. Rev. D 93 (2016) 083007; K Atazadeh and F Darabi, Eur. Phys. J. C 72 (2012) 2016; S Basilakos, S Capozziello, M De Laurentis, A Paliathanasis and M Tsamparlis, Phys. Rev. D 88 (2013) 103526; A Paliathanasis, S Basilakos, E N Saridakis, S Capozziello, K Atazadeh, F Darabi and M Tsamparlis, Phys. Rev. D 89 (2014) 104042; F Darabi, M Mousavi, and K Atazadeh, Phys. Rev. D 91 (2015) 084023; K Atazadeh and, A Eghbali, Phys. Scr. 90 (2015) 045001; K Atazadeh, and M Mousavi, Eur. Phys. J. C 73 (2013) 2272; S Capozziello, P A Gonzalez, E N Saridakis and Y Vasquez, Journal of High Energy Physics 02 (2013) 039; G. Contopoulos, B Grammaticos and A Ramani, J. Phys. A 25 (1993) 5795; J Demaret and C Scheen, J. Phys. A 29 (1996) 59; S Cotsakis, J Demaret, Y De Rop, and L Querella, Phys. Rev. D 48 (1993) 4595.##10. A Einstein, Sitz. Preuss. Akad. Wiss. (1928) 217; ibid p. 224.##11. S Capozziello and R de Ritis, Int. J. Mod. Phys. D 2 (1993) 367; B J Broy, F G Pedro, and A Westphal, Journal of High Energy Physicsics 03 (2015) 029.##12. S Capozziello, S J G Gionti, and D Vernieri, “Journal of Cosmology and Astroparticle Physics”, 01 (2016) 015.##13. M Wright, Phys. Rev. D 93 (2016) 103002##
0 محاسبه هولوگرافیک توابع دو- نقطه‌ای تانسور تنش در نظریه میدان همدیس دوبعدی با استفاده از پیمانه BMS و هولوگرافی فضا- زمان‌های به طور مجانبی تخت Holographic calculation of two-point correlation functions of CFT stress tensor in the BMS gauge and flat-space holography https://ijpr.iut.ac.ir/article_1329.html 10.29252/ijpr.18.1.31 0 در این مقاله از روش باز‌بهنجارش هولوگرافیک برای محاسبه توابع دو‌نقطه‌ای تانسور تنش نظریه میدان همدیس استفاده می‌کنیم. در قسمت گرانش فضا- زمان‌های مجانباً پاد دوسیته را در پیمانه بُندی- متسنر- ساکس می‌نویسیم و روش متعارف بازبهنجارش هولوگرافیک را برای این فضا- زمان‌ها به کار خواهیم برد. اهمیت محاسبه توابع چند نقطه‌ای در این پیمانه به خاطر سهولت گرفتن حد فضای تخت است که در انتهای مقاله در مورد آن بحث می‌کنیم. 1 In this paper, we use the holographic renormalization method to calculate the two-point correlation functions of the CFT stress tensor. In the gravity side, we write the asymptotically AdS spacetimes in the BMS gauge and apply the standard holographic renormalization method for these space-times. The significance of using multi-point functions in this gauge is that its flat-space limit is well-defined. We discuss  this point in the last section of the paper.     31 37 رضا فارغ بال R Fareghbal دانشگاه شهید بهشتی Iran r_fareghbal@sbu.ac.ir پدرام کریمی P Karimi دانشگاه شهید بهشتی Iran gauge/gravity duality flat-space holography 1. J M Maldacena, Int. J. Theor. Phys. 38 (1999) 1113.##2. A Bagchi, Phys. Rev. Lett. 105 (2010) 171601.##3. A Bagchi and R Fareghbal, Journal of High Energy Physics 1210 (2012) 092.##4. A Bagchi, S Detournay, R Fareghbal, and J Simon, Phys. Rev. Lett. 110 (2013 141302.##5. A Bagchi, R Basu, D Grumiller, and M Riegler, Phys. Rev. Lett. 114 (2015) 111602.##6. A Bagchi, D Grumiller and W Merbis, Phys. Rev. D 93 (2s016) 061502.##7. M Asadi, O Baghchesaraei and R Fareghbal, arXiv:1701.00063 [hep-th].##8. C Fefferman and C R Graham, “Conformal Invariants”, in Elie Cartan et les Mathe׳matiques d’aujourd’hui (1985) 95.##9. K Skenderis, Class. Quant. Grav. 19 (2002) 5849.##10. R N Caldeira Costa, Phys. Rev. D 90. (2014) 104018.##11. J D Brown and J W York, Phys. Rev. D 47 (1993) 1407.##12. K Skenderis, M Taylor and B C van Rees, Journal of High Energy Physics 0909 (2009) 045.##13. R Fareghbal and A Naseh, Journal of High Energy Physics 1403 (2014) 005##
0 تصحیح پارامترهای مدل پوسته ای در هستۀ Pb208 با درنظرگرفتن اثر جفت شدگی ذره-ارتعاش Parameterization of Woods-Saxon potential in view of Particle-vibration coupling for 208Pb https://ijpr.iut.ac.ir/article_1330.html 10.29252/ijpr.18.1.39 0 در این مطالعه، جفت ­شدگی بین نوکلئون ظرفیت و ارتعاشات قلب هسته در هسته 208Pb در نظر گرفته شده است. ماتریس هامیلتونی در پایه­ های ذره-ارتعاش برای هر تراز تشکیل شده است و پس از قطری سازی با ترازهای تجربی برازش شده است. بدین ترتیب مجموعه ­ای از ترازهای تجربی تصحیح شده بدست آمده که تک ذره­ ای خالص هستند. نتایج نشان می­ دهد که گپ انرژی نوترونی و پروتونی به ترتیب به اندازه  MeV81/0 و MeV 39/0 در طیف تصحیح شده بزرگ­تر می­ شود. سپس، پارامترهای پتانسیل پدیده شناختی Woods-Saxon برای بازتولید این ترازهای تصحیح شده بهینه سازی شده است. نتایج نشان می دهد که ترازهای محاسبه شده با استفاده از پارامترهای جدید پتانسیل WS نسبت به مطالعات گذشته بهترین تطبیق با تجربه را داراست.  1 In this study, the particle-vibration coupling for nuclei around 208Pb was taken into account. Then, Hamiltonian matrix in the basis of particle vibration eigenvectors was constructed and after matrix Diagonalization, fitting with experimental states was performed. Therefore, a set of pure single particle states was obtained which also called modified experimental levels. The results show that the neutron and proton energy gap were considerably increased to 0.81 MeV and 0.39 MeV in modified spectrum, respectively. The shell model parameters of phenomenological Woods-Saxon (WS) potential was then adjusted to reproduce these modified experimental states. The results showed that, WS potential with the help of new parameters predict the experimental states more precisely.  39 47 لاله رفعت متولی L Rafat-Motavalli دانشگاه فردوسی مشهد Iran rafat@ferdowsi.um.ac.ir سیدهاشم میری حکیم آباد S H Miri-Hakimabad دانشگاه فردوسی مشهد Iran علییه حسینیان ازغدی E Hoseinian-Azghadi دانشگاه فردوسی مشهد Iran el.hoseinian@alumni.um.ac.ir Shell model 208Pb nuclei Particle-vibration coupling Single-particle states [1] Dean, David J. "Beyond the nuclear shell model." Physics today 60, no. 11 (2007): 48.##[2] De-Shalit, Amos, and Igal Talmi. Nuclear shell theory. Vol. 14. Courier Corporation, 1963.##[3] Suhonen, Jouni. From Nucleons to Nucleus: Concepts of Microscopic Nuclear Theory. Springer Science & Business Media, 2007.##[4] Ragnarsson, Ingemar, and Sven Gvsta Nilsson. Shapes and shells in nuclear structure. Cambridge university press, 2005.##[5] Blomqvist, J., and S. Wahlborn. "Shell model calculations in the Lead region with a diffuse nuclear potential." Arkiv Fysik 16 (1960) p.545.##[6] Rost, E. "Proton shell-model potentials for lead and the stability of superheavy nuclei." Physics Letters B 26, no. 4 (1968): 184-187.##[7] Dudek, J., A. Majhofer, J. Skalski, T. Werner, S. Cwiok, and W. Nazarewicz. "Parameters of the deformed Woods-Saxon potential outside A= 110-210 nuclei." Journal of Physics G: Nuclear Physics 5, no. 10 (1979): 1359.##[8] Dudek, Jerzy, Zdzislaw Szymański, Tomasz Werner, Amand Faessler, and Celso Lima. "Description of the high spin states in Gd 146 using the optimized Woods-Saxon potential." Physical Review C 26, no. 4 (1982): 1712.##[9] Schwierz, N., I. Wiedenhover, and A. Volya. "Parameterization of the Woods-Saxon Potential for Shell-Model Calculations." arXiv preprint arXiv: 0709.3525 (2007).##[10] Hafele, J. C., and R. Woods. "Observation of the octupole septuplet of 209 Bi in inelastic proton scattering." Physics Letters 23, no. 10 (1966): 579-581.##[11] Ellegaard, C., J. Kantele, and P. Vedelsby. "Experimental evidence for particle-vibration coupling in 209 Pb." Physics Letters B 25, no. 8 (1967): 512-514.##[12] Mukherjee, P., K. Krishan, and G. Banerjee. "Revised Shell Structure of Pb 208 and Its Effect on the Magicity of the Superheavy Nuclei." Physical Review Letters 44, no. 21 (1980): 1391.##[13] Bohr, Aage, and Ben R. Mottelson. "Nuclear structure, vol. II." (1975) p.418 and p.564.##[14] DeShalit, Amos, and Herman Feshbach. "Theoretical nuclear physics. Volume I. Nuclear structure." (1974).##[15] Auerbach, N., and N. Stein. "Single-particle structure in the lead region."Physics Letters B 28, no. 10 (1969): 628-632.##
