2024-03-28T19:48:54Z
https://ijpr.iut.ac.ir/?_action=export&rf=summon&issue=89
مجلۀ پژوهش فیزیک ایران
1682-6957
1682-6957
1387
8
1
رشد و بررسی خواص نانو ساختاری اکسید تیتانیوم و نیتراید آلومینیوم
علی بهاری
کبرا حسن زاده
مونا امیرصادقی
ماندانا رودباری
اکسید تیتانیوم و نیترید آلومینیوم را در شرایط به ترتیب فشار بالا و فشار بسیار پایین بر زیر لایه سیلیکونی رشد داده ایم و با استفاده از تکنیکهایی نظیر تابش سینکروترونی,( AES (Auger Electron Spectroscopy و( SEM (Scanning Electron Microscope به مطالعه ساختار آنها پرداختیم. بررسیهای به عمل آمده نشان می دهند که فیلم آمورف اکسید تیتانیوم و یا نیترید آلومینیوم بر زیر لایه سیلیکون شکل گرفته است که این ویژگی در کنار بالا بودن ثابت دی الکتریک آنها, می تواند از آنها یک گیت دی الکتریک مناسب به جای اکسید فرا نازک سیلیکون بسازد.
نیمرسانا
فیلم نازک
CMOS
اکسید تیتانیوم و نیترید آلومینیوم
تکنیکهای سینکروترون
AES و SEM
2019
11
26
1
7
https://ijpr.iut.ac.ir/article_604_4ebbb32a84024aaf2f826758f1d20ac7.pdf
مجلۀ پژوهش فیزیک ایران
1682-6957
1682-6957
1387
8
1
گرم کردن پلاسما با امواج برنشتاین الکترونی از طریق واگردانی امواج عادی و فراعادی درلایه UHR
اکبر پروازیان
مرتضی حسین پور
یکی از راههای گرم کردن پلاسمای محصور شده به روش مغناطیسی, تابانیدن امواج رادیویی در بازه میکروموج به داخل پلاسما با فرکانسی برابر فرکانس پلاسما (ωRF=ωp < /sub>) است. امروزه گرم کردن پلاسمای همجوشی با چگالی بالا از طریق تشدید سیکلوترونی الکترون (ECRH) توسط امواج برنشتاین الکترونی (EBWs) مورد توجه قرار گرفته است. کاربرد امواج الکترومغناطیسی عادی (O-mode) و فراعادی (X-mode) در این زمینه به ωp < /sub>≤ωc محدود می شود (ωc فرکانس زاویه ای سیکلوترونی الکترون است) چرا که به مرکز پلاسما دست نمی یابند و بنابراین پاسخگوی پلاسماهای خیلی چگال که در مرکز پلاسما وجود دارد (ωp < /sub>∅ ωc) نیستند. اما این محدودیت توسط جفت کردن مد عادی با مد فراعادی که در نهایت به یک موج برنشتاین الکترونی واگردانیده می شود, برداشته شده است. مساله مهم در فرآیند واگردانی مد, محاسبه ضریب واگردانی مد بهینه است که به شدت نسبت به چگالی حساس می باشد. این حساسیت خود را در پارامتر بادن (η) و مقیاس طول چگالی (Ln) در لایه تشدیدی دورگه بالا (UHR) نشان می دهد. از این رو انتخاب مقیاس طول چگالی مناسب اهمیت ویژه ای در بازدهی واگردانی مد دارد. با انجام محاسبات برای توکامک MAST با میدان مغناطیسی 0.475T در مرکز پلاسما واگردانی مد بهینه را در( Ln=4.94cm(%72.5 به دست آوردیم, که به معنای لزوم تنظیم ویژگیهای فنی دستگاه برای این مقیاس طول چگالی است.