0 ابهام در تابع ساختار دستگاه‌‌های چندفرمیونی در تکانه‌های انتقالی خیلی کوچک Ambiguity in the value of the structure function of many fermion systems at the very small momentum transfer https://ijpr.iut.ac.ir/article_1331.html 10.29252/ijpr.18.1.49 0   ابتداتابع ساختار سیستم های چندفرمیونی را برحسب نوسانات دانسیته ذرات هدف می­نویسیم و مقدار این تابع را در تکانه انتقالی صفر بدست می­آوریم. آن نشان داده می­شود که مقدار این تابع در تکانه انتقالی صفر از دو راه مختلف که یکی راه ریاضی مستقیم و دیگری قوانین جمع مایعات کوانتونی می­باشند، برابر نیستند و این یک پارادوکس برای سیستم های چندفرمیونی است. ما در نهایت برای برطرف کردن این پارادوکس، تابع پاسخ و در نتیجه تابع ساختار سیستم های چند فرمیونی را تصحیح میکنیم و تعریف جدیدی را برای این توابع  ارائه می­دهیم. 1 First the structure function of the many fermion systems is written in terms of the fluctuation of the target density and too the value of this function at very small momentum transfer is calculated. It is shown that the values of the structure function of these systems at very small momentum transfer calculated from two different ways which one is the mathematical straight way and other way is the sum rules of the quantum fluids, are not equal. This topic transparently is a paradox for the many-fermion systems and must be considered. Finally for removing this paradox, we offer a new defination for the response function or the structure function of the many fermion systems. 49 51 یحیی یونسی زاده y Younesizadeh دانشگاه فرهنگیان، دانشگاه آزاد اسلامی تهران جنوب،دانشکده علوم پایه،گروه فیزیک Iran younesizadeh@cfu.ac.ir the response function of the many fermion system the structure function of the many fermion the momentum transfer the energy transfer the particle density 1- O. Benhar,A. Fabrocini and S. Fantoni, Phys.Rev.Lett., 87, (2001) 052501-4.##2- M. Modarres and Y. Younesizadeh, Nucl.Phys.A, 789, (2007), 82-93##3-J. J. Sakurai, Modern Quantum Mechanics, chap.7, 1994.##4-M. Modarres and Y. Younesizadeh, Int. J. Theor. Phys. 49, (2010), 413.##5- E. Feenberg, Theory of Quantum Fluids, Academic Press, New York, chap.1, (1969).##
0 چرخش لایه آزاد نانوسیال دی‌اکسید تیتانیوم در میدان الکتریکی خارجی Rotation of the free layer of titanium dioxide nano-fluid in an external electric field https://ijpr.iut.ac.ir/article_1332.html 10.29252/ijpr.18.1.53 0 در این مقاله اثر نانوذرات دی‌اکسید تیتانیم بر پاسخ لایه آزاد سیال به میدان الکتریکی خارجی بررسی شده است. اعمال میدان الکتریکی خارجی به لایه سیال حامل جریان موجب چرخش لایه می‌شود، که ناشی از پاسخ بار سطحی لایه به میدان الکتریکی است. به منظور بررسی اثر بار الکتریکی بر چرخش، نانوسیال دی‌اکسید تیتانیم در غلظت‌های مختلف مطالعه شد. نتایج نشان داد حضور نانوذرات در سیال موجب حدوداً دو برابر شدن سرعت چرخش آن می‌شود. همچنین اثر تابش فرابنفش بر سرعت چرخش سیال بررسی و مشخص شد که تأثیر چندانی بر سرعت چرخش ندارد. در نهایت زمان لازم برای رسیدن به حداکثر سرعت چرخش لایه‌های نانوسیال اندازه‌گیری و مقایسه شد. 1 In this paper, the effect of titanium dioxide nanoparticles on the response of the freely suspended nano-fluid was investigated in an external electric field. Applying  the external electric field to liquid film carrying electric current caused the layer rotation. It was due to the surface charge response of the layer to the electric field. The effect of surface charge on titanium dioxide nano-fluid rotation at various concentrations was studied. The results showed that the presence of nanoparticles in the fluid doubled the rotation velocity. Also, the effect of ultraviolet radiation on the rotation velocity of the fluid was examined, showing that there was no significant impact on rotation velocity. Finally, the needed time to reach the maximum rotation velocity of the nano-fluids layers was measured  53 57 مهسا سلیمانی تبار M Soleimani Tabar دانشگاه زنجان Iran رضا رسولی R Rasul دانشگاه زنجان Iran reza.rasuli@gmail.com رضا شیرسوار R Shirsavar دانشگاه زنجان Iran سعید ملایی S Mollaei دانشگاه زنجان Iran graphene oxide TiO2 nanoparticles liquid film 1. A Oron, S H Davis, and S G Bankoff, Rev. Mod. Phys. 69, 3 (1997) 931.##2. A Amjadi, R Shirsavar, N H Radja, and M R Ejtehadi, Microfluid. Nanofluid. 6, 5 (2009) 711.##3. R Shirsavar, A Amjadi, A Tonddast-Navaei, and M R Ejtehadi, Exp. Fluids 50, 2 (2011) 419.##4. R Prasher, D Song, J Wang, and P Phelan, App. Phys. Lett. 89, 13 (2006) 133108.##5. A Tongkratoke, A Pramuanjaroenkij, A Chaengbamrung, and S Kakac, Computl Therm Sci 6 (2014) 1.##6. M Sheikholeslami, D D Ganji, M Y Javed, and R Ellahi, J. Magn. Magn. Mater. 374 (2015) 36.##7. W Yu and H Xie, J Nanomat. 2012 (2012) 1.##8. I S Grover, S Singh, and B Pal, Appl. Surf. Sci. 280 (2013) 366##9. S Sen, V Govindarajan, C J Pelliccione, J Wang, D J Miller, and EV Timofeeva, ACS Appl. Mater. Interfaces 7 (2015) 20538.##10. M Nasiri, R Shirsavar, T Saghaei, and A Ramos, Microfluid. Nanofluid. 19 (2015) 133.##11. E V Shiryaeva, V A Vladimirov, and M Y Zhukov, Phys. Rev. E 80 (2009) 041603.##12. F M Pesci, G Wang, D R Klug, Y Li, and A J Cowan, J Phys Chem C 117 (2013) 25837##
0 مطالعه سنتز برخی از ایزوتوپ‌های هسته فلروویوم Fl، واقع در جزیره پایداری و مقایسه پارامترهای سد همجوشی آنها Study of synthesis of some Flerovium isotopes, Fl, in the island of stability and comparison of their fusion barrier parameters https://ijpr.iut.ac.ir/article_1333.html 10.29252/ijpr.18.1.59 0 در تحقیق حاضر قصد داریم سنتز برخی از ایزوتوپهای هسته فلروویوم FI114287,FI114289, FI114290 واقع در جزیره پایداری را که از همجوشی یونهای  48Ca با هسته های 240Pu، 241Pu، 242Pu و 239Pu خلق گردیده اند را مورد بررسی قرار دهیم و تاثیر جهت گیریهای  هسته های هدف را روی پارامترهای سد همجوشی بررسی نمائیم. نشان خواهیم داد که زوایای برخورد هسته های هدف  بر پارامترهای سد همجوشی تاثیر گذاشته و پارامترهای سد همجوشی را نیز برای سنتز هسته های 289Fl، 288Fl،287Fl  و  290Fl بدست آورده و نتایج را با همدیگر مقایسه خواهیم نمود. همچنین نشان خواهیم داد که کمینه انرژی لازم برای سنتز هسته های 289Fl،288Fl ،287Fl  و290Fl  بترتیب برابر با 184/16، 183/95، 183/75 و 183/56 مگا الکترون ولت می باشند. در خاتمه نیز در چارچوب مدل آماری سعی به برآورد سطح مقطع تشکیل هسته های باقیمانده 287Fl و 286Fl بعد از خروج سه و چهار نوترون از هسته های290Fl  نموده  و نتایج را با کارهای تجربی مقایسه خواهیم نمود. نشان خواهیم داد که در چارچوب مدل آماری به کار برده شده نتایج استخراج شده با کارهای تجربی در توافق هستند. 1 In the present research, we want to study synthesis of some isotopes of Flerovium ، ،  and  were produced in the nuclear fusion of 48Ca ions with 239Pu, 240Pu, 241Pu, and 242Pu nuclei. We obtain the parameters of the fusion barriers between48Ca ions with Pu isotopes and compare these parameters with each other. Furthermore, we investigate influence of the direction of target nuclei on the parameters of the fusion barriers. we show that the minimum energies for synthesis of 287Fl, 288Fl, 289Fl and 290Fl nuclei are 184.16 MeV, 183.95 MeV, 183.75 MeV and 183.56 MeV. Finally in the framework of the statistical model, we estimate the evaporation residue cross section for 286Fl, 287Fl nuclei after emission of three and four neutrons from 290Fl nuclei and we will show that the results of calculations for 286Fl nuclei are in good agreement with the experimental data. Although, the results of the calculations of the evaporation residue cross section for 287Fl nuclei lie somewhat below the results of the experimental data. 59 66 هادی اسلامی زاده H Eslamizadeh دانشگاه خلیج فارس بوشهر Iran m_eslamizadeh@yahoo.com Synthesis of super heavy nuclei fusion cross section island of stability 1. N Bohr, J A Wheeler, Phys. Rev. C 56 (1939) 426.##2. D Jain, R Kumar, M K Sharma, Nucl. Phys. A 915 (2013) 106.##3. R K Gupta et al., J. Phys. G: Nucl. Part. Phys. 31 (2005) 631.##4. O N Ghodsi and V Zanganeh, Phys. Rev. C 79 (2009) 044604.##5. G G Admian, N V Antonenko, and W Scheid, Nucl. Phys. A 678 (2000) 24.##6. A S Zubov, et al., Phys. Rev. C 68 (2003) 014616.##7. V I Zagrebaev, et al., Phys. Rev. C 65 (2000) 014607.##8. M Blann, Phys. Rev. C 21 (1980) 1770.##9. J R Grover, J Gilat, Phys. Rev. 157 (1967) 802.##10. R G Stokstad et al., Phys. Rev. Lett. 36 (1976) 1529.##11. P Möller, J R Nix, W D Myers, W J Swiatecki, Atomic Data and Nuclear Data Tables 59 (1995) 185.##12. R K Gupta, N Singh, and M Mahnhas, Phys. Rev. C 70 (2004) 034608.##13. J E Lynn, Clarendon, Oxford (1968) p. 325.##14. M Blann, Phys. Rev. C 21 (1980) 1770.##15. A V Ignatyuk, K K Istekov, G N Smirenkin, Sov. J. Nucl. Phys. 29 (1979) 450.##16. A V Ignatyuk, Energoatomizdat, Moscow (1983).##17. A Ghasemizad , M J Tabatabai, Iranian Journal of Physics Research 7 (2007) 31.##18. S. Z. Kalantari , J. Esmaili, Iranian Journal of Physics Research 5 (2005) 75.##19. A Parvazian , A Javani,Iranian Journal of Physics Research 10 (2010) 249.##20. Yu Ts Ogannessian, et al., Phys. Rev. C 70 (2004) 064609.##
0 اندازه‌گیری نمایه عمق نوری خوشه‌های کهکشانی با استفاده از اثرسونیائف زلدوویچ جنبشی Measuring the optical depth profile of galaxy clusters by kinetic Sunyaev-Zel'dovic effect https://ijpr.iut.ac.ir/article_1334.html 10.29252/ijpr.18.1.67 0 توزیع باریون‌ها در ساختارهای بزرگ مقیاس یکی از سوالات مهم کیهان‌شناسی است. این توزیع، اطلاعات ارزشمندی درباره تشکیل و تحول کهکشان‌ها را در اختیار می‌گذارد. از طرف دیگر مسئله باریون گمشده در مدل استاندارد هنوز محل بحث است. یکی از مهم‌ترین ساختارهای کیهانی برای بررسی میزان باریون‌ها و توزیع آنها، خوشه کهکشانی است. در این مقاله پیشنهاد شده است که با استفاده از اثر سونیائف زلدوویچ جنبشی در خوشه‌های کهکشانی که در کهکشان مرکزی آن ابرنواختر نوع یک وجود داشته باشد می‌توان نمایه عمق نوری خوشه کهکشانی را محاسبه کرد. برای به دست آوردن این نمایه سرعت توده خوشه کهکشانی با استفاده از ابرنواختر نوع یک محاسبه می‌شود. این اثر را برای خوشه‌های کهکشانی در انتقال به سرخ های Z<0.15  با قدرت تفکیک فواصل100 کیلوپارسکی که معادل قدرت تفکیک رصدی 1 درجه قوسی در تابش زمینه کیهان است را می‌توان به دست آورد. 1 baryonic matter distribution in the large-scale structures is one of the main questions in cosmology. This distribution can provide valuable information regarding  the processes of galaxy formation and evolution. On the other hand, the missing baryon problem is still under debate. One of the most important cosmological structures for studying the rate and  the distribution of the baryons is galaxy clusters. In this work, it is proposed that the kinetic Sunyaev-Zel&#39;dovich effect in galaxy clusters, which has a supernova type Ia (SNe Ia) in their brightest central galaxy, can be used to obtain  the optical depth profile of the galaxy cluster. To obtain  this profile , the bulk velocity is calculated by SNe Ia. We show that for galaxy clusters in the redshift range of Z<0.15 , we can find the optical depth with 100 kpc resolution, which is the same as 1 arc minute resolution in cosmic microwave background observations. 67 73 شانت باغرام Sh Baghram دانشکده فیزیک دانشاه صنعتی شریف Iran baghram@sharif.edu baryonic matter galaxy cluster kinetic Sunyaev–Zel'dovich effect supernova type I 1. P.A.R.Ade et al: [Planck Collaboration], Astron. Astrophys. 594, A13 (2016)##2. M.Tegmark et al., [SDSS Collaboration], Phys. Rev. D 69, 103501 (2004)##3. L.Amendola et al. [Euclid Theory Working Group], Living Rev. Rel. 16 , 6 (2013)##4. Galaxy Formation and Evolution, by Houjun Mo , Frank van den Bosch , Simon White, Cambridge, UK: Cambridge University Press, 2010##5. Y. B. Zeldovich and R. A. SunyaevAstrophys. Space Sci. 4, 301 (1969).##6. R.A. Sunyaev and Y.B. Zeldovich, Comments on Astrophysics and. Space. Physics, 4 ,173 (1972)##7. Shant Baghram, (2017) arXiv:1703.02021##8. P.A.R. Ade et al. Astron.Astrophys. 586, A140 (2016).##9. F. De Bernardis et al. JCAP 1703, 03, 008 (2017).##10. B. Soergel et al. Mon.Not.Roy.Astron.Soc. 461 , 3, 3172-3193 , (2016)##11. N. Kaiser, Mon. Not. Roy. Astron. Soc. 231, 149 (1989)##12. S. Baghram, S. Tavasoli, F. Habibi, R. Mohayaee, J. Silk, IJMPD, 23, 12, 1442025 (2014).##13. D. J. Bacon, S. Andrianomena, C. Clarkson, K. Bolejko and R. Maartens, MNRAS 443 (2014) 1900-1915##14. N. Suzuki et al.. Astrophys.J. 85 , 746 (2012)##15. Eisenstein and Hu, Astrophys.J. 496, 605 (1998)##16. M.A.C. Perryman et al. Astron.Astrophys. 369, 339-363 (2001)##17. Nicholas Battaglia, Simone Ferraro, Emmanuel Schaan, David Spergel, arXiv:1705.05881 (2017)##
0 تورم کیهانی در مدل‌های تورمی ناهمسانگرد Inflationary Cosmology in Anisotropic Inflation Models https://ijpr.iut.ac.ir/article_1335.html 10.29252/ijpr.18.1.75 0 در این مقاله به مطالعه مدل‌های تورمی ناهمسانگرد می‌پردازیم. در این مدل‌ها معمولاً یک میدان پیمانه‌ای آبلی که به صورت غیرکمینه به میدان تورمی جفت شده است، در دینامیک تورم نقش بازی می‌کند. در حضور یک میدان برداری، جواب زمینه ناهمسانگرد بوده و به شکل متریک بیانکی است. البته برای سازگاری مدل با مشاهدات رصدی، مقدار ناهمسانگردی زمینه باید ناچیز باشد. با محاسبه اختلالات کیهانی در این مدل‌ها با بکارگیری سازوکاز ، طیف توان ناهمسانگرد را به دست می‌آوریم. نشان می‌دهیم که انتقاد ارائه شده در ]4[ وارد نیست و می‌توان در حد غیرجاذب نیز محاسبات را تکرار کرد و طیف ناهمسانگرد را محاسبه کرد. با استفاده از قیود رصدی روی دامنه ناهمسانگردی چهار قطبی، نشان می‌دهیم که سهم انرژی میدان برداری در انرژی کل در دوران تورم باید بسیار کوچک باشد. 1 In this work, we study the anisotropic inflationary models . In these models,  an abelian gauge field  non-minimally coupled to the inflaton field plays a role in the inflation dynamicIn a gauge field,the backgroundanswer is anisotropic, in the form of metric Bianchi. In order for the model to be consistent with the observations, the level of anisotropy should be small. The anisotropy power spectrum is obtained by calculating  cosmological perturbation using  formalism. We show that the  criticism levelled in [4] does not apply and we can repeat the calculations in the non-absorbence by calculating the anisotropy spectrum. Using the constraint on the quadrupole anisotopy, we show that the contribution of the gauge field to total energy density should be very small   75 80 حسن فیروزجاهی H Firouzjahi پژوهشکده نجوم، پژوهشگاه دانش های بنیادی Iran firouz@ipm.ir علی اکبر ابوالحسنی A A Abolhasani دانشکده فیزیک، دانشگاه صنعتی شریف، تهران Iran abolhasani@ipm.ir cosmology inflation anisotropic inflation 1. P.A. R Ade et al, Planck 2015 results XIII, Cosmological Parameters, arXiv : 1502.01589##2. P.A.R. Ade et al, Planck 2015 results XX, Constraints on Inflation, arXiv : 1502.02114##3. M. Watanabe, S. Kanno. J. Soda, Phy. Rev. Lett. 102/191302 (2009), arxiv: 0902. 2833##4. A. Naruko, E. Komatsu, M. Yamaguchi, JCAP 1504 (2015) 04, 045, arxiv: 1411.5489##5. A.A. Abolhasani, R. Emami, J.T. Firouzjaee, H.Firouzhahi, JCAP, 1308, 016 (2013), arxiv: 1302.6986##6. D.H. Lyth, K. Malik, M. Sasaki, JCAP. 0505 (2005)004, arxiv: astro-ph/0411250##7. N. Bartolo, S. Matarrese, M. Peloso, A. Ricciardone, Phys. Rev. D89, 023504 (2013), arxive:1210.3257##8. M. A. Watanabe, S. Kanno, J. Soda, Prog. Theor. Phys. 123,1041 (2010), arixvi:1003.0056##9. R. Emami, H. Fiouzjahi, JCAP 1310, 41 (2013), arxiv: 1301.1219##10. M. Sasaki and E.D. Stewart, Prog. Theor. Phys. 95 (1996)71-78, arxiv: astro-ph/9507001##11. M. Shiraishi, E. Komatsu, M. Peloso, N. Barnabj, JCAP 1305,002 (2013), arxiv: 1302.3056##12. J. Kim and E. Komatsu, Phys. Rev. D88 (2013) 101301, arxiv: 1310.1605##