گرم کردن پلاسما
تشدید سیکلوترونی الکترون
موج عادی
موج فراعادی
تشدید دورگه بالا
موج برنشتاین الکترونی
واگردانی مد
2019
11
26
9
22
https://ijpr.iut.ac.ir/article_605_f28a33ef837151113c546a3933fd4135.pdf
مجلۀ پژوهش فیزیک ایران
1682-6957
1682-6957
1387
8
1
روتنوکوپراتها: میدان رقابت ابررسانایی و مغناطیس
آنا خواجه نژاد
ندا نیکسرشت
حنیف هادیپور
محمد اخوان
خواص ساختاری, ترابردی و مغناطیسی نمونه های روتنوکوپرات Ru(Gd1.5-xPrx) Ce0.5Sr2Cu2O10-d با 0 ≤ x ≤0.1و RuGd1.5(Ce0.5-xPrx) Sr2Cu2O10-d با0 ≤ x ≤ 0.2 که به روش واکنش حالت جامد ساخته شدند, با نمونه RuGd1.5(GdxCe0.5-x) Sr2Cu2O10-d با0 ≤ x ≤ 0.3 مقایسه گردید. طیف پراش اشعه X نمونه های مختلف به دست آمد و پارامترهای شبکه بر حسب مقادیر متفاوت آلایش Pr توسط تحلیل ریتولد محاسبه شد. جهت بررسی خواص مغناطیسی و ابررسانایی در این سیستمهای لایه ای با مقادیر متفاوت Pr, مقاومت ویژه و مقاومت مغناطیسی نمونه ها در میدانهای مختلف از 0 تا 15 kOe و در دماهای مختلف اندازه گیری شدند. دماهای گذار ابر رسانایی (Tc) و مغناطیسی (Tirr) به وسیله منحنیهای مقاومت و پذیرفتاری مغناطیسی متناوب به دست آمدند. افت Tc در جانشینهای Gd و Pr به جای Ce و Pr به جای Gd, نشان دهنده رقابت میان شکست جفت توسط ناخالصیهای مغناطیسی, نفوذ حفره به علت ظرفیتهای متفاوت یونها, شعاعهای یونی متفاوت, و میزان اکسیژن در نمونه هاست. در نمونه هایی که در آنها Pr به جای Gd جانشین شده است, افت ابررسانایی بسیار سریع تر از نمونه هایی است که در آنها Pr و Gd به جای Ce جانشین شده اند. این امر نشان می دهد که تاثیر نفوذ حفره و شکست جفت به وسیله ناخالصیهای مغناطیسی, قویتر از عامل تفاوت در شعاعهای یونی است. در جایگزینی Pr با Gd تفاوت اندک میان شعاع یونهای Pr و Gd و همچنین جذب بیشتر اکسیژن به علت بالاتر بودن ظرفیت یون Pr نسبت به Gd سبب می شوند که فاصله متوسط ممانهای Ru-Ru در ساختارها کاهش یابد و در نتیجه برهمکنش تبادلی مغناطیسی با افزایش آلایش یون Pr قویتر شود. اما در جایگزینیهای Pr و Gd به جای Ce مساله متفاوت است. خواص مغناطیسی از جمله میدان وادارندگی (Hc) که به وسیله اندازه گیریهای مغناطش بر حسب میدان مغناطیسی اعمالی در دو دمای 300K و 77K به دست آمدند., با افزایش میزان Pr در ساختارهایی که Pr به جای Gd جایگزین شده است, افزایش می یابد. در جایگزینیهایی که در آنها Pr و Gd به جای Ce قرار گرفته اند, افزایش میزان آلایش کاهش خواص مغناطیسی را در پی دارد.
تشدید تصادفی
نوفه همبسته
سیستمهای دوپایا
2019
11
26
9
9
https://ijpr.iut.ac.ir/article_606_af9609214343183d27e43456eeac16d3.pdf
مجلۀ پژوهش فیزیک ایران
1682-6957
1682-6957
1387
8
1
فاصله اطلاعاتی و کاربرد آن در سریهای زمانی
بهروز میرزا
طلوع تقیان
معصومه شریفیان پور
در این مقاله برای مطالعه سریهای زمانی به دست آمده از سیستمهای پیچیده روش جدیدی معرفی شده است. این روش بر پایه استفاده از مفهوم آنتروپی و به کارگیری رابطه ای برای محاسبه توزیع فواصل با نام واگرایی جانسون- شانون می باشد. در این مقاله به بررسی سریهای زمانی به دست آمده از توزیع فواصل در سیستم بیلیارد همچنین سری زمانی سیگنال الکتریکی قلب پرداخته شده است. به کمک این روش می توان بیلیارد آشوبی و غیرآشوبی همچنین قلب سالم را از قلب بیمار تفکیک کرد. این فرمولبندی می تواند در بررسی دیگر سریهای زمانی نیز مورد استفاده قرار گیرد.
بیلیارد
استادیوم
آشوب
سری زمانی
سیگنال الکتریکی قلب
آنتروپی اطلاعات
2019
11
26
23
36
https://ijpr.iut.ac.ir/article_607_2d722c97329cd6a499af5104d0b61b52.pdf
مجلۀ پژوهش فیزیک ایران
1682-6957
1682-6957
1387
8
1
مطالعه حالت شوک روی درخت کیلی به وسیله روش بازه پُر
لاله فرهنگ متین
عمومی ترین مدل پخش و برهم کنش روی درخت کیلی, با بر هم کنش نزدیکترین همسایگی ارایه می شود و حالت شوک روی درخت کیلی تعریف می گردد. با فرض این که هر جایگاه با نزدیکترین همسایگیهایش حق بر هم کنش دارد, حالت شوک مطالعه می گردد. این مدل توسط روش بازه پر به طور دقیق حل خواهد شد. معادله تحول زمانی آن بسته است و نتایج حاصل از بررسی این مدل در حالت پایا به صورت شبکه کاملا پر خواهد بود. همچنین این مدل در حالت دینامیکی نیز بررسی خواهد شد و طیف هامیلتونی متناظرش گسسته خواهد بود.
درخت کیلی
پخش و برهمکنش
روشِ بازه- پر
حالت شوک
2019
11
26
37
43
https://ijpr.iut.ac.ir/article_608_dc67cd5b21c9ded0b33d0a960ec5481d.pdf
مجلۀ پژوهش فیزیک ایران
1682-6957
1682-6957
1387
8
1
بررسی آشوب اتلافی در ابرشبکههای نیمرسانا
فاطمه مقدم
مهدی اسماعیل زاده
در این مقاله ترابرد الکترونها در ریزنوار یک ابرشبکه نیمرسانا تحت اثر میدان الکتریکی و میدان مغناطیسی که در راستاهای متفاوت بر ابرشبکه اعمال می شوند, مورد بررسی قرار گرفته است. نمودارهای سری زمانی و نمای لیاپانوف با استفاده از روش رانگ- کوتای مرتبه چهارم محاسبه شده است. محاسبات عددی نشان می دهد که برای مقادیر معینی از پارامترها که وابسته به خصوصیات ابر شبکه و میدانهای اعمال شده بر آن است, الکترونها رفتار آشوبی از خود بروز می دهند و به ازای بعضی مقادیر دیگر از پارامترها این رفتار منظم و غیرآشوبی می شود. همچنین وجود میدان مغناطیسی عمود بر میدان الکتریکی می تواند نواحی آشوبی را در حرکت الکترون کاهش دهد.
ابرشبکههای نیمرسانا
مینی نوار
آشوب
2019
11
26
67
72
https://ijpr.iut.ac.ir/article_609_e662f3235b25e0225f30a98fcd860e57.pdf
مجلۀ پژوهش فیزیک ایران
1682-6957
1682-6957
1387
8
1
لیزر گاز کربنیک تپی عرضی فشار آتمسفری با نرخ تکرار بالا و توان متوسط ٢٢٠ وات
منصور زند
سعید امین نعیمی
محسن منتظرالقائم
در این مقاله طراحی و مشخصات کارکرد این دستگاه لیزر گازکربنیک تپی عرضی فشار آتمسفری تکرار بالا با پیش یونش فرابنفش و با استفاده از گازهای صنعتی با خلوص معمولی گزارش می شود. آرایه ای از ترکیب جرقه و کرونا مناسب برای عملکرد با عمر زیاد و تکرار بالا با بهره مناسب به عنوان منبع پیش یونش کننده استفاده شده است. عملکرد نیمه بسته با تکرار 300 هرتز و با توان متوسط 220 وات برای اولین بار در ایران برای این نوع لیزرها به دست آمده است. در این حالت, بهره 7.7 درصد, انرژی در هر پالس 735 میلی ژول اندازه گیری شده است. بهترین نتایج مستقل به دست آمده عبارتند از 1.1 ژول در تپ, 320 هرتز نرخ تکرار, 11 مگاوات قله توان و 10.6 درصد بهره خروجی نسبت به انرژی ذخیره شده در خازن اصلی.