0 تعیین فاصله بهینه‌ در آرایه البرز-1 Determination of optimum Distance for ALBORZ-1 array https://ijpr.iut.ac.ir/article_1336.html 10.29252/ijpr.18.1.81 0 فاصله بهینه به عنوان فاصله‌ای از هسته بهمن هوایی است که چگالی تعداد ذرات محاسبه شده توسط تابع توزیع عرضی در آن فاصله کمترین عدم قطعیت را دارد. این فاصله با تقریب خوبی مستقل از ویژگی‌های پرتوی اولیه است و فقط به شکل هندسی آرایه بستگی دارد. درکار حاضر با شبیه‌سازی 1000 بهمن هوایی عمودی پروتون با انرژی TeV 300 توسط کد CORSIKA و اعمال شرط راه اندازی، این فاصله را برای آرایه در حال راه‌اندازی البرز-1 برابر با m 1±9 به دست آورده و نشان داده‌ایم که این فاصله و چگالی تعداد ذرات محاسبه شده درآن مستقل از شکل تابع توزیع عرضی مورد استفاده در محاسبات است. 1 Optimum distance is defined as  a distance from the air -shower core in which  the density of a number of particles calculated by the lateral distribution function at that distance  has the least uncertainty. Furthermore, with a good approximation, this distance is independent  of  the characteristics of primitive ray  and it only depends on the geometric shape of array . In this paper, by simulating 1000 vertical EAS of protons with the energy 300 TeV , using the CORSIKA Monte Carlo code and trigger condition, the calculated distance for the array triggering ALBORZ-1 was found to be equal to 9±1 m. Also, it was found that this distance as well as the density of the number of calculated particles was independent of the lateral distribution function used in the calculations     81 89 گوهر رستگارزاده G Rastegarzadeh دانشگاه سمنان Iran grastegar@semnan.ac.ir لیلا رافضی L Rafezi دانشگاه سمنان Iran leila_rafezi@students.semnan.ac.ir Cosmic ray extensive air shower cosmic ray detector arrays optimal distance [1] G. Rastegarzadeh and L. Rafezi, Energy, altitude, and mass dependence of steepness of the lateral distribution function of electrons and muons in extensive air showers, Nuclear Inst. and Methods in Physics Research, A, 763 (2014) 197-201.##[2] G. Rastegarzadeh, Cosmic ray simulation and dependence of maximum air shower development (Hmax) on mass and energy of primaries, IJPR , 6 (2006), No.2, 88-94.##[3] A.M.Hillas et al, Measurement of primary energy of air showers in the presence of fluctuations, Proc. 12th ICRC, Hobart, Australia, 3(1971) 1001.##[4] D. Newton, J. Knapp, A.A. Watson, The optimum distance at which to determine the size of a giant air shower, Astropart.Phys.26 (2007) 414.##[5] S.Abdollahi et al, Alborz-I array: A simulation on performance and properties of the array around the knee of the cosmic ray spectrum, Astropart.Phys.76 (2016) 1–8.##[6] D. M. Edge et al, The cosmic ray spectrum at energies above 1017 eV, J. Phys. A: Math. Nucl. Gen. 6 ( 1973) 1612.##[7] A.Tapia et al, The lateral shower age parameter as an estimator of chemical composition, Proc. 33th ICRC, Rio de Janeiro, Brazil, (2013).##[8] P.K.F.Grieder, Extensive Air Showers, Springer, vol1, (2010).##
0 رد تانسور انرژی- تکانه و پس‌زنی گرانشی اسکالرهای شوینگر در فضازمان دوسیته سه‌بعدی Trace of energy-momentum tensor and gravitational backreaction of Schwinger scalars in 3D de Sitter spacetime https://ijpr.iut.ac.ir/article_1337.html 10.29252/ijpr.18.1.91 0 در این مقاله، یک میدان اسکالر جرم‌دار و باردار جفت‌شده به یک میدان الکتریکی یکنواخت زمینه در فضازمان دوسیته1 سه‌بعدی را در نظر می‌گیریم. ما مقدار ثابت جفت‌شدگی بی بعد میدان اسکالر به خمش اسکالر فضازمان دوسیته سه‌بعدی را برابر با1/8  در نظر می‌گیریم. چشم‌داشتی رد تانسور انرژی- تکانه را در حالت خلاء ورودی حساب می‌کنیم و نشان می‌دهیم که با استفاده از روش بهسازی2 کم کردن بی‌دررو3 واگرایی فرابنفش خطی حذف می‌شود و عبارتی متناهی به دست می‌آید. رفتار رد بهسازی شده را در قلمروهای حدی گوناگون جرم میدان اسکالر و میدان الکتریکی مطالعه می‌کنیم. نشان می‌دهیم که رد به عنوان تابعی از میدان الکتریکی دارای یک ناپیوستگی است که در آن تغییر علامت می‌دهد. برای مورد جفت‌شدگی همدیس4 میدان اسکالر به فضازمان دوسیته، نشان می‌دهیم که رد صفر می‌شود و ناهنجاری5 رد وجود ندارد. درباره اثر پس‌زنی گرانشی زوج‌های شوینگر6 خلق شده بحث می‌کنیم.   1 In this paper, we consider a massive charged scalar field coupled to a uniform electric field background in a 3 dimensional de Sitter spacetime. We consider the value of the dimensionless coupling constant of the scalar field to the scalar curvature of a 3 dimensional de Sitter spacetime equal to 1/8. We compute the expectation value of the trace of the energy-momentum tensor in the in-vacuum state and we show that using adiabatic subtraction regularization method the linear ultraviolet divergence is removed and a finite expression obtain. We investigate the behavior of the regularized trace for different intensities of the scalar field mass and the electric field. We show that the trace as a function of the electric field has a discontinuity at which it changes the sign. We show that for the case of a conformally coupled scalar field to the de Sitter spacetime the trace vanishes, and there is no trace anomaly. We discuss the gravitational backreaction effect of the created Schwinger pairs.   91 103 احسان باورساد E Bavarsad دانشگاه کاشان Iran bavarsad@kashanu.ac.ir محجوبه مرتضی زاده M Mortezazadeh دانشگاه کاشان Iran mahjub_2007@yahoo.com de Sitter spacetime Scalar field Schwinger effect trace of energy-momentum tensor Adiabatic subtraction regularization 1. F. Sauter, Uber das Verhalten eines Elektrons im homogenen elektrischen Feld nach der relativistischen Theorie Diracs, Z. Phys. 69, (1931) 742.##2. W. Heisenberg and H. Euler, Consequences of Dirac's theory of positrons, Z. Phys. 98, (1936) 714.##3. J. S. Schwinger, On gauge invariance and vacuum polarization, Phys. Rev. 82, (1951) 664.##4. F. Gelis and N. Tanji, Schwinger mechanism revisited, Prog. Part. Nucl. Phys. 87, (2016) 1.##5. A. Di Piazza, C. Muller, K. Z. Hatsagortsyan, C. H. Keitel, Extremely high-intensity laser interactions with fundamental quantum systems, Rev. Mod. Phys. 84 (2012) 1177.##6. E. Mottola, Particle Creation in de Sitter Space, Phys. Rev. D 31 (1985) 754.##7. J. Garriga, Pair production by an electric field in (1+1)-dimensional de Sitter space, Phys. Rev. D 49 (1994) 6343.##8. M. B. Fröb, J. Garriga, S. Kanno, M. Sasaki, J. Soda, T. Tanaka and A. Vilenkin, Schwinger effect in de Sitter space, JCAP 1404 (2014) 009.##9. E. Bavarsad, C. Stahl and S.S. Xue, Scalar current of created pairs by Schwinger mechanism in de Sitter spacetime, Phys. Rev. D 94 (2016) 104011.##10. T. Kobayashi, N. Afshordi, Schwinger Effect in 4D de Sitter Space and Constraints on Magnetogenesis in the Early Universe, JHEP 1410 (2014) 166.##11. C. Stahl, E. Strobel, S.S. Xue, Fermionic current and Schwinger effect in de Sitter spacetime, Phys. Rev. D 93 (2016) 025004.##12. T. Hayashinaka, T. Fujita, J. Yokoyama, Fermionic Schwinger effect and induced current in de Sitter space, JCAP 07 (2016) 010.##13. C. Stahl and S. S. Xue, Schwinger effect and backreaction in de Sitter spacetime, Phys. Lett. B 760 (2016) 288.##14. T. Markkanen, A. Rajantie, Massive scalar field evolution in de Sitter, JHEP 1701 (2017) 133.##15. T. Markkanen, De Sitter Stability and Coarse Graining, arXiv:1703.06898 [gr-qc].##16. L. Parker, S. A. Fulling, Adiabatic regularization of the energy momentum tensor of a quantized field in homogeneous spaces, Phys. Rev. D 9 (1974) 341.##17. S. A. Fulling, L. Parker, Renormalization in the theory of a quantized scalar field interacting with a robertson-walker spacetime, Annals Phys. 87 (1974) 176.##18. J. S. Dowker, R. Critchley, Effective Lagrangian and Energy Momentum Tensor in de Sitter Space, Phys. Rev. D 13 (1976) 3224.##19. S. Habib, C. Molina-Paris, E. Mottola, Energy momentum tensor of particles created in an expanding universe, Phys. Rev. D 61 (1999) 024010.##20. D. Lopez Nacir, F. D. Mazzitelli, Backreaction in trans-Planckian cosmology: Renormalization, trace anomaly and selfconsistent solutions, Phys. Rev. D 76 (2007) 024013.##21. A. Landete, J. Navarro-Salas, F. Torrenti, Adiabatic regularization and particle creation for spin one-half fields, Phys. Rev. D 89 (2014) 044030.##22. A. Landete, J. Navarro-Salas, F. Torrenti, Adiabatic regularization for spin-1/2 fields, Phys. Rev. D 88 (2013) 061501.##23. S. Ghosh, Creation of spin 1/2 particles and renormalization in FLRW spacetime, Phys. Rev. D 91 (2015) 124075.##24. S. Ghosh, Spin 1/2 field and regularization in a de Sitter and radiation dominated universe, Phys. Rev. D 93 (2016) 044032.##27. F. W. J. Olver, D. W. Lozier, R. F. Boisvert, C. W. Clark, NIST Handbook of Mathematical Functions (Cambridge University Press, Cambridge, UK, 2010).##29. L. Parker and D. Toms, Quantum Field Theory in Curved Spacetime: Quantized Fields and Gravity (Cambridge University Press, Cambridge, UK, 2009).##30. N. D. Birrell and P. C. W. Davies, Quantum Fields in Curved Space (Cambridge University Press, Cambridge, UK, 1984).##31. M. J. Duff, Twenty Years of the Weyl Anomaly, Class. Quant. Grav. 11, (1994) 1387.##