لیزر گاز کربنیک
لیزر با توان بالا
لیزر تپی فشار اتمسفری
2019
11
26
73
76
https://ijpr.iut.ac.ir/article_610_40e552a08eed4601c7a35076ee7677c6.pdf
مجلۀ پژوهش فیزیک ایران
1682-6957
1682-6957
1387
8
1
انقباض گرانشی یک لایه نورگونه با تقارن استوانهای در خلاء
صمد خاکشورنیا
اتصال دو متریک فضا- زمان مختلف از طریق یک مرز مشترک یا ابر سطح کاربردهای فراوانی در نسبیت عام و کیهانشناسی دارد. برای نمونه می توان از مطالعه روی ساختار داخلی سیاهچاله ها, دینامیک حبابها و دیواره های حوزه که دو فاز همزیست مختلف را در مدلهای تورمی کیهانشناسی از یکدیگر جدا می سازند, کرم چاله ها و تغییر نشانگان در نسبیت عام, دینامیک نواحی فروچگال و فراچگال در ساختار بزرگ مقیاس عالم, و بالاخره نظریه اخیر که عالم ما یک شامه (1+3) بعدی واقع در یک فضا- زمان با ابعاد بالاتر است, نام برد.اتصال دومتریک در این نوع مسایل اغلب با ناپیوستگی مشتقات متریک در دو طرف مرز یا ابر سطح جداکننده همراه است. این ناپیوستگی به نوبه خود منجر به تکینگی از نوع تابع دلتا در تانسور انحنای ریمانی بر روی مرز می شود. اگر مرز جداکننده دومتریک یک ابر سطح زمان گونه (یا فضا گونه) باشد, تنها بخش ریچی از تانسور انحنای ریمانی تکین است و این تکینگی به تانسور انرژی- تکانه ماده روی ابر سطح ارتباط داده می شود. در این صورت مرز جداکننده دومتریک لایه نازک نامیده می شود. اما اگر ابر سطح جداکننده نورگونه باشد, در حالت کلی هر دو بخش ریچی و وایل تانسور انحنای ریمان روی مرز تکین هستند. در حالی که تکینگی در تانسور ریچی همچنان با تانسور انرژی- تکانه ماده روی ابر سطح نور گونه مرتبط است, تکینگی در تانسور وایل به وجود امواج گرانشی ضربه ای تعبیر می شود.روش استاندارد برای شرح لایه های زمان گونه (یا فضا گونه) استفاده از تقریب لایه نازک ایسرائیل است که در آن پرش در تانسور انحنای عرضی از میان لایه با محتویات انرژی- تکانه روی لایه متناسب است. در این روش معادله اتصال دو متریک از طریق لایه, برحسب مختصات ذاتی روی لایه داده می شود و لذا می توان مختصات در فضا- زمان دو طرف لایه را به دلخواه, مستقل از یکدیگر, و به طور طبیعی منطبق بر تقارنهای خاص هر فضا- زمان اختیار نمود. چنین آزادی در انتخاب مختصات دو طرف لایه کاربرد وسیع این روش را که فرمول بندی نهایی آن توسط ایسرائیل انجام گردید, سبب شده است. بعدها بارابس- ایسرائیل این فرمول بندی را برای لایه های نورگونه توسعه دادند.در این مقاله با استفاده از روش بارابس- ایسرائیل انقباض یک لایه نور گونه با تقارن استوانه ای واقع در خلا مطالعه می شود. نتایج حاصله نشان می دهد که انقباض این لایه که تنها با چگالی انرژی سطحی مشخص می شود, با انتشار امواج گرانشی ضربه ای همراه است. در حالتی که شرط تخت مجانبی به روی فضا- زمان خارج لایه استوانه ای اعمال شود, چگالی انرژی سطحی ماده روی ابر سطح صفر شده و در این صورت ابرسطح نور گونه تنها تاریخچه امواج گرانشی است.
نسبیت عام
لایه نور گونه
امواج گرانشی
2019
11
26
77
77
https://ijpr.iut.ac.ir/article_611_06daa321cf6a846abbe03a4e4ccb6df5.pdf