0 میدان بلوری و ترازهای انرژی یون‌ +3Ce ترکیب 3CeCl Crystal field and Ce3+ ion energy levels of CeCl3 compound https://ijpr.iut.ac.ir/article_1338.html 10.29252/ijpr.18.1.105 0 در این مقاله پارامترهای میدان‌ بلوری (CFPs) در چارچوب نظریه تابعی چگالی با استفاده از یک روش نظری نوین پیشنهاد شده توسط پاول نواک و همکاران و استخراج توابع وانیر از توابع موج بلاخ برای ترکیب 3CeCl محاسبه شده‌اند. سپس، پارامترهای محاسبه شده در یک هامیلتونی شبه- اتمی شامل میدان بلوری، همبستگی f‌4 – f‌4 و جفت‌شدگی اسپین مدار، جایگذاری شده و با حل این هامیلتونی مؤثر ترازهای انرژی شکافته شده توسط میدان بلوری برای این ترکیب به دست آمده‌اند. به منظور بهبود نتایج از یک پارامتر هیبریدشدگی، Δ، استفاده شده است. نتایج حاصل با نتایج تجربی در توافق می‌باشند. 1 In this paper, the crystal field parameters (CFPs) have been calculated in the framework of the density functional theory using a novel theoretical approach proposed by Pavel Novák et al. and extracting the WANNIER functions from the Bloch eigenstates for the CeCl3 compound. Then, the calculated CFPs  have been used in an effective atomic-like Hamiltonian, including the crystal field, 4f-4f correlation and spin-orbit coupling, and the splitted energy levels of Ce3+ ion by crystal field have been derived by diagonalization of the Hamiltonian. A hybridization parameter, , has been used to improve the results. The results are found to be in agreement with the experimental data 105 113 لیلا ملاباشی L Mollabashi گروه فیزیک، دانشگاه اصفهان Iran l_mollabashi@yahoo.com الهام صادقی کلیشادی E Sadeghi Kelishadi گروه فیزیک، دانشگاه اصفهان Iran el.sadeghi8809@yahoo.com سعید جلالی اسدآبادی S Jalali-Asadabadi گروه فیزیک، دانشگاه اصفهان Iran saeid.jalali.asadabadi@gmail.com Crystal Field Parameters density functional theory wannier functions strongly correlated systems Effective Hamiltonian 1. G Liu, “Spectroscopic Properties of Rare Earths in Optical Materials”, Springer Series in Materials Sciences and Tsinghua University Press, Beijing, (2005).##2. P Novák, “Rare Earth: New Research”, ed. Zhaosen Liu, Nova Science Publishers, Inc., New York (2013).##3. X Cao and M Dolg, Molecular Physics 101 (2003) 2427.##4. U Cosentino, A Villa, D Pitea, G Moro, V Barone, and A Maiocchi, Journal of the American Chemical Society 124 (2002) 4901.##5. E Khorasani, N Deylinazar, M Alaei, and F Shahbazi, Iranian Journal of Physics Research, 14, 1 (2014) 33.##6. M Ilkhani, M R Abolhasani, and S Jalali Asadabadi, Iranian Journal of Physics Research, 8, 2 (2008) 99.##7. M M Ellis, and D J Newman, Journal of Chemical Physics 47 (1967) 1986.##8. M T Hutchings and D K Ray, Proceedings of the Physical Society 81 (1963) 663.##9. A K Raychaudhuri, and D K Ray, Proceedings of the Physical Society 90 (1967) 839.##10. S S Bishton and D J Newman, Journal of Physics and Chemistry of Solids 29 (1968) 1245.##11. P Novák, K Knížek, and J Kuneš, Physical Review B 87 (2013) 205139.##12. M Tinkham, “Group Theory and Quantum Mechanics”, Courier Corporation (2003).##13. S Hufner and B R Judd, Physics Today 32 (1979) 76.##14. W T Carnall, G L Goodman, K Rajnak, and R S Rana, The Journal of Chemical Physics 90 (1989) 3443.##15. B G Wybourne, “Spectroscopic Properties of Rare Earths”, Interscience, New York (1965).##16. B R Judd, Physical Review 141 (1966) 4.##17. T Schleid, G Meyer, and L R Morss, Journal of the Less Common Metals 132 (1987) 69.##18. P Blaha, K Schwarz, G K H Madsen, and D Kvasnicka, J Luitz, “WIEN2k An Augmented Plane Wave + Local Orbitals Program for Calculating Crystal Properties revised edition WIEN2k 17.1”, University of Technology Institute of Materials Chemistry Getreidemarkt, Austria (2017).##19. A A Mostofi, J R Yates, Y S Lee, I Souza, D Vanderbilt, and N Marzari, Computer Physics Communications 178 (2008) 685.##20. S Edvardsson, and D Aberg, Computer Physics Communications 133 (2001) 396.##21. C Li, B Wang, R Wang, and H Wang, Solid State Communications 144 (2007) 220.##22. K H. Park, and S J Oh, Physical Review B 48 (1993) 14833.##23. K. H Hellwege, E Orlich, and G Schaack, Physik der kondensierten Materie 4 (1965) 196.##24. D M S Bagguley, and G Vella-Coleiro, Journal of Physics C: Solid State Physics 2 (1969) 231.##25. B R Judd, “Proceedings of the Royal Society of London A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences”, An Analysis of the Absorption Spectrum of Praseodymium Chloride, The Royal Society (1957) 414.##26. K A Gschneidner, L Eyring, and G H Lander, “Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earths”, Elsevier (2002).##27. P Novák, J Kuneš, and K Knížek, Optical Materials 37 (2014) 414.##
0 اندازه‌گیری همزمان ضریب شکست و ضخامت فیزیکی دستگاه‌های چندلایه‌ای با استفاده از نتایج مقطع‌نگاری همدوسی اپتیکی در فضای فوریه Fourier Domain Optical Coherence Tomography for Simultaneous Measurement of Refractive Index and Physical Thickness of Multiple layers https://ijpr.iut.ac.ir/article_1339.html 10.29252/ijpr.18.1.115 0 در مقطع‌نگاری همدوسی اپتیکی در فضای فوریه1، تصویری از ضخامت اپتیکی یعنی حاصل ضرب ضریب شکست n در ضخامت فیزیکی d، مثلاً برای لایه‌های شبکیه چشم به دست می‌آید که برای تشخیص بسیاری از بیماری‌ها در بیمارستان‌های کشور استفاده می‌شود. در کار حاضر، ما یک روش جهت اندازه‌گیری همزمان و مجزای ضریب شکست و ضخامت فیزیکی دستگاه‌های چندلایه‌ای با استفاده از مقطع‌نگاری همدوسی اپتیکی در فضای فوریه بدون اطلاعات اضافی از ساختار نمونه، معرفی می‌کنیم. در این روش تنها داده‌های ورودی، طیف به دست آمده از FD-OCT و ضخامت اپتیکی لایه‌های نمونه که از انتقال فوریه‌ی طیف تداخلی به دست می‌آید، است. نتایج شبیه‌سازی بیانگر این مطلب است، که دقت کمیت‌های اندازه‌گیری شده به اختلاف ضریب شکست دو طرف سطوح نمونه بستگی دارد، چون هرچه اختلاف ضریب شکست دو لایه مجاور بیشتر باشد ضریب بازتاب اپتیکی از آن بیشتر خواهد بود. همچنین نشان خواهیم داد که دقت کمیت‌های به دست آمده تحت تأثیر دقت اندازه‌گیری ضخامت اپتیکی لایه‌ها است. بنابراین روشی جهت بهینه کردن دقت این کمیت‌ها با وجود عدم قطعیت در اندازه‌گیری ضخامت اپتیکی معرفی می‌کنیم. نتایج شبیه‌سازی نشان داده است، برای نمونه‌های زیستی شفاف که در محیط آبی قرار دارند، اگر ضریب شکست لایه‌ها کمتر از 55/1 باشند کمیت‌ها با خطای کمتر از 001/0 قابل اندازه‌گیری‌اند.   1 In fourier domain optical coherence tomography, we can measure the optical thickness ( refractive index n times thickness d), to obtain the retinal layers in order to diagnose many disorders. In this work, we introduce a new method for measurement of refractive index and physical thickness of multiple layers simultaneously by Fourier domain optical coherence tomography, without additional information about the structure of the sample under investigation. The input data to the formulation are the interference spectrum of FD-OCT system and the optical path lengths (OPLs) which obtain from fast fourier transform of interference spectrum. The output of simulation suggest that, the accuracy of the extracted parameters depend on the difference in the refractive index gradient of sample interfaces. Furthermore, we show that the accuracy of the extracted parameters can be affected by uncertainty in obtained OPLs. So, we introduce a method to optimize the accuracy of parameters in spite of uncertainty in measuring OPLs. Simulation results show that, for transparent biological sample merge into an aqueous media, if sample layers has indices less than 1.55 , these parameters can be extracted with the , less than 0.001 . 115 124 احمد امجدی A Amjadi دانشگاه صنعتی شریف Iran خلیل قاسمی فلاورجانی Kh Ghasemi Falavarjani دانشگاه علوم پزشکی ایران Iran نیلوفر معظمی گودرزی N Moazami Gudarzi دانشگاه صنعتی شریف Iran moazamigudarzi_n@physics.sharif.edu 1. D Huang, et al., Science 254 (1991) 1178.##2. A F Fercher, C K Hitzenberger, G Kamp, and S Y El-Zaiat, Optics Communications 117 (1995) 48.##3. M A Choma, M V Sarunic, C Yang, and J A Izatt, Optics Express 11 (2003) 2189.##4. J F De Boer, B Cense, B H. Park, M C Pierce, G J Tearney, and B E. Bouma, Optics Letters 28, 21 (2003) 2069.##5. R Leitgeb, C Hitzenberger, and A F Fercher, Optics Express 11, (2003) 864.##6. F A South, E J Chaney, M Marjanovic, S G Adie, and S A Boppart, Biomedical Optics Express 5 (2014) 3426.##7. B G Muller et al., Journal of Medical Imaging 2 (2015) 03750.##8. B Vuong, et al., Biomedical Optics Express, 6 (2015) 1501.##9. M A Mayer, J Hornegger, C Y Mardin, and R Tornow, Biomedical Optics Express 1 (2010) 1383.##10. S J Chiu, M J Allingham, P S Mettu, S W Cousins, J A Izatt, and S Farsiu, Biomedical Optics Express 6 (2015) 1172.##11. E Marziani et al., Investigative Ophthalmology & Visual Science 54 (2013) 5953.##12. S A Alexandrov, A V Zvyagin, K D Silva, and D D Sampson, Optics Letters 28 (2003) 117.##13. H C Cheng and Y C Liu, Applied Optics 49 (2010) 790.##14. T Fukano and I Yamaguchi, Optics Letters 21 (1996) 1942.##15. T Fukano and I Yamaguchi, Applied Optics 38 (1999) 4065.##16. M Haruna, M Ohmi, T Mitsuyama, H Tajiri, H Maruyama, and M Hashimoto, Optics Letters 23 (1998) 966.##17. A Hirai and H Matsumoto, Optics Letters 28 (2003) 2114.##18. S Kim, J Na, M J Kim, and B H Lee, Optics Express 16 (2008) 5516.##19. H Maruyama, S Inoue, T Mitsuyama, M Ohmi, and M Haruna, Applied optics 41 (2002) 1315.##20. H Maruyama, T Mitsuyama, M Ohmi, and M Haruna, Optical Review 7 (2000) 468.##21. H Matsumoto, K Sasaki, and A Hirai, Optics Communications 266 (2006) 214.##22. G Min, W J Choi, J W Kim, and B H Lee, Optics Express 21 (2013) 29955.##23. G Min, J W Kim, and B H Lee, SPIE Photonics Europe 8424 (2012) 84281M7.##24. D F Murphy and D A Flavin, Applied Optics 39 (2000) 4607.##25. M. Ohmi, Y. Ohnishi, K. Yoden, and M. Haruna, IEEE Transactions on Biomedical Engineering 47 (2000) 1266.##26. M Ohmi, T Shiraishi, H Tajiri, and M Haruna, Optical Review 4 (1997) 507.##27. W Sorin and D Gray, IEEE Photonics Technology Letters 4 (1992) 105.##28. G Tearney, M Brezinski, B Bouma, M Hee, J Southern, and J Fujimoto, Optics Letters 20 (1995) 2258.##29. X Wang, C Zhang, L Zhang, L Xue, and J Tian, Journal of Biomedical Optics 7 (2002) 628.##30. Y P Wang, D N Wang, W Jin, J P Chen, X W Li, and J H Zhou, Journal of Modern Optics 53 (2006) 1845.##31. K Watanabe, M Ohshima, and T Nomura, Journal of Optics 16 (2014) 045403.##32. C T Yen et al., Optical Engineering 53 (2014) 044108.##33. A V Zvyagin et al., Optics Express 11 (2003) 3503.##34. Y S Ghim and S W Kim, Optics Express 14 (2006) 11885.##35. J Jin, J W Kim, C S Kang, J A Kim, and T B Eom, Optics Express 18 (2010) 18339.##36. J Na, H Y Choi, E S Choi, C Lee, and B H Lee, Applied Optics 48 (2009) 2461.##37. S J Park, K S Park, Y H Kim, and B H Lee, “IEEE Photonics Technology Letters 23 (2011) 1076.##38. P Tomlins and R Wang, IEE Proceedings-Optoelectronics 153 (2006) 222.##39. A Sabzalipour and M R Mohammadizadeh, Iranian Journal of Physics Research 11, 1 (2011) 15.##40. J A Izatt, M A Choma, and A H Dhalla, Optical Coherence Tomography: Technology and Applications (2015) 65.##41. M Wojtkowski, A Kowalczyk, R Leitgeb, and A Fercher, Optics Letters 27 (2002) 1415.##
0 تحلیل عددی انشعاب فولد- چنگال با تقارن 2‌Z و کاربرد آن در جریان سیال در لوله Numerical analysis of fold-pitchfork bifurcation with symmetry and its application in the pipe flow https://ijpr.iut.ac.ir/article_1340.html 10.29252/ijpr.18.1.125 0 در این مقاله ما به بررسی عددی انشعاب  فولد- چنگال با تقارن 2 Z‌می پردازیم.  برای این منظور فرمول‌های صریحی برای به دست آوردن ضرایب بحرانی این انشعاب به دست می‌آوریم و شرایط ناتباهیدگی این انشعاب را مشخص می‌کنیم. انشعابات موضعی، منحنی‌های انشعاب و نماهای فاز آن را با استفاده از جعبه ابزار متکونت ام محاسبه می‌کنیم. مثالی که ما روی آن تأکید داریم یک مدل از جریان سیال در لوله است.   1 In this paper, we study the numerical analysis of fold-pitchfork bifurcation with Z2 symmetry. For this purpose, explicit formulas for the critical coefficients of this bifurcation are obtained and non-degeneracy conditions of this bifurcation are determined. Then, local bifurcations, bifurcation curves and phase portraits are computed by MatCont toolbox. We will emphasize an example serving as a model of pipe flow 125 137 رضا مزروعی سبدانی R Mazrooei-Sebdani دانشگاه صنعتی اصفهان Iran mazrooei@cc.iut.ac.ir زهره اسکندری Z Eskandari دانشگاه صنعتی اصفهان Iran Bifurcation Map Critical Coefficients symmetry Pipe flow 1. K A Cliffe, A Spence, and S J Tavener, Acta Numer. 17 (2008) 39.##2. H A Dijkstra et al., Commun. Comput. Phys. 15 (2014) 1.##3. J D Crawford and E Knobloch, Annu. Rev. Fluid Mech. 23 (1991) 341.##4. F Marques, F Mellibovsky, and A Meseguer, Physical Review E 88 (2013) 013006.##5. F Mellibovski and B Eckhardt, J. Fluid Mechanics 709 (2012) 149.##6. H Meijer, “Codimension 2 Bifurcations of Iterated Maps”,Utrecht University. (2006).##7. Kuznetsov, “Elements of Applied Bifurcation Theory”, Springer-Verlag, Berline. (1998)##8. Y Kuznetsov, H Meijer, and L V Veen, Internat. J. Bifur. Chaos Appl. Sci. Engrg. 7 (2004) 2253.##9. Y Kuznetsov and H Meijer, SIAM. J. Sci. Comput. 26 (2005) 1932.##10. W Govarets, R Khoshsiar Ghaziani, Y Kuznetsov, and H Meijer, SIAM. J. Sci. Comput. 29 (2007) 2644.##11. E J Doedel, B E Oldeman, A R Champneys, F Dercole, T F Fairgrieve, Y Kuznetsov, R C Paffenroth, B Sandsted, X J Wang and C H Zhang, AUTO-07p, “Continuation and Bifurcation Software for Ordinary Differential Equations”, Concordia University, Version 0.9.1, (2012).##12. A Dhooge, W Govaerts, Yu A Kuznetsov, H G E Meijer and B Sautois, Math. Com. Mod. Dyn. Systems. 14 (2008) 147.##13. R Mazrooei-Sebdani, Z Eskandari and H G E Meijer, Department of Mathematics, University of Twente, (2017) TW memoramdum 2058.##14. M Golubitkky, I Stewart, and D G Schaeffer, “Singularities and Groups in Bifurcation Theory”, Springer-Verlag, Berline. (1980).##15. W Govarets, “Numerical Methods for Bifurcations of Dynamical Equilibria”, SIAM (2000).##16. M R Sarkardei, Iranian Journal of Physics Research, 2, 5 (2001) 74.##
0 بررسی اثر محلول بر طیف EPR ناشی از رادیکال‌های آلانین بر پایه نظریه تابعی چگالی Investigation of solution effect on the EPR spectrum of alanine radicals based on density functional theory https://ijpr.iut.ac.ir/article_1341.html 10.29252/ijpr.18.1.139 0 در این مطالعه با استفاده از نظریه تابعی چگالی، اثر محلول بر روی تانسور g، ثابت جفت‌شدگی ساختار ریز اتم‌ها، و نهایتاً طیف EPR رادیکال‌های آزاد آلانین ایجاد شده در اثر تابش پرتوهای یون‌‌ساز مانند گاما و الکترون، با اعمال مدل‌های غیر صریح مانند COSMO، و صریح مانند وارد کردن پیوند‌های هیدروژنی در ساختارهای خوشه‌ای، مورد بررسی قرار گرفته است. نتایج حاکی از توافق خوب تانسور g و ثابت جفت‌شدگی ساختار ریز اتم‌ها با داده‌های تجربی در محلول و به طور کیفی در بلور با وارد کردن پیوند هیدروژنی مولکول آب توسط مدل‌های خوشه‌ای است. استفاده از خوشه‌های مختلف برای تشکیل پیوند هیدروژنی مولکول‌های آب با رادیکال‌ها نشان داد که در پوسته اول برای رادیکال‌های R1، R2 و R3 به ترتیب به چهار، هفت و شش مولکول آب مورد نیاز است. در نهایت اثر محلول بر طیف EPR بدون آنکه ماهیت رادیکال تغییر کند پیش‌بینی شده است. 1 In this study, based on Density Functional Theory (DFT), the effect of solution on the g-tensor, hyperfine coupling constant of atoms and finally the EPR spectrum of alanine free radicals induced by ionizing radiation such as electron and gamma was investigated using implicit models such as COSMO, and explicit models such as introducing hydrogen bonds to the cluster structures. The obtained results confirmed a good consistency between the g-tensor and hyperfine coupling constant of atoms and the experimental data in the solution as well as qualitatively in the crystal by the introduction of the hydrogen bond of the water molecule to the cluster models. The use of different clusters in constituting hydrogen bonds between water molecule and radicals indicated that in the first shell, four, seven and six water molecules were needed for R1, R2 and R3 radicals, respectively. Moreover, the effect of solution on EPR spectrum was analyzed in a manner that the identity of the radical remained unchanged.   139 150 مهدی جانبازی M Janbazi پژوهشکده کاربرد پرتوها، پژوهشگاه علوم و فنون هسته‌ای، تهران Iran یاور تقی پور آذر Y Taghipour Azar پژوهشکده فیزیک و شتابگرها، پژوهشگاه علوم و فنون هسته‌ای، تهران Iran فرهود ضیائی F Ziaie پژوهشکده کاربرد پرتوها، پژوهشگاه علوم و فنون هسته‌ای، تهران Iran Alanine density functional theory g-tensor Hyperfine coupling constant EPR spectrum COSMO model Hydrogen bond 1. N Maltar-Strmečki, and R Boris. Applied Radiation and Isotopes 63, 3 (2005) 375.##2. V Nagy, J M Puhl, and M F Desrosiers, Radiat. Phys. Chem. 57 (2000) 19.##3. M Brustolon, “Electron Paramagnetic Resonance: A Practitioner's Toolkit”, John Wiley and Sons (2009).##4. O F Sleptchonok, V Nagy, and M F Desrosiers, Radiat. Phys. Chem. 57 (2000) 115133.##5. ASTM E1261-00 “Standard Guide for Selection and Calibration of Dosimetry Systems for Radiation Processing American Society for Testing and Materials”, West Conshohocken, PA, USA (2000).##6. E Sagstuen et al., The Journal of Physical Chemistry A 101. 50 (1997) 9763.##7. E Sagstuen, A Sanderud, and O H Eli Radiation Research 162. 2 (2004) 112.##8. For an example of a reference work, see R G Parr, and W Yang, “Density-Functional Theory of Atoms and Molecules”, Oxford University Press: New York (1989).##9. P Lahorte et al., The Journal of Physical Chemistry A 103, 33 (1999) 6650.##10. S Ban, Fuqiang, Wetmore, and J Russell, Boyd. The Journal of Physical Chemistry A 103, 21 (1999) 4303.##11. E Pauwels, et al., The Journal of Physical Chemistry A 105. 38 (2001) 8794.##12. R Declerck, et al., Physical Review B 74, 24 (2006) 245103.##13. E Pauwels, et al., Physical Chemistry Chemical Physics 12, 31 (2010) 8733.##14. EPauwels, et al., Physical Chemistry Chemical Physics 16, 6 (2014) 2475.##15. A Klamt, and G J G J Schüürmann. Journal of the Chemical Society, Perkin Transactions 25 (1993) 799.##16. S Sinnecker et al., The Journal of Physical Chemistry A 110, 6 (2006) 2235.##17. E Sagstuen, et al., The Journal of Physical Chemistry A 101, 50 (1997) 9763.##18. H Taniguchi, et al., The Journal of Physical Chemistry 72, 6 (1968) 1926.##19. P Smith, et al., Canadian Journal of Chemistry 48, 3 (1970) 480.##20. M Witwicki, J Jezierska, and A Ozarowski. Chemical Physics Letters 473, 1 (2009) 160.##21. J R Asher, and Martin Kaupp. Chem. Phys. Chem 8, 1 (2007) 69.##22. M Witwicki, and Julia Jezierska. Chemical Physics Letters 493, 4 (2010) 364.##23. M Kaupp, et al., Journal of the American Chemical Society 124, 11 (2002) 2709.##24. R Declerck et al., Physical Review B 74, 24 (2006) 245103.##25. J Tomasi, B Mennucci, and R Cammi. Chemical reviews 105, 8 (2005) 2999##
0 شبیه سازی خواص فیزیکی ترکیب پروسکایت (1و 0.5 و 0) BaMnxMo1-xO3 با استفاده از نظریه تابعی چگالی و تصحیح هابارد Simulation of the physical properties of BaMnxMo1-xO3 (x=0, 0.5, 1) perovskite compound using density functional theory and Hubbard’s correction https://ijpr.iut.ac.ir/article_1342.html 10.29252/ijpr.18.1.151 0 در این مقاله خواص فیزیکی ترکیب پروسکایت (1 و5/0 و0 BaMnxMo1-xO3 (x=را با نظریه تابعی چگالی و مدل هابارد توسط بسته محاسباتی اسپرسو شبیه‌سازی کرده‌ایم. برای محاسبه انرژی تبادلی- همبستگی در دسته معادلات کوهن- شم، از تقریب شیب تعمیم‌‌یافته (GGA)، استفاده شده است. همچنین از آنجایی که نتایج کارهای محاسباتی انجام شده بیانگر نقش مهم پارامتر هابارد (U) در تعیین خواص الکترونی است، محاسبات خود را با به ‌کارگیری تقریب LDA+U به جای تقریب GGA تکرار نمودیم. با هر دو رهیافت GGA و LDA+U فاز مکعبی مغناطیسی ترکیب مورد نظر را مورد مطالعه قرار دادیم. سپس رفتار پارامتر شبکه، انرژی همدوسی، مغناطش کل و مدول حجمی ترکیب مورد نظر را نسبت به ضرایب x مورد بررسی قرار دادیم. پس از آن با برازش نتایج توسط منحنی درجه دوم، دلایل انحراف از قانون ویگارد برای هر یک از ضرایب‌های مورد نظر را بررسی کرده‌ایم. 1 In this paper, we have simulated the physical properties of BaMnxMo1-xO3 (x=0, 0.5, 1) perovskite compound by the density functional theory and Hubbard model, using the Espersso code. To calculate the exchange-correlation potential in the Kohn Sham equations, the generalized gradient approximation (GGA) has been used.  Also, because the calculated results indicate that U parameter plays a vital role in determining the electronic characterization in our compound, we have repeated our calculations using the LDA+U instead of the GGA approximation. In both GGA and LDA+U approximations, we have studied the ferromagnetic state of the cubic phase of BaMnxMo1-xO3 (x=0, 0.5, 1) compound. Then, we have investigated the behaviour of the Lattice Parameter, Cohesive Energy, Total Magnetization and Bulk Module of the corresponding compound for the different values of x. After that, by fitting our results using the second order polynomial function, we have studied the reasons for the deviation from  Vegard’s law for each parameter. 151 156 علی مختاری A mokhtari گروه فیزیک، دانشکده علوم پایه، دانشگاه شهرکرد، شهرکرد Iran mokhtari@sci.sku.ac.ir ریحانه ابراهیمی جابری R Ebrahimi Jaberi گروه فیزیک، دانشکده علوم پایه، دانشگاه شهرکرد، شهرکرد Iran perovskite density functional theory Hubbard model Vigard's law 1. T He, Q Huang, A P Romirez, Y Wang, K A Regan, N Rogado, M A Hayward, M K Hass, J S Slusky, K Inumara, H W Zandbergen, N P Ong, and R J Cava, Nat. Phys. 411 (2001) 54.##2. S G Javed, As Khan, A Majid, A M Mirza, and J Bashir, Comp. Mater. Sci. 39 (2007) 627.##3. N Hamdad and B Bouhafs, Physica B 405 (2010) 4595.##4. G Gokoglu and H Yildirim, Comp. Mater. Sci. 50 (2011) 1212.##5. R W G Wyckoff, “Crystal Structure” 2nd edn., Interscience Publisher: John Wiley & Sons, New York (1986).##6. V G Tyuterer and N Vast, Comp. Mater. Sci. 38 (2006) 350.##7. N Li, K l Yao, G Y Gao, L Zhu, and Y Y Wu, J. Appl. Phys. 107 (2010) 12.##8. M J Martinez-Lope, J A Alonso, and M T Casias, Z Naturforsch. B 58 (2003) 571##9. A K Azad, S G Eriksson, S A Ivanov, R. Mathieu, P Svedlindh, J Eriksen, and H Rundlof, J. Alloy. Compd. 364 (2004) 77.##10. R L Moreira and A Dias, J. Phys. Chem. Solids 68 (2007) 1617.##11. N Li, K L Yao, Z Y Sun, L Zhu, and G Y Gao, J. Appl. Phys. 109 (2011) 21.##12. S Lv, X Liu, H Li, Z Wu, and J Meng, Comp. Mater. Sci. 49 (2010) 266.##13. A R Denton and N W Ashcroft, Phys. Rev. A 43 (1991) 3161.##14. V I Anisimov, J Zaanen, and O K Anderson, Phys. Rev. B 44 (1991) 943.##
0 امکان سنجی استفاده از ترکیب سه تایی( ZnxHg(1-x)Te به عنوان طیف نمای تابش های هسته ای Feasibility of the use of ( ZnxHg(1-x)Te ternary compound as a spectrometer of nuclear radiations https://ijpr.iut.ac.ir/article_1343.html 10.29252/ijpr.18.1.157 0 در این مقاله با هدف دست­یابی به یک طیف­ نمای مناسب جهت آشکارسازی تابش­های هسته­ ای در دمای محیط، تاثیر افزودن عنصر Hg به ترکیب دوتایی ZnTe  به طور کامل مورد مطالعه قرار گرفت. بدین منظور با استفاده از کد محاسباتی ABINIT  مبتنی بر نظریه تابعی چگالی، ساختار الکترونی و خواص ترابرد حامل­های بار در ترکیب سه­ تایی ZnxHg(1-x)Te  شیبیه ­سازی  و بازه 8/0≤x  مناسب تشخیص داده شد. در ضمن با استفاده از نرم ­افزار MCNP < /span> ،  تابع پاسخ این ترکیب سه تایی در مقایسه با طیف­ نمای محیطی متداول CdTe ،  ارائه گردید.  این شبیه­ سازی و مقایسه نشان می­دهد ترکیب فوق برای طیف­ نمایی تابش­های هسته­ ای در دمای محیط مناسب می­ باشد. 1 In this paper in order to achieve a suitable spectrometer for nuclear radiation detection at room temperature, effect of adding the element Hg to binary compound semiconductor ZnTe was studied completely. Electronic structure and transport properties of ternary compound semiconductor ZnxHg(1-x)Te (ZHT) simulated using ABINIT as a computational code based on density functional theory. According to this simulation the range of x≥0.8 was selected. This simulations including good response function compared to CdTe simulated by using MCNP as a computational code, shows that ZHT in the above range is a suitable nuclear spectrometer at room temperature. 157 162 حسن قاسمی H Ghasemi دانشکده فیزیک، دانشگاه شهرکرد، شهرکرد . پژوهشکده مواد، پژوهشگاه علوم و فنون هسته‌ای، اصفهانپژوهشکده مواد، پژوهشگاه علوم و فنون هسته‌ای، اصفهان Iran ghassemi_has@yahoo.com علی مختاری A Mokhtari دانشکده فیزیک، دانشگاه شهرکرد، شهرکرد Iran mokhtari@sci.sku.ac.ir فریدون پیامی F Payami پژوهشکده مواد، پژوهشگاه علوم و فنون هسته‌ای، اصفهان Iran ویشتاسب سلیمانیان V Soleimanian دانشکده فیزیک، دانشگاه شهرکرد، شهرکرد Iran nuclear spectrometer density functional theory response function [1] M Pschl, L M L Nollet, “Radionuclide Concentrations in Food and the Environment”, 1th edition, CRC Press. (2007) 269-332##[2] A Owens, A Peacock, “Compound semiconductor radiation detectors”, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 531, (2004) 18–37##[3] J Seco, B Clasie, M Partridge, “Review on the characteristics of radiation detectors for dosimetry and imaging”, Phys. Med. Biol. 59 (2014) R303-R347##[4] S Tiwari, Compound Semiconductor, Device Physics, ISBN 0-12-691740-X, Academic press, (1992) 7-175##[5] T E Schlesingera, J E Toneyb, H Yoonc, E Y Leed, B A Brunettd, L Franksd, R B Jamesd, “Cadmium zinc telluride and its use as a nuclear radiation detector material”, Materials Science and Engineering, 32 (2001) 103-189##[6]A Rogalski, “Hg1-x Znx Te as a potential infrared detector material”, Prog. Quant. Electr., 13 (1989) 299-353##[7] C Jacoboni, “Theory of Electron Transport A Pathway from Elementary Physics to Nonequilibrium Green Functions”, springer, 1th edition, (2010) 127-206##[8] B eddine N Brahmi, A. Elhasnane Merad and S. Dergal, “Physical Bowing Parameters of ZnSxSe1-x Ternary Semiconductor from Ab Initio Study”, Journal of Materials Science and Engineering A 3, (2013) 192-199##[9] J W Nicklasa_ and John W. Wilkins, “Accurate ab initio predictions of III–V direct-indirect band gap crossovers”, APPLIED PHYSICS LETTERS 97, (2010) 091902-091920##[10] I Vurgaftmana, J R Meyer, “Band parameters for III–V compound semiconductors and their alloys”, JOURNAL OF APPLIED PHYSICS VOLUME 89, NUMBER 11, (2001) 5815-5875##[11] Y Kim, M Marsman, G Kresse, “Towards efficient band structure and effective mass calculations for III-V direct band-gap semiconductors”, PHYSICAL REVIEW B 82, (2010) 205212-205250##[12] B V Olson, “Time-resolved measurements of charge carriers dynamics and optical nonlinearities in narrow band gap Semiconductors”, PHD thesis, University of Iowa (2013) 39-51##[13] X Gonze, B Amadon, P M Anglade, J M Beuken, F Bottin, P Boulanger, F Bruneval, D Caliste, R Caracas, M Côté, T Deutsch, L Genovese, Ph Ghosez, M Giantomassi, S Goedecker, D R Hamann, P Hermet, F Jollet, G Jomard, S Leroux, M Mancini, S Mazevet, M J T Oliveira, G Onida, Y Pouillon, T Rangel, G M Rignanese, D Sangalli, R Shaltaf, M Torrent, M J Verstraete, G Zerah, J W Zwanziger, :ABINIT: First-principles approach to material and nanosystem properties”, Computer Physics Communications, 180, (2009) 2582-2615##
0 گذار از مرز فانتوم با جفتیدگی ناکمینه جنبشی و گاؤس- بانه Phantom divide crossing with non-minimal kinetic and gauss-bonnet couplings https://ijpr.iut.ac.ir/article_1344.html 10.29252/ijpr.18.1.163 0 در این مقاله مدلی از انرژی تاریک شامل میدان اسکالر تکیونی با جفتیدگی‌های ناکمینه با جمله انرژی جنبشی و نیز ناوردای گاؤس- بانه را مطالعه می‌کنیم. چگالی انرژیрøو فشار  рø و نیز معادله حرکت میدان اسکالر را به دست آورده و سپس شکل معادله حالت انرژی تاریک را مورد بررسی قرار می‌دهیم. شرایط لازم برای عبور از مرز فانتوم ر ا در مدل مورد اشاره تحقیق نموده و نشان می‌دهیم که گذار از مرز فانتوم به وقوع می‌پیوندد.   1 In this paper we study a dark energy model in which tachyon scalar field non-minimally coupled with kinetic energy and Gauss-Bonnet invariant. Energy density рø, pressure рø and scalar field equation of motion have been calculated and then equation of state parameter has been extracted. We have investigated the conditions required for ω=-1 crossing in such a model. It is shown that phantom divide crossing can be realized in our model.   163 166 علی بنی جمالی A Banijamali گروه فیزیک، دانشگاه صنعتی بابل، بابل Iran رحمت اله روح الهی R Roohollahi گروه فیزیک، دانشگاه صنعتی بابل، بابل Iran محبوبه واعظ M vaez گروه فیزیک، دانشگاه صنعتی بابل، بابل Iran m.vaez68@gmail.com Tachyon field Gauss-Bonnet cosmology Non-minimal kinetic coupling phantom 1. A G Riess et al., Astrophys. J. 607 (2004) 655.##2. E J Copeland, M Sami, and S Tsujikawa, Int. J. Mod. Phys. D 15 (2006) 1753.##3. U Alam, V Sahni, T D Saini, and A A Starobinsky, Mon. Not. R. Astron. Soc. 354 (2004) 275.##4. B Feng, X Wang, and X Zhang, Phys. Lett. B 607 (2005) 35.##5. G B Zhao, J Q Xia, M Li, B Feng and X Zhang; Phys. Rev. D 72 (2005) 123515.##6. Y. FCai, T. Qiu, Y.-S.Piao, M. Li and X. Zhang; Phys. Lett. B 651 (2007).##7. A Banijamali and B Fazlpour, Phys. Lett. B 703 (2011) 366.##
0 طراحی یک ساختار فرامواد تخت با ضریب کیفیت بالا برای ایجاد شفافیت القای الکترومغناطیسی A planar metamaterial design for electromagnetically induced transparency https://ijpr.iut.ac.ir/article_1345.html 10.29252/ijpr.18.1.167 0 شفافیت القای الکترومغناطیسی یک پدیده اپتیکی است که در آن تأثیر ماده در یک نوار بسامدی خاص بر روی انتشار پرتوی تابش الکترومغناطیسی حذف می‌شود. در این کار، شفافیت القایی الکترومغناطیسی در یک ساختار فرامواد پیشنهادی در ابعاد میلی‌متر و در ناحیه بسامدی گیگا‌هرتز مورد تحقیق قرار گرفته است. نتایج محاسبات نشان داد که در این ساختار با شکست تقارن هندسی، در بسامدهای معینی شفافیت القایی الکترومغناطیسی با Q عامل بالا و میزان عبور بالا حاصل می‌گردد. مطالعات حساسیت‌سنجی نشان داد که استفاده از فلز نقره در ساختار به میزان قابل توجهی ضریب کیفیت را افزایش می‌دهد به طوری که این کمیت برای طلا و مس 338 ولی در نقره به677 می‌رسد. به علاوه، با کاهش دما شدت عبور در ساختار افزایش یافته و به حدود قابل قبول 98‌% می‌رسد. این ساختار می‌تواند گزینه مناسبی برای کاربردهای نور کند باشد و می‌تواند برای تقویت نور در مایکرو ساختارها مورد بهره‌برداری قرارگیرد. 1 Electromagnetically induced transparency is an optical phenomenon that is characterized by the elimination of the effect of a medium on a propagating beam of electromagnetic radiation in a specific frequency band. In this study, EIT was investigated at a proposed metamaterial with the dimensions milimeter and in the area of frequency of GHz. The computation results indicated that EIT with high transmission rate and high Q factor occurs in certain frequencies by breaking the symmetry in this structure. The sensitivity studies showed that the use of silver in the structure increases the quality factor so significantly that this quantity reaches 338 for gold and copper, while it reaches 677 for silver. In addition, By reducing the temperature, the transmission rate in the structure increases and reaches acceptable degree 98%. This structure can be an appropriate option for slow light usages, and it can be utilized for light amplification in microwave structures. 167 175 سحر احمدی ُ S Ahmadi گروه فیزیک، دانشکده علوم، دانشگاه هرمزگان، بندرعباس Iran علی رضائی لطیفی A Rezaei-Latifi گروه فیزیک، دانشکده علوم، دانشگاه هرمزگان، بندرعباس Iran r_latifi@hormozgan.ac.ir Electromagnetically-Induced-Transparency quality factor Geometric symmetry breaking 1. K J A I Boller and S E Harris, Phys. Rev. Lett. 66 (1991) 2593.##2. S E Harris, Phys. Today 50 (1997) 36.##3. M A I Fleischhauer and J P Marangos, Rev. Mod. Phys. 77 (2005) 633.##4. S E Harris, and L V Hau, Phys. Rev. Lett. 82 (1999) 4611.##5. L V Hau, S E Harris, Z Dutton, and C H Behroozi, 1999. Nature 397 (1999) 6720, 594.##6. Z Vafapour and A Zakery. Plasmonics 11, 2 (2016) 609.##7. N Niakan, M Askari, and A Zakery, “Journal of the Optical Society of America”, B 29, 9 (2012) 2329.##8. N Liu, L Langguth, T Weiss, J Kastel, M Fleischhauer, T Pfau, and H Giessen, Nature Mater. 8 (209) 758.##9. R Singh, C Rockstuhl, F Lederer, and W L Zhang, Phys. Rev. B 79 (2009) 085111.##10. F Hao, Y Sonnefraud, P V Dorpe, S A Maier, N J Halas, and P Nordlander, Nano Lett. 8 (2008) 3983.##11. P Tassin, L Zhang, T Koschny, E N Economou, and C M Soukoulis, Optics Express 17 (2009) 5595.##12. L Zhang, P Tassin, T Koschny, C Kurter, S M Anlage, and C M Soukoulis, Applied Physics Letters 97 (2009) 241904.##13. S R S Han, L Cong, and H Yang, J. Phys. D: Appl. Phys. 48, 3 (2015) 035104.##14. B S Ham, Phys Rev A 78 (2008) 011808.##